Резниченко А


Download 156 Kb.
bet1/2
Sana04.10.2022
Hajmi156 Kb.
#830646
TuriОтчет
  1   2
Bog'liq
Определение адиабатической постоянной воздуха
PF-5963-сон 13.03.2020, Asosiy vositalarning turkumlanishi, baholanishi va buxgalteriya hisobining vazifalari., HBA-60 No’monova Yulduz., 4363 (1), qonunlar, MATEMATIKA MUSTAQILISH, 8-MAVZU MUSTAQIL ISH, монтаж патч-панели новая, Testni bajaring, Budjet 5-mavzu, Budjet 5-mavzu, Buxoro shahar-WPS Office, Zerikkan paytda kirilsin, 1-mavzu Eng qadimgi yozma yodgorliklarda ta’lim-tarbiya masalal, 1-mavzu Eng qadimgi yozma yodgorliklarda ta’lim-tarbiya masalal

Шестаков И.Г.(гр. 513)

Отчёт

Определение адиабатической постоянной воздуха.


Цель работы: определение адиабатической постоянной воздуха.

Теоретическая часть.

Теплоемкость системы в заданном процессе определяется как отношение количестве переданной системе теплоты к изменению ее температуры



Из этого определения следует, что теплоемкость является дифференциальной характеристикой бесконечно малого процесса. Эта величина зависит от массы системы, ее молекулярного строения, от начальных условий и, наконец, от условий теплообмена» Процесс теплообмена можно осуществить множеством способов и каждый из них характеризуется своим значением С . Важную роль в физике огреют теплоемкости при изохорическом (Сv ) и изобарическом ( Ср ) нагревании газа. Эти величины определяют значение показателя адиабаты , нахождение которого для воздуха в составляет цель настоящей работы.
1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ МЕТОДОМ КЛЕМАНА-ДЕЗОРМА
Уравнения процессов, с которыми придется иметь дело в на­стоящей работе, записывают обычно для фиксированной масса газа. Однако в предстоящем опыте полная касса газа в сосуде будет из­меняться. В подобных случаях удобнее оперировать с удельным объ­емом , который определяется как объем, занимаемый единичной массой газа. Выделяя мысленно единичную массу воздуха, кото­рая при всех изменениях остается внутри сосуда, для адиабатического процесса можно записать
(1)
Уравнение изотермы в этих обозначениях имеет вид
(2)
В ходе дальнейшего изложения мы везде будем пользоваться именно удельным объемом.
Описание установки и эксперимента
Большой стеклянный сосуд при помощи крана К может сообщаться о наружным воздухом (рис.1).

Через трубку А он соединяется с водяным манометром М а через трубку В с нагнетательным насосом.
Закроем кран К и накачаем в сосуд воздух; при этом его удельный объем уменьшится, а давление и температура повысятся по сравнению со значениями этих параметров для воздуха в комнате (P0 0). Процесс изменения состояния воздуха в сосуде на данной стадии опыта изображается на плоскости (Р, У) кривой 0-1 (ряс.2). Через несколько минут выдержки температура воздуха в сосуде уменьшатся до комнатной ( T0 ), а давление несколько снизится; воздух изохорически переходит аз состояния 1 в состояние 2, лежащее на пересечений изотермы T0 и изохоры. Если теперь открыть ненадолго кран К, то воздух в сосуде станет расширятся до тех пор, пока его давление не сравняется с атмосферным, после чего кран закрывают. Ввиду скоротечности этого процесса можно пренебречь теплообменом между воздухом в сосуде и комнате и считать расширение газа 2–3 адиабатическим. Спустя некоторое время температура воздуха сравняется с комнатной, причем процесс выравнивания температур протекает изохорически (3–4).
В адиабатическом процессе бесконечно малые изменения па­раметров Р и V связаны между собой соотношением

которое получается путем взятия дифференциалов от обеих частей формулы (1). Соотношение (3), переписанное в виде

определяет направление касательной к адиабате в точке с коорди­натами (Р, V). Учитывая относительную малость изменений давления и удельного объема в описанном опыте, можно считать, что участок кривой (2–3) на рис.2 практически совпадает с отрезком касательной к адиабате в точке 2. Выражая тангенс угла наклона отрезка (2–3) через конечные разности, падучим вместо (4)

Перепишем аналогичные рассуждения к состояниям 2 и 4, лежащим на изотерме T0, т.е. дифференнцируя (2) и заменяя дифференциалы конечными разностями, найдем

Исключим теперь из (5), (6) неизвестное отношение P2/ 1, и выразим

входящие сюда разноcти давлений определяются, очевидно, соответствующими показателями манометра в состояниях 2 и 4:

(коэффициент k в (8) зависит лишь от плотности жидкости в манометре. После подстановки (8) в (7) получаем формулу, кото­рая выражает искомый показатель адиабаты через измеряемые величины




Download 156 Kb.

Do'stlaringiz bilan baham:
  1   2




Ma'lumotlar bazasi mualliflik huquqi bilan himoyalangan ©fayllar.org 2022
ma'muriyatiga murojaat qiling