Лекция №14 закон ома для участка цепи с гальваническим

суммы 
двух 
движений: 
1) равномерного прямолинейного движения вдоль поля со скоростью
v
0
= vcosα 
2) равномерного движения по окружности в плоскости, перпендикулярной 
полю. 
Суммарное движение будет движением по спира- ли, ось которой 
параллельна магнитному полю (рис.11). 
Шаг 
винтовой линии
h = vT = vTcosα
где 
T = 
2π R/v 
период вращения частицы, и 
R = 
mv 
qB 
Если магнитное поле неоднородно и заряженная частица движется под 
углом к линиям магнитного поля в направлении возрастания поля, то 
величины R и h уменьшаются с ростом B. На этом основана фокусировка 
заряженных частиц магнитным полем. Таким образом, магнитное поле 
является как бы ловушкой для заряженных частиц. Это играет важную роль 
в природе и технической деятельности человека. Так, магнитное поле 
Земли защищает ее поверхность от космических частиц высоких энергий. 
Магнитное поле движущегося заряда - Окружающее нас 
пространство изотропное, поэто- му поле неподвижного заряда сферически 
симмет- рично. Если же заряд движется, то появляется вы- деленное 
направление – направление его движения. Подчеркнем, что в этом разделе 
будет изучаться только движение зарядов с постоянным вектором скорости,
малым по сравнению со скоростью света – v << c 
В результате обобщения экспериментальных данных был установлен закон, 
оп- ределяющий поле В точечного заряда q, свободно движущегося со 
скоростью v ( v =const): 
Вектор В направлен перпендикулярно плоскости, где лежат вектора v и r, и 
его направление совпадает с направлением поступательного движения 
правого винта при его вращении от v к r. 
Выражение справедливо лишь при малых скоростях движущихся зарядов 
v << c = 3 10
8 
м / с 

---

115