Tekshirdi: : Умаров. У. А reja

Zaiflash doimiysi
Materialga normal tushishdagi elektromagnit to'lqin uchun susayish konstantasi ham materialning sinishi ko'rsatkichining xayoliy qismiga proportsionaldir n . Yuqoridagi ta'rifdan foydalanish � (intensivlikka qarab) quyidagi bog'liqlik mavjud:



qayerda�~ sinishining murakkab ko'rsatkichini bildiradi ,ō nurlanishning radian chastotasi, c - vakuumdagi yorug'lik tezligi va� to‘lqin uzunligi hisoblanadi. Shu esta tutilsinki�~(ō)  juda tez-tez eslatib o'tilmaydigan xayoliy qismi kabi chastotaning funktsiyasidir (shaffof dielektriklar uchun u mohiyatan nolga teng). Metalllarning murakkab sindirish ko'rsatkichi ham kam ta'kidlanadi, lekin bir xil ahamiyatga ega bo'lib, penetratsiya chuqurligiga (yoki terining chuqurligiga) olib keladi. �� ) mikroto'lqinli chastotalargacha amal qiladigan formula bilan aniq berilgan .
Bu va elektromagnit maydonning parchalanishini aniqlashning boshqa usullari o'rtasidagi munosabatlar shaffoflikning matematik tavsiflari bilan ifodalanishi mumkin .
Bu faqat yo'qolgan muhitda elektromagnit energiyaning yutilishi bilan bog'liq bo'lishi mumkin bo'lgan yoki yo'qotish bo'lmagan muhitda (yoki ikkalasining kombinatsiyasi) maydonning kirib borishini shunchaki tasvirlashi mumkin bo'lgan maydonning parchalanishini ko'rsatadi . Masalan, faraziy modda murakkab sinishi indeksiga ega bo'lishi mumkin �~=1+.01� . To'lqin o'sha muhitga sezilarli darajada aks etmasdan kiradi va kirish chuqurligi (maydon kuchida) bo'lgan muhitda to'liq so'riladi.��≈16� , qayerda�  vakuum to'lqin uzunligi. Murakkab sinishi indeksiga ega bo'lgan boshqa faraziy material  �~=0+.01�shuningdek, 16 to'lqin uzunlikdagi penetratsion chuqurlikka ega bo'ladi , ammo bu holda to'lqin materialdan mukammal tarzda aks etadi! Radiatsiyaning haqiqiy yutilishi sodir bo'lmaydi, ammo elektr va magnit maydonlar moddaga yaxshi tarqaladi. Ikkala holatda ham kirish chuqurligi to'g'ridan-to'g'ri yuqorida aytib o'tilganidek, materialning sinishi ko'rsatkichining xayoliy qismidan topiladi.

Xulosa
Elektr maydoni qo'llanilganda, erkin elektronlar tasodifiy termal harakat bilan birga, yo'naltirilgan, tezlashtirilgan harakatda ishtirok etadilar, bu esa aslida elektr tokini keltirib chiqaradi. Metalllarda qarshilik mavjudligi panjara ionlari bilan to'qnashganda elektronlarning sekinlashishini ko'rsatadi. Aks holda, elektronning energiyasi cheksiz ko'payishi mumkin, bu esa cheksiz o'rtacha erkin yo'lga olib keladi. Bu jismoniy jihatdan to'qnashuv paytida elektron oldingi to'qnashuvdan keyin o'tgan vaqt davomida o'z tezligini yo'qotadi. Shu ma'noda metallardagi damping konstantasi erkin o'tkazuvchan elektronlarning bo'shashish vaqti bilan ifodalanadi. Bo'shashish vaqtining jismoniy ma'nosi shundan iboratki, bu o'tkazuvchanlik elektroni o'zining tartibli harakati tezligini yo'qotadigan xarakterli o'rtacha vaqt, ya'ni erkin yo'l vaqti tartibiga ega.