Gidravlik sakrashning fizik mohiyati. Gidravlik sakrashning eng sodda shaklini


GIDRAVLIK SAKRASHNING ASOSIY TENGLAMASI


Download 1 Mb.
bet3/8
Sana27.10.2023
Hajmi1 Mb.
#1726832
1   2   3   4   5   6   7   8
Bog'liq
Q2nauHPJIrsgZW0esZ23ZU2z9rjwPq3e3TlcJnDI

GIDRAVLIK SAKRASHNING ASOSIY TENGLAMASI
Gidravlik sakrashning asosiy tenglamasini keltirib chiqarish uchun ko‘ndalang kesimi to‘rtburchak yoki shunga yaqin bo‘lgan silindrsimon o‘zanlardagi sakrashni o‘rganib, quyidagi ikkita chegaralanishni qabul qilamiz.
O‘zan tubining uzunlik bo‘yicha nishabligi kichik qiymatga ega bo‘lganligi uchun shu oraliqda o‘zan tubi nishabligi gorizontal i  0 (birinchi cheklanish) holatda deb qabul qilamiz.
1 1. 3-rasmdagi AV kesimda oqim harakati tekis o‘zgaruvchan, lekin SD kesimdagi harakatni tekis o‘zgaruvchan deb qarash mumkin emas. Lekin, biz, har ikkala kesimdagi
oqimning harakati tekis
11. 3-rasm. Gidravlik sakrash sxemasi
o‘zgaruvchan deb qabul qilamiz (ikkinchi cheklanish). s o‘q o‘zan tubi bo‘ylab yo‘nalgan bo‘ladi.
Bizning oldimizdagi asosiy muammo – tutash (h va h) chuqurliklar orasidagi o‘zaro analitik bog‘liqlikni topishdan iboratdir.
Buning uchun, AVSD bo‘limdagi suyuqlik uchun harakat miqdori tenglamasini yozamiz:
0Q2 1T0S Gs Rs Ps (11. 2)
bunda 1 va 2 – AV va SD oqimning kesimlardagi o‘rtacha tezligi; T0S – tashqi ta’sir etuvchi ishqalanish kuchlarining s o‘qqa proeksiyasi, bu kattalik nihoyatda kichik bo‘lganligi sababli, uni e’tiborga olmaslik mumkin (uchinchi cheklanish).
T0S  0 (11. 3)
GsABCD bo‘limdagi suyuqlik og‘irligining proeksiyasi; Rs – reaksiya kuchining proeksiyasi:
Gs  0; Rs  0 (11. 4)
Ikkinchi cheklanishni hisobga olgan holda, 2-2 kesimda bosim – gidrostatika qonuniga asosan taqsimlanadi. Bu holda Ps kuch quyidagicha aniqlanadi:
Ps P1 P2 1y12y2 (11. 5)
bunda P1va P2gidrostatik bosim kuchlari; 1 va 2 – AV va SD kesimlardagi oqimning harakatdagi kesim yuzasi; 1y1 va 1y2AB va SD kesimlarning og‘irlik markazidagi gidrodinamik bosimlar.
(11. 3), (11. 4) va (11. 5) ifodalarni hisobga olsak, (11. 2) quyidagi ko‘rinishini oladi:
  Q Q
0 Q2 11y1 2y2 (11. 6)


yoki, agar, 1 ekanligini hisobga olsak,
g

0Q2 2 y2  0Q2 1y1 
g2 g1
(11. 7)
Bu tenglama – tubi to‘g‘ri nishabli uzun silindrsimono‘zanlardagi gidravlik sakrashning asosiy tenglamasi deyiladi. Tenglamani keltirib chiqarishda harakatdagi kesim bo‘ylab tezlik taqsimlanishining bir xil ekanligini hisobga oluvchi koeffitsientlar 01 02 0 (to‘rtinchi cheklanish) deb qabul qilindi. Shuni ta’kidlash kerakki, CD kesimda tezlikning bir xil emasligi (11. 1rasmga qarang) va pulsatsiyaning yuqoriligi hisobiga 01 1,0 dan keskin farq qiladi.

Download 1 Mb.

Do'stlaringiz bilan baham:
1   2   3   4   5   6   7   8




Ma'lumotlar bazasi mualliflik huquqi bilan himoyalangan ©fayllar.org 2024
ma'muriyatiga murojaat qiling