Intеrfеrеntsiyaning maksimumlar va minimumlar tartibi

Intеrfеrеntsiyaning maksimumlar va minimumlar tartibi

1. Interferensiya hodisasi - tabiati har qanday bp’lgan to’lqin jarayonlarga xosdir.Shu bois bu hodisa yorug’lik tolqinlarida ham kuzatiladi.Mexanik to’lqinlardagi kabi yorug’lik to’lqinlari o’zaro kogerent bo’lganida, yani tebranishlar chostatasi teng va fazalar farqi vaqt o’tishi bilan o’zgarmas qolganida ularning qo’shilishidan interferensiya kuzatiladi.Buning uchun avvalo to’lqin manbayi kogerent bo’lishi kerak.

2. ikkala to`lqin qo`shilib, bir-birini maksimal kuchaytirishi uchun bu to`lqinlar yo`li farqi juft sоnli yarim to`lqin uzunligiga tеng bulishi kеrak, ya’ni:


(10.2)
Хuddi shunga o`хshash to`lqinlar bir-birlarini susaytirish sharti tоq sоnli yarim to`lqin uzunligiga tеng bo`lishi kеrak, ya’ni


(10.3)
bunda bo`lib, u intеrfеrеntsiyaning maksimumlar va minimumlar tartibi dеyiladi.
3. Frenel ko’zgulari
Kogerent manbalar hosil qilishning ikkinchi - usuli bir-biriga
1800 ga yaqin burchak ostida o'rnatilgan 2 ta yassi ko'zgudan yorug’likning
qaytishiga asoslangan. Bu tizimda yorug’likning S asosiy manbaining S1 va S2
tasvirlari kogerent manbalar bo'ladi.
Frenel biprizmasi - ikkita bir xil sindirish burchaklari kichkina bo'lgan va
asoslari birlashtirilgan prizmalardan iborat. S manbaidan tarqalgan nur
prizmalarda sinib, S1, S2 manbalaridan chiqayotgan kogerent nurlardek tarqaladi.
Ekranda bu kogerent nurlar qo'shilib intenferensiya hosil bo'ladi.
Ikki manba beradigan interferension manzarani hisoblash. S1 va S2 kogerent
manbalar hosil qilayotgan va P nuqtada qo'shilayotgan yorug’lik to'lqinlarining
interferensiyasini ko'raylik.
Agar nurlar yo'lining ayirmasi l = S1P- S2P ga to'lqinlarning butun soni
joylashsa, ya'ni
l = n =2n /2 (n=0,1,2,3, ...)
bo'lsa, P nuqtada yorug’likning maksimumi bo'ladi. Agar l =(2n+1) /2bo'lsa, P nuqtada yorug’likning minimumi bo'ladi.
Endi monoxromatik yorug’likning S1 va S2 kogerent manbalarining ekranda
hosil qilgan interferensiya manzarasi qanday bo'lishini aniqlaylik. Bu manbalar
orasidagi masofa d, manbalardan ekrangacha bo'lgan masofa L bo'lsin, shu bilan
birga d <
S1 va S2 lardan barobar uzoqlikdagi 0 nuqtadan interferensiya maksimumlari
kuzatiladigan nuqtalargacha bo'lgan x masofani aniqlaylik.
PCS1 va PBS2 to’g’ri burchakli uchburchaklardan
PS12=L2+(X+d/2)2,
PS22=L2+(X-d/2)2,
bundan PS12-PS22=2xd. Biroq PS1-PS2=Dl, PS1+PS2>>2L, demak
Dl2L=2xd va x=LD l/d. Yorug’lik maksimumlari 0 nuqtada x=nлL/d masofalarda
hosil bo'lishini, minimumlari esa x = (2n+1) лL/2d masofada hosil bo'lishini
aniqlaymiz.
Bu maksimum va minimumlar mos ravishda bir biriga parallel yorug’ va
qorong’i yo'llar ko'rinishida bo'ladi. n=0 ga tegishli bo'lgan markaziy maksimum 0
nuqtadan o'tadi. Qo'shni maksimumlar (yoki minimumlar) orasidagi masofa
Dx= лL/d ga teng bo'ladi.
Shunday qilib, yorug’likning ikki kogerent manbalari ekranda hosil qilgan
interferensiya manzarasi yorug’ va qorong’i yo'llarning navbatlashib
joylashishidan iborat bo'ladi. Bu manzara yorug’likning nuqtaviy manbalari
o'rniga parallel joylashgan tor tirqishlardan foydalanilganda ayniqsa aniq hosil
bo'ladi.

x masofa d ga teskari proporsional. S1 va S2 yorug’lik manbalari orasidagi

masofa katta bo'lganda interferensiya yo'llari orasidagi masofa ajratib
bo'lmaydigan darajada kichik bo'lishi mumkin. Shuning uchun aniq interferensiyamanzarasi hosil qilish uchun bir-biridan mumkin qadar kichik masofada
joylashgan yorug’lik manbalaridan foydalanish kerak (d<
to'lqinining uzunligini d, L va x kattalikning o'lchangan qiymatlariga ko'ra
tajribada aniqlash mumkin. Monoxromatik bo'lmagan, masalan, oq yorug’likdan
foydalanilganda interferensiya maksimumlari, har bir to'lqin uzunligi uchun birbiriga nisbatan siljigan bo'ladi. Natijada hamma yorug’lik yo'llari kamalak rangiga
yung usuli
Bunda ikkita kichik tirqishi bo'lgan ekran yordamida yorug’likni
"ikkiga ajratish" mumkin. S yorug’lik manbai ekranning tirqishlarida
yorug’likning S1 va S2 ikkilamchi manbalarini hosil qiladi. Asosiy S manbanurlanayotgan to'lqinlarning fazalari ham shunga mos holda xuddi shunday
o'zgaradi, ya'ni S1 va S2 manbalar nurlanayotgan to'lqinlarda fazalar ayirmasi
hamma vaqt o'zgarishsiz qoladi-bu manbalar kogerent bo'ladi.ega bo'lib qoladi.
xulosa- frenel ko’zgusi yordamida interfrension manzara hosil qilinganda bunda ham frenel biprizmasi,

Yung tajribasi,Blinza biye usullarida kuzatilgani kabi interfrensiya hodisasi hosil bo’ladi.Ammo bu usulning farq qiladigan jihati bor, bu jihat shundayki frenel ko’zgusida ikkita kogerent yorug’lik manbalaridan foydalanishadi.Frenel biprizmsi, yung tajribasi, blinza Biye tajribasida esa faqat br yorug’lik manbaidan foydalanilgan/

http://fayllar.org