Қўлланма педагогика институтларининг юқори курс студент- лари ва ўрта мактаб физика ўқитувчилари учун фойдалидир

Бу ифодадаги ни и_п билан белгиласак, (6.3) ифода
- епи_п Е (6.4)
кўринишни олади, бунда и_п — электронларнинг бир бирлик майдон кучланганлиги таъсирида шу майдон йўналиши ётган ўц бўйлаб олган тезлигини ифодалаб, одатда, электроннинг ҳаракатчанлиги деб юритилади.
Юҳорида кўрсатилган йўл билан тешнк токи учуи “= ери_р Е (6.8)
ифодани оламиз, бу ерда р — тешиклар концентрация- си, и_р — тешикларнинг ҳаракатчанлиги. (6.4) ва (6.5) га асосан тўлиц омик ток
]-=!> + (««» + А«_Р) Е. (6.6)
Хўсусий ярим ўтказгичларда п, = п = р бўлганлиги учун
(и_п + и_р) Е. (6.7)
Электрон ва тешикнинг ҳаракатчанлиги бир-бирига тенг •бўлмайди. Ярим ўтказгичларнинг деярли кўп қисми учун и_п > и_р бўлади.
Аралашмали ярим ўтказгичларда заряд ташувчилар концентрацияси бир-биридан фарқ қилади. Агар ярим ўтказгич л-тип бўлса, ёки тешикли ярим ўтказғич бўлса, Рр'5> п_п бўлади. Шунинг учун электронли ярим ўтказгичларда токнинг тешикли ташкил этувчисини ҳисобга олмасак бўлади. У ҳолда
) ® епи_п Ё. (6.8)
Тешикли ярим ўтказгичларда эса токнинг электронли ташкил этувчисини ҳисобга олмасак бўлади, яъни тўлиқ токни
} — ери_рЕ (6.9)
деб олиш мумкин. (6.8) ва (6.9) ифодалардаги п ва р лар тегишли п-ярим ўтказгич ва д-ярим ўтказгичдаги ■ электрон ва тешиклар концёнтрацияси.
Ҳақиқатан ҳам, ярим ўтказгичдан электр токи ўтй- ётганда электрон ва тешикларнинг зичлиги мувозанат ҳолатидаги қийматидан ўзгармайди деб қарасак, унча- лик кучли бўлмаган электр майдонидаги ярим ўтказгйчларда ҳақйқатда ҳам шундай ҳол кузатйлади. Солиштирма қаршилиги 1 ом. м бўлган л-тип германий ярим ўтказгичда электрон токи тешик токига қараганда ўн минг марта катта, /?-тип германий ярим ўтказгичда эса тешик токи электрон токига қараганда, юқорида айтйЛган тартибда, катта қийматга эга бўлади.
Биз кўриб чиққан ярим ўтказгичлардан ўтаётган электр токи электрон ва тешикларнинг электр майдoнида дрейфланиши натижасида вужудга келганлигн сабабли омик ток деб аташдан ташқари дрейф токи деб ҳам юритилади.
Кучли электр майдонларда Ом қонуни бузйладй, яъни ток кучи билан майдон кучланганлиги орасидаги тўғри пропорционаллик бузилиб, кучли майдОн эффекти юзага келади. ^!

27-§. Диффузион ток




о
°о° о о
о

—Г
пи„Т

заряд ташувчилар инъек- цияланганда ёки бошқа энергетик таъсир орқали ярим ўтказгичнинг бир қисмида заряд ташувчилар ге- нерацияланганда ҳам куза- тилади. Термодинамик му- возанат юз берганга қадар заряд ташувчилар зичлиги катта бўлган жойдан зичли- ги кичик бўлган томонга оқади. Ҳосил бўлган диф-
Агар ярим ўтказгичда аралашма концентрацияси фазовий координаталарнинг функцияси бўлса, электрон ва тешикларнинг зичлиги X, у ва г нинг функцияси бўлади. Шунинг учун бундай ярим ўтказгичларда заряд ташувчилар концентрация градиенти мавжуд бўлиб, ярим ўтказгичда диффузия оқими вужудга келади (34- расм). Бундай ҳолни ярим ўтказгичларда контакт орқали
34- расм. Бир жинсли бўлма-
ган ярим ўтказгичларда диф-
фузион ва дрейф оқимининг
ҳосил бўлиши.


нинг ташкил этувчиси, электронлар учун
. р. с1п
¹_пх — — ^и_п ах'

_к6. 10)
фузион оқим зичлиги, яъни бир секундда бирлик юздан ўтаётган электрон ва тешиклар сони, электрон ва тешиклар концентрацияси градиентига тўғри пропорционал бўлади. Хусусий ҳолда х ўқи бўйича бу: оқим- тешиклар учун
■ <⁶-")
бўлади. Бунда ва О_р лар тегишлича электрон ва тешикларнинг диффузион коэффициенти (6.10) ва (6-Н) лардаги (—) ишора диффузион оқим йўналиши заряд ташуйчиларининг концентрацияси градиенти йўналишига қарама-қарши эканлигини кўрсатади. Шундай қилиб^ (6.10) ва (6.11) ларда х ўқи бўйлаб йўналган диффузион ток зичлиги учун қуйидаги ифодаларни ола- миз:
электрон токи зичлиги учун