Tem to'lqinlaridan tashqari

muhitda yorug'lik	v 0 =		1		=
l , bu erda T - tebranish davri . ga teng vaqt uchun
			e a m a			T
tebranish davri ,			old			TEM to'lqinining z o'qi bo'ylab f tomonidan harakatlanadi
masofa l	( 1-2 masofa ). Bir vaqtning o'zida front tomonidan bosib o'tilgan yo'l

z o'qi bo'ylab to'lqinlar , 1' va 2' nuqtalar orasidagi masofadan katta va tengdir . Shunga ko'ra, z o'qi bo'ylab to'lqin uzunligi kattaroq va tengdir

	l =	l	.	(4,25)
		cosō

4.8- rasm

4.9- rasm
108
Bu formuladan z o'qi bo'ylab faza tezligi teng ekanligi kelib chiqadi

	v f =	s	=	v0 _	,	(4,26)
		T		cosō

t . e . E va H to'lqinlarining faza tezligi doimo muhitdagi yorug'lik tezligidan oshib ketadi . Chegarada qiyshiq tushish bilan umumiy to'lqin bo'lishi mumkin
o'rnating , .3.3-bandda ko'rsatilganidek, ikkita to'lqin shaklida : tik turgan - ajratish tekisligiga perpendikulyar tekislikda va ishlaydigan - ommaviy axborot vositalari orasidagi interfeys bo'ylab ( 3.5- rasm ). Keling, faraz qilaylik , bu yo'nalish hidoyat tizimining generatrixiga to'g'ri keladi . Bundan tashqari , sin ch x = 0 sharti bilan tavsiflangan elektr maydonining doimiy to'lqinining tugunlari orqali o'tadigan tekislikda ,ikkinchi tekislikni joylashtiramiz . Ushbu tekislikning joylashuvi quyidagi ifoda bilan aniqlanadi :

ch x = p m

( m = 0,1,2, K )

(4,27 a )

yoki

a =

m p

=

m p

=

m l

.

(4,27 b )

ch

k cosō

2coss

Munosabatlarda (4.27) indeks m o'tkazuvchi plitalar orasiga to'g'ri keladigan yarim to'lqinlar sonini ko'rsatadi .
Metall yuzalar bilan bo'shliqni yana ikkita tekislikda cheklab , biz to'rtburchaklar to'lqin yo'nalishidagi maydonga etib boramiz , uning geometriyasi 4.9 -rasmda ko'rsatilgan , unda E tipidagi to'lqin yoki ko'ndalang magnit to'lqin tarqaladi :

E	z	= B gunoh	m p	x × gunoh	n p	y × exp( - g z ) .	(4,28)
		mn	a		b

Bu erda B mn - harmonikalarning amplitudasi m va n juft indekslari bilan aniqlanadi , - deb ataladi .
indekslar bilan ko'rsatilgan dalgalanma turlari .

109
Shunday qilib, to'lqin o'tkazgichning ko'ndalang to'lqin koeffitsienti m va n raqamlarini tanlashga bog'liq :

chmn = _	æ m p ö 2		æ n p ö		2		(4,29)
	ç	÷	+ c	÷	.
	e	a o	e	b ø

m va n ning har bir birikmasi o'z maydon tuzilishiga ega , ya'ni . e . opre -
bo'lingan to'lqin turi yoki rejimi, masalan , E 01 , H 11 . Birinchi indeks 0 x o'qi bo'ylab mos keladigan elektr maydonining uzunlamasına komponentining tuzilishidagi yarim to'lqinlar sonini aniqlaydi, ikkinchi indeks 0 y o'qi bo'ylab sonni aniqlaydi . Ko'rib chiqilayotgan sinfga tegishli bo'lgan barcha mumkin bo'lgan to'lqinlarning minimal kritik chastotasiga ega bo'lgan to'lqin asosiy to'lqin yoki asosiy turdagi to'lqin deb ataladi .
Kritik to'lqin uzunligi va kritik chastota uchun ifodalarni (4.28) munosabatni (4.19) va (4.20) formulalarga almashtirish orqali olish mumkin .
Qisman to'lqinlar nazariyasini qo'llashda to'lqinlarning tarqalish holatini ko'rib chiqing .
Doimiy a va m uchun qisman to'lqinning tushish burchagi l ga bog'liq : cosŕ = m l / (2 a ) . Agar l << 2 a / m bo'lsa , u holda s burchagi 90 ° ga yaqin , qisman to'lqinlar
to'lqin qo'llanmasi bo'shliqning devorlariga tushamiz . To'lqin uzunligi ortishi bilan s burchagi kamayadi va nihoyat, l = 2 a / m da u nolga teng bo'ladi va to'lqin tarqalishi to'xtaydi . Shunday qilib , to'lqin qo'llanmasining o'lchami , unda tarqalishi mumkin bo'lgan to'lqin uzunliklari oralig'ini cheklaydi .