1. Biofizika va radiobiologiya fani, uning predmeti

 

dl – elementar siljish,

E e – 

E ning de yo’nalishidagi proyeksiyasi. 

 

Elektrostatik maydon kuchlarining  ishi siljish trayektoryasidan bog’liq  

emas. Bunday  xossasaga ega maydon popensial maydon  deyiladi. 

 

 Maydon potensiali deb  potensial energiyaning  birlik zaryadga  nisbatiga  

aytiladi.  

q

A





         

(1.43)

 

Potensial  ko’chish trayektoriyasidan bog’liq  bo’lmasdan balki zaryadga, 

ko’chishining boshlang’ich va oxirgi nuqtalariga va maydonning o’ziga bog’-

liqdir. 

 

Son jihatidan kuchlarining birlik musbat zaryadni maydonning  bir 

nuqtasidan ikkinchi nuqtasiga  ko’chirishda bajarilgan ishga teng bo’lgan  kattalik 

maydon  ikki nuqta orasidagi  potensiallar ayirmasi deyiladi.

 

 

                 

    















2

1

2

1

2

1

12

de

E

q

Ede

q

q

A

U

e





                      (1.44) 

 

bu yerda 



1 

va

 

 



2  

- elektr maydonning 1 va 2 nuqtalariga mos poten-siallari. 

Demak (6)dan ikki nuqta orasidagi  potensiallar ayirmasi maydonga  va tanlangan 

nuqtalar  vaziyatiga  bog’liq bo`lar ekan. Nuqtaviy zaryad maydoni potensiali   

---

r

q

0

4







                                                       (1.45) 

Turli nuqtalar potensiallarini ko’rgazmali ravishda bir xil potensialli sirtlar 

(ekvipotensial sirtlar) shaklida tasvirlash mumkin. Potensial va kuchlanganlik 

orasida qo’yidagi bog’lanish mavjud. 



d

d

E







                                                      (1.46) 

 

 

 

« - » ishora potensialining E yo’nalishida tezda kamayib borishi  

–E yo’nalishida esa kattalashib borishini ko’rsatadi. E potensialning teskari 

ishorasi bilan olingan gradiyentiga tengdir: 



grad

E





                         (1.47) 

Potensial o’lchov birligi  Volt - bu shunday  maydon nuqtasining 

potensialliki, u yerda 1 Kl li zaryad 1 J potensial  energiyaga ega  bo’ladi                                

(1V=1J/Kl) Agar potensial  bir qancha  zaryadlar tomonidan  hosil qilinayotgan  

bo’lsa,  u holda maydon potensiali  hama zaryadlar  tomonidan  hosil qilinayotgan  

bo’lsa, potensiallari algebraik yig’indisiga teng bo’ladi.                                 

 













n

i

i

n

i

i

q

1

0

1

4

1







                 (1.48) 

 

Moddalar o’zlarining elektr o’tkazuvchanligiga qarab 3 ga bo’linadi. Elektr 

tokini yaxshi o’tkazuvchi-o’ikazgichlar, umuman o’tkazmaydigan  moddalar - 

izolyatorlar (dielektriklar) va qisman o’tkazuvchilar (Yarim o’tkazgichlar). 

 

Agarda o’tkazgich tashqi elektrostatik maydonga joylashtirilsa uning  

zaryadlariga maydon ta’sir qiladi va ular harakatga keladi. Zaryadlarning  

ko’chishi toki zaryadlar taqsimotida muvozonat  yuzaga kelguncha davom etadi. 

Bu holda o’tkazgich ichidagi eletrostatik maydon nolga teng bo’ladi. Agar shunday  

bo’lmaganda edi, tashqi maydon ta’sir qilmasa ham zaryadlar ko’chishi va tok 

oqishi mumkin bo’lar edi. Demak kuchlanganlik o’tkazgich ichidagi hamma 

nuqtalarda  E=0 (10). O’tkazgich ichida maydonning nolligi uning hamma 

nuqtalarida  potensial bir xil bo’lishini ko’rsatadi (

const





), ya’ni elektrostatik  

maydonda o’tkazgich sirti ekvipotensial hisoblanadi. Bu esa maydon 

kuchlanganligi vektorning o’tkazgich sirtiga normal bo’lishini ko’rsatadi. Agar 

shunday  bo’lmasa zaryadlar maydon ta’sirida harakatga kelar edi. 

 

O’tkazgich ikki qismi ikki  ishorali, zaryadlanib qoladi, demak neytral  

o’tkazgich elektrostatik maydonga kiritilsa, kuchlanganlik chiziqlari uziladi. Ular 

musbatda boshlanib manfiy zaryadda tugaydi. Industirlangan zaryadlar  tashqi 

sirtda  taqsimlanadi. T.Sirt  zaryadlarining tashqi elektrostatik maydonda qayta 

taqsimlanish hodisasi elektrostatik induksiya hodisasi deyiladi. 



zaryadlar sirt 

zichligi  desak, u holda o’tkazgich sirt yaqinda maydon kuchlanganligi   

0







E

                    (1.49) 



 - o’tkazgichni o’rab turuvchi muhit dielektrik kirituvchanligi. O’tkazgich ichida 

maydon nol bo’lishiga asoslangan elektrostatik himoya mavjud.  Yakkalangan 

---

o’tkazgichga berilgan zaryad potensialga to’g’ri proporsionaldir, ya’ni  





q

  Agar 

proporsionallik tenglikka o’tsak, u holda 



C

q



 .   Bunda C- yakkalangan 

o’tkazgich elektr sig’imi deyiladi. (12) dan    

 

                                                



q

C



 

            (1.50)                  (1Kl/1V) = farada (f)

                                                   

 f – deb unga 1 Kl zaryad berilganda  potensial 1 V ga o`zgaradigan  

o’tkazgich  sig’imiga aytiladi. Yer shari sig’imi  

mkf

R

C

700

4

0







Sig’imni 

oshirish uchun  kondensatorlar ishlatiladi.