Техника и полупроводниковая электроника свч

I(z) = I+ e~^Yz +1^-e^Yz = U-^ e~^Yz - U-^ e^Yz =^~(U⁺e~^Yz - U^-e^Yz). (2.7)
Z1 Z1 Z1
Согласно выражению (2.7) ток для обратной волны в отличие от тока прямой волны имеет знак минус. Таким образом, ток в обратной волне направ­лен в противоположном направлении, при этом считается, что напряжения для прямой и обратной волн направлены одинаково.
_nr U⁺ Z 1 ,
Величину W = = - (Ом), которая определяется отношением ком-
I⁺ Y
плексных амплитуд напряжения и тока в бегущей волне, называют волновым сопротивлением линии передачи. Для обратной волны выражение, которое II
описывает волновое сопротивление, должно иметь вид W = —.—. Необходи- ~г —
мость знака «минус» обусловлена тем, что токи прямой и обратной волн направлены в противоположные стороны. Тогда уравнение (2.7) приобретает вид


(2.8)
I(z) = X (i+e~^Yz - i^-e^Yz).
W
В линии передачи распространяется затухающая волна, скорость измене­ния амплитуды которой определяется действительной, а фазы - мнимою ча­стью постоянной распространения.
Переходя от комплексной амплитуды к мгновенному значению напряже­ния, для прямой и обратной волн имеем


(2.9)
U(z, t) = Re{i(z)ej^ш t }= U⁺e^{-a z} cos(o t - вz), U (z, t) = Re{U (z )ej“ t }= U ^- e^{+a z} cos(o t + в z )•
Здесь ш t - в z и ш t + в z — полные фазы для прямой и обратной волн, соответ­ственно. Условие шt -вz = const определяет положение фазового фронта для прямой волны. Фазовая скорость, характеризующая скорость распространения фазового фронта, равна:
, ш t - const

2.Теория длинных линий 1
2.1.Основы теории длинных линий 1