Современная термодинамика определяет температуру как величину, которая выражает состояние внутреннего движения равновесной макроскопической системы и определяется внутренней энергией и внешними параметрами системы

Примеры таких характеристик:

• 
  Время реакции tr.
  
• 
  Коэффициент демпфирования плотины.
  
• 
  Постоянная времени Т.
  
• 
  Значение амплитудно-частотной характеристики на резонансной частоте A (0).
  
• 
  Значение резонансной собственной круговой частоты 0.
  

Частные динамические характеристики аналого-цифровых преобразователей (АЦП) и цифровых измерительных приборов (ЦИВ), время реакции которых не превышает интервал времени между двумя измерениями, соответствующий максимальной частоте (скорости) fmax измерений, а также в качестве цифро-аналоговых преобразователей (ЦАП).
Примерами частных динамических характеристик АЦП являются:

• 
  Время реакции tr.
  
• 
  Ошибка тд ссылочной датировки.
  
• 
  Максимальная частота (скорость) измерений fmax.
  
• 
  Примером конкретных динамических характеристик ЦАП является время отклика преобразователя tr.
  

Динамические характеристики аналого-цифровых измерительных приборов (включая измерительные каналы измерительных систем и измерительных и вычислительных систем, оканчивающихся на АЦП), время реакции которых превышает интервал времени между двумя измерениями, соответствующий максимально возможной частоте (скорости) ) fmax для этого типа измерительного прибора:

• 
  Полные динамические характеристики (п. 2.4.1) эквивалентной аналоговой части аналогово-цифровых измерительных приборов.
  
• 
  Точность датирования ссылок td.
  
• 
  Максимальная частота (скорость) измерений fmax.
  

В NTD, на цифровых измерительных приборах определенных типов или типов, наряду с установлением времени реакции или погрешности подсчета датировок, вы можете установить их отдельные компоненты, такие как время задержки запуска, время ожидания, преобразование время, время задержки вывода результата и т. д.
Для АЦП и ЦАП динамические характеристики должны указываться с учетом времени выполнения официальных операций, предоставляемых интерфейсом, в котором выполнены устройства обмена информацией этих измерительных приборов.
Характеристики измерительных приборов, отражающие их способность влиять на инструментальную составляющую погрешности измерения вследствие взаимодействия измерительных приборов с любыми компонентами, подключенными к их входу или выходу (такими как объект измерения, измерительный прибор и т. Д.).
Примерами характеристик этой группы являются входное и выходное сопротивление линейного преобразователя.
Неинформативные параметры выходного сигнала измерителя.
Термопары. Принцип действия, конструкция, достоинства и недостатки
Явление термоэлектричества было открыто Зибеком в 1823 году и заключается в следующем. Если вы сделаете цепь из двух разных проводников (или полупроводников) A и B, соединив их вместе, и сделаете температуру одной точки подключения отличной от температуры другой, в цепи появится ЭДС , называемая термоэлектродвижущей силой (термоэдс) и представляющая собой разность температурных функций стыков проводников.
Такая схема называется термоэлектрическим преобразователем или иначе термопарой. Проводники, из которых состоит термопара, являются термоэлектродами, а их соединения соединены переходами.
При небольшой разнице температур между спаями термоэдс можно считать пропорциональным разнице температур.
Опыт показывает, что для любой пары однородных проводников, подчиняющихся закону Ома, значение термоЭДС. зависит только от природы проводников и от температуры контактов и не зависит от распределения температуры между контактами.
Действие термопары основано на эффекте Зеебека. Эффект Зеебека основан на следующих явлениях. Если вдоль проводника существует градиент температуры, электроны на горячем конце производят более высокие энергии и скорости, чем на холодном. В результате возникает поток электронов от горячего конца к холодному концу, и отрицательный заряд накапливается на холодном конце, в то время как некомпенсированный положительный заряд остается на горячем конце. Поскольку средняя энергия электронов зависит от природы проводника и увеличивается по-разному с температурой, для одной и той же разности температур термоЭДС на концах разных проводников будет отличаться:
e1 = k1 (T1 - T2); e2 = k2 (T1 - T2)
где Т1 и Т2 - температуры горячего и холодного концов соответственно; k1 и k2 - коэффициенты, которые зависят от физических свойств 1-го и 2-го проводников соответственно. Результирующая разность потенциалов называется объемной термо-ЭФК:
eob = e1 - e2 = (k1 - k2) (T1 - T2).
В местах адгезии разнородных проводников возникает контактная разность потенциалов, которая зависит от площади и материалов соседних поверхностей и пропорциональна их температуре:
ek1 = kpovT1; ek2 = kpovT2
где кпов - коэффициент поверхностей касательных металлов. В результате появляется вторая составляющая начального напряжения - контакт термоэпс:
ek = ek1 - ek2 = кпов (T1 - T2)
Напряжение на выходе термопары определяется как сумма объемной и контактной термоэдс: Uvih = eob + ek = (k1 - k2 + kpo) (T1 - T2) = k (T1 - T2)
где k - коэффициент передачи.