Abdusattorov sardorning periferiyali

 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

---

 
49 
III BOB. To’g’ri radiatsion qamrab olish reaksiyasi. 
3.1 To’g’ri radiatsion qamrab olish reaksiyasi. 
Potensial modellar kirish va chiqish kanallarida lokal potensial bilan 
ifodalanadigan 
Shredinger 
tenglamasi 
yordamida 
yadro 
jarayonlarining 
dinamikasining tavsiflanishiga asoslangandir.Bunday modellar elastic sochilish 
uchun optic model, bir zarrali uzatish uchun buzilgan to‟lqin born yaqinlashish 
(DWBA) va to‟gri radiatsion qamrab olish uchun to‟g‟ri qamrab olish 
modellaridir.
Potensial modelning eng asosiy ingridiyentlari kirish va chiqish 
kanallaridagi 
sochilsh 
va 
bog‟langan 
holatlari 
uchun 
to‟lqin 
funksiyalaridir.Hisoblashlarda potensialni aniqlashda I bobda keng yoririlgan 
ikkilangan folding model potensialidan foydalanish fenomenologik potensialga 
(masalan Saxon-Woods potensiali) qarganda ochiq parametrlarni kamaytiradi. 
[16] ga asosan to‟g‟ri radiatsion qamrab olishning ko‟ndalang kesimi quyidagicha
aniqlanadi. 
∫
∫ (
) (
) (
)
∑ | 
|
,
va
( 
) kattaliklar nishon yadro A va qoldiq yadro B va a 
snaryadlarning mos ravishda spinlaridir (magnit kvant sonlaridir).Kirish kanalidagi 
keltirilgan massa
orqali berilgan.Elektoromagnit nurlanish polyarizatsiyasi 
qiymatlarni qabul qiladi.
va
mos ravishda kirish kanali va 
chiqarilgan nurlanish uchun to‟lqin sonidir. M1 magnit dipole o‟tish, E2 kavdrupol 
o‟tish va E1 elektr dipole o‟tishni o‟z ichiga olgan o‟tish matritsasi 
ning multipol yoyilishi quyidagicha beriladi.
( )
( )
( ) 

---

 
50 
Aylanish matritsasi 
va
vektorlar orasidagi θ burchakka bog‟liqdir. Bu yerda 
ga tengdir. 
( ) (
)
( )
√
(
) 
Yuqoridagi (11) (12) ifodalarning aniqlanishlaridan foydalanib elektr dipole E1 
yoki kvadrupol E2 uchun o‟tish matritsalari quyidagicha ifodalanadi.
∑
( 
| 
) ( ) ̂
̂
(
) ( 
| 
) (
)
Yuqoridagi ifodalarda 
va 
lar mos ravishda a snaryad va A nishon 
yadroning zaryadi va massa sonlaridir. Kirish kanalidagi kanal spini va uzatilgan 
burchak momenti mos ravishda 
va 
orqali berilgan. Dipole M1 o‟tish uchun 
biz quyidagi ifodani olamiz. 
∑
*( 
| 
)( 
| 
)(
| 
)
* (
) ̂
(
)√ 
( 
) (
)
( )
̂
(
)√ 
( 
) (
)]
( 
| 
)( 
| 
)( 
| 
) 
√
} {
}
̂
Bu yerda 
Raka koeffitsiyentidir,
esa magnit momentdir va 
proton 
massasidir. 
Yuqoridagi ifodalardagi berkitish integrali elektr dipole E1 va kvadrupol E2 o‟tish 
uchun quyidagicha beriladi. 

---

 
51 
∫
( ) 
( ) 
( ) 
Magnit dipole M1 o‟tish uchun: 
∫
( ) 
( ) 
( ) 
( ) va
( ) radial funksiyalar mos ravishda chiqish kanalidagi bog‟langan 
holat to‟lqin funksiyasining radial qismi va kirish kanalidagi sochilish to‟lqin 
funksiyasining radial qismlaridir. Elektromagnit multipol operatorlarning radial 
qismlari quyidagi formulalar bilan ifodalanadi . 
( )
[ ] 
( )
[( 
) ]
( )
[(
) (
) ] 
Uzun to‟lqinuzunlikli yaqinlashishda 
bo‟lganligi sababli quyidagi 
ifoda hosil bo‟ladi. 
( )
( )
( )