1. Термодинамика қонунларини тирик организмга тадбиқини ўрганиш

 = F • l = Р • S • l = р • V (1)

Газнинг кенгайишида V>0 ва бажарилган иш мусбат (>0) сикилишида V <0 ва A<0. Сўз бажарилган ташки кучларнинг бажарган иши устида эмас, балки газнинг бажарган иши устида бораётганини эътиборга олиш лозим. Хамма ташки кучларнинг багкарган иши бунинг тескариси, яъни газ кенгайганда манфий сикилганда эса мусбат бўлади.Агар газ хажмининг ўзгаришида газ босими ўзгарса, у холда газ хажмининг жуда кичик ўзгаришларига мос келувчи элементарисоблаш лозим:

dA = р • dV (2)
(2) ни интеграллаб, газ бажарган ишни топамиз:

Бу ерда т — газнинг массаси; М — моляр масса (бир моль газнинг массаси); Т — термодинамик харорат, R = 8,31 ж/ (моль • К) — моляр газ доимийси. (3) тенгламадан кўриниб турибдики, газ бажарган иш график усулда координатанинг босим ва хажм ўкларида чизилган трапециянинг юзи каби хисобланада . Бошлангич ва охирги холатлари бир хил бўлган иккита турли хил жараёнлар ифодаланган, расмдан кўриниб турибдики, бажарилган иш жараёнга боглик экан. Шу сабабли А₁ иш А₂ ишдан катта . Иссиклик жараёнлари учун энергиянинг сакланиш конуни термодинамиканинг биринчи конуни каби таърифланади. Системага берилган иссиклик микдори, системанинг ички энергиясини ўзгартириш ва система томонидан бажариладиган ишга сарф бўлади:
U +A (6)Q =
Системанинг ички энергияси деганда, системаyи ташкил этган заррачаларнинг кинетик ва потенциал энергиялари йигиндиси тушунилади.
U системанинг бошлангич ва охирги холатларига мос бўлгаи ички энергия айирмаси:Ички энергия система холатининг функцияси бўлиб, берилган холат учун маълум бир кийматга эга бўлади.
U =U₂—U₁
Иссиклик микдори иш каби жараённинг функцияси бўлиб, холат функцияси бўла олмайди. Иссиклик микдорини хам, иш хам бирор параметрнинг бошлангич ва охирги холатдаги икки кийматининг айирмаси сифатида ифодалаш мумкин эмас. Шу сабабли (6) формулада Q ва А  белгисисиз ёзилган.орттитрма
Q, А нинг жуда кичик кийматлари ва V АU, нинг кичик орттирмалари учун буларга мос холдаги  ва dV белгилашлардан фойдаланилади, шy билан бирга иссиклик микдори ва ички энергиянинг иши тушунчаларининг фарки таъкидланади.
Келгусида соддалаштириш учун бир хил белгилашлардан (dQ, dА ва dU) фойдаланилади, лекин бу физик катталикларпинг фаркини ёдда тутиш лозим.
Юкорида баён килинганларни хисобга олиб, термодинамиканинг биринчи конунини куйидагича ёзиш мумкии:
dQ = dU + dA (7)
U ва dQ, dA, dUQ, A,  нинг кийматлари мусбат бўлиши хам (системага иссиклик ташки жисмлар оркали узатилади, бунда ички энергия ортиб, газ кенгаяди), ёки манфий бўлиши хам мумкин (системадан иссиклик микдори олинади, ички энергия камаяди, газ сикилади).