Образование δ0-изобар в области фрагментации мишени и области фрагментации снаряда в d

Рис. 2.3. Распределение (●) разности между экспериментальным и фоновым распределением для (а) и (б) пар в ¹²C взаимодействиях при 40 ГэВ/c и соответствующие фиты функцией Брейт – Вигнера (кривая линия) при наилучших значениях параметров и : 0.63 ± 0.01, 0.57 ± 0.01, 0.63 ± 0.01, и 0.56 ± 0.01.


Как видно из табл. 2.4, в целом наблюдается заметное уменьшение массы и ширины Δ резонанса, образованного в адрон-ядерных и ядро-ядерных соударениях в интервале первичных энергий 1-40 ГэВ в сравнению с таковыми величинами ( = 1232 МэВ/с², =115 МэВ/с²) свободного резонанса. При этом, в отличие от соударений на легком ядре углерода, масса и ширина Δ резонанса, образованного в почти центральных соударениях тяжелых ионов Ni+Ni и Au+Au, претерпевают более значительное уменьшение. По-видимому, данное обстоятельство связано с плотной ядерной материей, возникающей в почти центральных ядро-ядерных соударениях, в которой свойства Δ резонанса могут измениться значительно. Как указано в работе [36], возможны две причины модификации свойств резонанса, образованного в ядерной среде. Массы резонансов смещаются из-за их ядерного окружения и/или резонансы находятся в термальном равновесии с адронной материей при низкой температуре [1]. В целом ядерная среда вызывает смещение массы резонанса относительно массы свободного резонанса, которое зависит от адронной плотности [1]. Например, как видно из табл. 2.4, для почти центральных Ni+Ni и Au+Au соударений [1,34] при энергиях от 1 до 2 А ГэВ среднее значение смещения массы резонанса было приблизительно –60 и –80 МэВ/с² соответственно. В работах [1,13,14] показано, что смещение массы Δ резонанса в ядро-ядерных соударениях может быть представлено грубо пропорциональным числу участников соударения, которое уменьшается с увеличением параметра столкновения . Незначительное смещение массы резонанса в ¹²C-взаимодействиях при 40 ГэВ/c, ⁴He+C и C+C соударениях при 4.2 А ГэВ/c объясняется тем, что в нашем случае мы имеем дело с относительно легкими ядрами и результаты усреднены по всем возможным параметрам столкновения [29,30,33]. Как видно из табл. 2.4, средние ширины Δ резонанса, образованного в столкновениях -мезонов при 40 ГэВ/c, ядер ⁴He и углерода при 4.2 A ГэВ/c с ядрами мишени – углерода, совпали в пределах ошибок будучи независимыми от массы и энергии легкого ядра (частицы) снаряда [30]. Следует отметить, что, как видно из табл. 2.4, средние ширины Δ резонансов, образованных в почти центральных Ni+Ni соударениях при энергиях от 1 до 2 А ГэВ, также совпали в пределах ошибок.
Следует напомнить, что в ранних исследованиях основным механизмом -возбуждения ядер считалось квазисвободное образование -резонанса на одном из нуклонов ядра [35]. Расчеты и специально поставленные эксперименты показали, что такой механизм должен приводить к уширению и сдвигу ядерного -пика в сторону больших энергий возбуждения по сравнению с соответствующими параметрами для свободной -изобары [35]. Обнаружение сдвига масс -изобар в сторону меньших значений, а также сужения ширин этих резонансов по сравнению с таковыми для свободной -изобары свидетельствуют, по-видимому, о существовании в ядре другого, отличного от квазисвободного – коллективного механизма возбуждения -изобары, происхождение которого связано не со спин-изоспиновым возбуждением одного из ядерных нуклонов, а с откликом ядра в целом [35,36]. Однако, возможно, более точным является то, что модификация параметров резонанса в ядерной среде определяется не откликом ядра как таковым, а свойствами малой локальной области ядерной материи (такими как, например, адронная плотность, энергия связи и т.д.) вокруг точки и в момент времени образования этого резонанса. Это следует, например, из того, что на частицу (например, на нуклон или пион) внутри относительно тяжелого ядра ядерные силы действуют в пределах малого локального объема, определяемого радиусом ядерных взаимодействий, а также, возможно, эффектами экранировки, вызванными окружающими эту частицу нуклонами.

2.