“ ” fanidan Mustaqil ish

O’ZBEKISTON RESPUBLIKASI AXBOROT TEXNOLOGIYALARI VA KOMMUNIKATSIYALARINI RIVOJLANTIRISH VAZIRLIGI

MUHAMMAD AL-XORAZMIY NOMIDAGI TOSHKENT AXBOROT TEXNOLOGIYALARI UNIVERSITETI

“ Teleradioeshittirish tizimlari”kafedrasi

“_____________________” fanidan

Mustaqil ish

Mavzu: Gyugens Elementlari

Bajardi: _________________________

Toshkent 2023
Reja:

1. 
   Gyugens haqida umumiy tushuncha
   
2. 
   Gyugens prinsipi
   
3. 
   Gyuygens-Fresnel printsipi
   

Gyuygens birlamchi manba tomonidan yaratilgan to'lqin jabhasining har bir nuqtasi sferik to'lqinning ikkilamchi manbai ekanligi haqidagi farazni shakllantirdi. Bu faraz Gyuygens printsipi deb ataladi.

To'lqin jabhasi odatda ma'lum bir vaqtda elektromagnit tebranishlar sodir bo'layotgan hududni to'lqin tarqalishga ulgurmagan hududdan ajratib turuvchi sirt deb tushuniladi. Tarqaladigan monoxromatik elektromagnit to'lqinlarni tavsiflashda ko'pincha teng fazalar yuzasi atamasi o'rniga to'lqin fronti atamasi qo'llaniladi.
Sirti ma'lum bo'lsin bunda to'lqinni tavsiflovchi funktsiyaning hozirgi vaqtda fazasi ma'lum bir qiymatga teng bo'ladi.

1-rasm.

Faza qiymatiga mos keladigan sirt endi S bilan mos kelmaydi. Ushbu yangi sirtni aniqlash uchun Gyuygens printsipiga ko'ra, sirtning har bir nuqtasi Si sharning markazi, radiusi va tezligi qayerda bo'lishi kerak. to'lqinlarning tarqalishi. Keyin to'lqin tarqalish yo'nalishi bo'yicha chizilgan S₂ yuzasi (1-rasm), shu tarzda qurilgan sharlar oilasining konverti kerakli sirt bo'ladi, bunda faza momenti ga teng.

2-rasm.
Gyuygens printsipi har qanday to'lqin jarayonlari uchun amal qiladi va to'lqin fronti yoki mos ravishda PRF ma'lum bo'lgan vaqtdan boshlab to'lqin old qismining harakatini yoki teng fazalar yuzasini kuzatishga imkon beradi. Gyuygens printsipining matematik formulasi birinchi marta Kirxgof tomonidan berilgan. Shuning uchun bu tamoyil odatda Gyuygens-Kirxhoff printsipi deb ataladi.
Gyuygens-Kirxhof printsipi mikroto'lqinli diapazonda turli xil nurlanish tizimlarining nurlanish naqshlarini hisoblashda keng qo'llaniladi. Ushbu diapazondagi antennalarning asosiy turlari: slot, shox va oyna (mos ravishda 2-rasmda sxematik ko'rsatilgan, a.b.c.) yopiq sirt sifatida ifodalanishi mumkin, ularning bir qismi metall, ikkinchisi esa diafragma yuzasi (S₀) qaysi elektromagnit energiya atrof-muhitga tarqaladi. Maydon odatda ma'lum darajada aniqlik bilan ma'lum va uni ekvivalent manbalarning taqsimlanishi bilan almashtirish mumkin. S₀ sirtini ideal tarzda o'tkazuvchan deb hisoblash mumkin, keyin bu magnit oqimlarning yo'qligiga to'g'ri keladi, shuningdek, S₀ yuzasida elektr toklari yo'q deb taxmin qilinadi.

Gyuygens-Fresnel printsipi (inglizcha Gyuygens-Fresnel printsipidan) - Fresnel quyidagicha tuzilgan: to'lqin jabhasining har bir elementi ikkilamchi sferik to'lqinlarni keltirib chiqaradigan ikkilamchi tebranish markazi va natijada paydo bo'lgan yorug'lik maydoni sifatida ko'rib chiqilishi mumkin. kosmosdagi nuqta bu to'lqinlarning aralashuvi bilan aniqlanadi.
Boshqacha qilib aytadigan bo'lsak, Gyuygens-Fresnel printsipi to'lqinning muhitda qanday tarqalishini tasvirlaydi. Unda aytilishicha, toʻlqin yetib borgan har bir nuqtani toʻlqinning chastotasiga teng boʻlgan yangi sferik toʻlqinning manbai deb hisoblash mumkin.
Gyuygens-Fresnel printsipi
1678 yilda Kristian Gyuygens yorug'likning tarqalishini tasvirlamoqchi bo'lgan qoidani ishlab chiqdi. Bu qoida Gyuygens printsipi deb ataladi. 1815 yilda Frennel elementar to'lqinlarning kogerentligi va interferensiyasi tushunchalarini kiritish orqali Gyuygens printsipini to'ldirdi, bu Gyuygens-Frennel printsipi asosida difraksiya hodisalarini ko'rib chiqish imkonini berdi.
Gyuygens printsipi bo'yicha qurilish quyidagi fikrlarga asoslanadi: tarqaladigan to'lqinning to'lqin old qismidagi har bir nuqta dastlabki to'lqin bilan bir xil tezlik va chastotada bir xil muhitda tarqaladigan sferik yoki dumaloq elementar to'lqinlar uchun markazdir. Vaqtning keyingi nuqtasida ko'rib chiqilgan to'lqin jabhasi barcha elementar to'lqinlarning konverti deb ataladi.
Gyuygens printsipining dastlabki formulasida elementar to'lqinlarning faqat oldinga yo'nalishda tarqalishi ko'rib chiqildi. 1991-yilgacha Devid A.B. Miller elementar to‘lqinlarning orqaga tarqalish muammosini hal qila oldi.
To'lqinlarning tarqalishi
Shunday qilib, Gyuygens printsipi tarqalayotgan to'lqinning old tomonidagi har bir nuqtani bir xil chastota va to'lqin uzunlikdagi elementar to'lqinlarning boshlang'ich nuqtasi sifatida ko'rish mumkinligini aytadi, ular ham bir xil tezlikda tarqaladi. Vaqtning keyingi nuqtasidagi to'lqin jabhasi barcha elementar to'lqinlarning konvertidir.
Ammo to'lqinli jabha nimani anglatadi va konvert nimani anglatadi? Javobni maqolaning ushbu qismida topasiz. Biz elektromagnit to'lqinlarni ko'rib chiqamiz, ammo bu bayonotlar mexanik to'lqinlarga ham tegishli.
To'lqinli va konvert
Keyin barcha nuqtalar keyingi to'lqinlarni chiqaradigan to'lqin birlamchi to'lqin deb ataladi. Bu nuqtalardan tarqaladigan to'lqinlar elementar yoki ikkilamchi to'lqinlar deyiladi.
Ehtimol siz elektromagnit to'lqin qanday xarakterlanishini bilasiz. Elektromagnit to'lqin fazoviy davr (to'lqin uzunligi), vaqt davri (chastota), tarqalish yo'nalishi va tegishli maydon komponentining amplitudasi (bular elektr va magnit maydonlar uchun ikkita raqam) bilan tavsiflanadi. To'lqin, qoida tariqasida, makonda ham, vaqt ichida ham davriy hodisadir. Shuning uchun to'lqin nafaqat vaqtinchalik, balki fazoviy davrni ham belgilashi mumkin.
To'lqin old
Bu atamalar nimani anglatishini birinchi navbatda unchalik muhim emas. Faqat ma'lum bir vaqtda ma'lum bir vaqtda kosmosning ma'lum bir nuqtasida to'lqin nima qilayotganini aniq bilishingiz muhimdir. U yuqoriga yoki pastga o'zgarib turadimi, odatda qanchalik baland bo'ladi va hokazo. Ammo bu ma'lumot faqat bir nuqtada.
Ammo, masalan, vaqt nuqtasi bir xil bo'lsa-da, lekin to'lqin tarqalish yo'nalishiga perpendikulyar ravishda biroz siljigan bo'lsa, u qanday ko'rinishga ega bo'ladi. Shunga qaramay, ushbu nuqtada to'lqin qanday harakat qilishini aniqlash uchun barcha parametrlardan foydalanishingiz kerak bo'ladi. Albatta, bu kosmosda harakatlanish orqali erishish mumkin bo'lgan barcha boshqa nuqtalarga ham tegishli.
Bu erda to'lqin jabhasi yordam beradi. To'lqin jabhasi ma'lum bir vaqtning o'zida to'lqin aynan bir xil harakatga ega bo'lgan barcha nuqtalarni bog'laydi. Shuning uchun, agar siz to'lqin jabhasi bo'ylab harakat qilsangiz, to'lqinning harakati o'zgarmaydi. Misol uchun, agar siz to'lqinning tepasida bo'lsangiz, unda siz doimo mos keladigan to'lqin jabhasi bo'ylab aynan bir xil balandlikdagi tepada bo'lasiz.
Bu "aynan ma'lum bir vaqtda xuddi shunday xatti-harakatlar" ba'zan "bosqich" nomi ostida topilishi mumkin. Bu erda muhim narsa, siz to'lqin jabhalaridan olingan vizual ma'lumotdir. To'lqinli jabhalar nafaqat to'lqinning o'zini qanday tutishini, balki uning qaysi yo'nalishda tarqalishini ham bildiradi. To'lqinning tarqalish yo'nalishi har doim to'lqin jabhalariga perpendikulyar.
Endi siz to'lqin jabhasi nima ekanligini bilasiz. Keling, ushbu bilimdan foydalanaylik. Vertikal chiziq shakliga ega bo'lgan to'lqin jabhasini ko'rib chiqing. Bunday to'lqin jabhasi tekis to'lqin deb ataladigan to'lqinga xosdir. Bu chiziq bo'ylab Gyuygens-Frennel printsipiga ko'ra, har bir nuqta ikkilamchi to'lqinlarni chiqaradi. Ushbu ikkilamchi to'lqinlarning to'lqin jabhalari chiziqlar emas, balki yarim doiralardir. Bunday to'lqinlar aylana yoki sharsimon deyiladi.
Endi biz ma'lum bir t vaqtini kutamiz va keyin tarqaladigan birlamchi to'lqinning yangi to'lqin jabhasi qayerda bo'lishini qiziqtiramiz. Ikkilamchi to'lqinlarning dumaloq to'lqin jabhalari radiusi v * t ga ega bo'ladi, bu erda v - to'lqinning tarqalish tezligi.
To'lqin jabhasi boshida vertikal chiziq bo'lganligi sababli, bu chiziq bo'ylab barcha yarim doiralar bir xil yo'nalishga ega. Agar biz ushbu yarim doiralarning har biriga umumiy tangens chizsak, biz yangi vertikal chiziqni olamiz. Ushbu yangi vertikal chiziq shunchaki keyingi vaqtdagi asosiy to'lqinning to'lqin jabhasidir. "Yarim doiralarga umumiy teginish" o'rniga siz barcha elementar to'lqinlar, ba'zan shunchaki konvert uchun qisqaroq yozuvni topasiz. Agar birlamchi to'lqinning o'zi tekis emas, balki dumaloq bo'lsa, unda farq faqat yarim doiralarning yo'nalishida bo'ladi. Shunda umumiy tangens endi to‘g‘ri chiziq bo‘lmaydi, chunki siz tangenslarda ko‘rishga odatlangansiz, balki egri chiziq bo‘ladi.
Konvertni qurishda siz nima qilasiz: markazlari birlamchi to'lqinning to'lqin jabhasida joylashgan va radiusi o'tgan vaqtga mutanosib bo'lgan bir juft yarim doira chizasiz. Keyin har bir doiraga tegadigan, lekin kesishmaydigan, egri yoki egri chiziqni toping. Bu chiziq konvert va shuning uchun keyingi vaqtda yangi to'lqin jabhasi.
Reflektsiya
Agar aks ettirishni (keyinchalik sinishi ham) tasvirlash uchun Gyuygens-Fresnel printsipidan foydalanmoqchi bo'lsak, konvertning dizayniga ozgina o'zgartirish kiritishimiz kerak. Elementar to'lqinlarning markazlari endi birlamchi to'lqinning to'lqin jabhasida emas, balki birlamchi to'lqin to'qnashadigan ikkita muhit orasidagi interfeysda joylashgan.
Gyuygens printsipi birinchi marta aks ettirishda qo'llanilgan. To'lqin jabhasi chegara yuzasiga F nuqtadagi perpendikulyarga nisbatan tushish burchagi the bilan tushadi. To'lqin jabhasi kesimida aytib o'tganimizdek, tarqalish yo'nalishi doimo to'lqin jabhasiga perpendikulyar bo'ladi. Bu strelkalar bilan ko'rsatilgan.
AB chegara yuzasi bo'lmasa, CE to'lqin jabhasi JL to'lqin jabhasigacha tarqaladi. E nuqta H va L nuqtalardan o'tadi. E nuqta H dan L ga o'tgan vaqt ichida D nuqta G dan K ga o'tadi. Bu jarayonda D nuqta JL to'lqinining old qismi bilan to'qnashadi. Bunda D nuqta chegara yuzasi bilan I nuqtada to‘qnashadi, bu esa endi radiusi IK bo‘lgan elementar to‘lqinning markazini tashkil qiladi. Xuddi shunday vaqt oralig'ida C nuqta F ga, keyin esa J ga o'tadi, lekin F nuqtada chegara yuzasi bilan to'qnashadi.
Demak, markaz F nuqtaga ega elementar to‘lqin E nuqta L ga o‘tgan vaqtda FJ radiusiga ega bo‘ladi. Yangi LN to‘lqin jabhasi ikki aylanaga teginish sifatida tuzilishi mumkin va yangi tarqalish yo‘nalishini beradi (to‘lqin fronti LN to‘lqiniga normal). ). Ko'rsatilgan to'lqin perpendikulyarga nisbatan thr aks etish burchagi bilan tarqaladi.
Sinishi
Sinishi indeksining o'zgarishi tarqalish tezligining o'zgarishiga olib keladi. Shuning uchun sindirish ko'rsatkichi n2 bo'lgan mintaqadagi elementar to'lqinlarning radiusi ham o'zgaradi. Aynan shu o'zgarish sinishning kuzatilishiga olib keladi, biz sizga ushbu bo'limda ko'rsatamiz.
Shu maqsadda biz o'zboshimchalik bilan n2 sindirish ko'rsatkichini n1 sinishi ko'rsatkichidan kattaroq deb hisoblaymiz. Muhitning yuqori sinishi indeksi bu muhitda pastroq to'lqin tarqalish tezligi bilan birga keladi. AB interfeysi bo'lmasa, E nuqtasi L nuqtasiga yetganda, Idoralar to'lqin jabhasi JL to'lqin jabhasiga aylanadi. Ko'zguda F nuqta atrofidagi elementar to'lqin E nuqta L ga o'tgandan keyin r1 radiusga ega bo'ladi. Biz n2 > n1 deb qabul qilganimiz uchun ikkinchi muhitdagi elementar to‘lqinning r2 radiusi birinchi muhitdagi bir xil elementar to‘lqinning r1 radiusidan n1/n2 marta kichik.
Shuning uchun ikkinchi muhitda yangi to'lqin jabhasining qurilishi aks ettirish holatidagi qurilishga o'xshaydi. Faqatgina farq shundaki, doiralar kichikroq radiusga ega. Bu yana ikkinchi muhitda ikkita aylanaga tangens sifatida yangi LN to'lqin jabhasiga olib keladi. Ushbu to'lqin jabhasida vertikal chiziqlar chizish orqali siz yangi tarqalish yo'nalishini ham olasiz. Singan to'lqin ikkinchi muhitda F nuqtadagi perpendikulyarga nisbatan tht burchak ostida tarqaladi. Bu burchak F nuqtadagi perpendikulyardan kichikroq ekanligini ko'rishingiz mumkin. Bu burchakning aks etish burchagidan kichikroq ekanligini ko'rishingiz mumkin. Buning sababi yuqori sinishi indeksi tufayli tarqalish tezligining pastligidir.
Diffraktsiya
Va nihoyat, biz sizga Gyuygens-Frennel printsipi to'lqin diffraktsiyasini geometrik tarzda tushuntirishga qanday yordam berishini ko'rsatamiz.
Buni amalga oshirish uchun, biz teshikka kirgan tekis to'lqinga qaraymiz. To'lqin jabhasining faqat teshik ichida joylashgan qismi qiziqish uyg'otadi. Teshikdan tashqaridagi to'lqinlar "bloklangan" va shuning uchun ahamiyatsiz.
Endi Gyuygens-Fresnel printsipi bizga elementar to'lqinlar uchun markaz vazifasini bajaradigan teshik ichidagi to'lqin jabhasi bo'ylab nuqtalarni tanlashni aytadi. Biz tasodifiy ravishda bir nechta nuqtalarni tanlaymiz va turli vaqtlarda dumaloq to'lqin jabhalarini chizamiz.
Xuddi shunday, Gyuygens-Fresnel printsipi shuni ko'rsatadiki, keyingi vaqtda birlamchi to'lqinning yangi to'lqin jabhasi oddiygina elementar to'lqinlarning konvertidir. Shuning uchun, bir nuqtada biz yarim doira chizishni to'xtatamiz va barcha doiralarga tegadigan, lekin ularni kesib o'tmaydigan chiziqni qidiramiz. Bu chiziq kerakli to'lqin jabhasidir. Agar siz endi to'lqin jabhasiga perpendikulyar yana bir nechta chiziq chizsangiz, ochilishdan keyin to'lqin yo'nalishini topasiz. Nimani ko'ryapsiz? Ochilgandan keyin to'lqin tekis to'lqinning to'g'ri chiziqli harakatida yotmaydigan hududlarga tarqalib ketadi. Va aynan shu "to'g'ri chiziqli harakat" dan og'ish diffraktsiya deb ataladi. Siz "to'lqin geometrik soyada tarqaladi" atamasini ham uchratishingiz mumkin.
Bularning barchasi oxir-oqibat shuni anglatadiki, agar siz teshikni to'rtburchaklargacha kengaytirsangiz, unda bu to'rtburchakdan tashqaridagi hamma narsa "geometrik soya" deb ataladi. Endi, agar tekis to'lqin o'rniga tarqalish yo'nalishini ko'rsatadigan gorizontal chiziqlarni tasavvur qilsak, ular to'rtburchak ichida qolishini kutishimiz mumkin. Ammo bunday emas va bunday kuzatish diffraktsiya deb ataladi. Gyuygens-Fresnel printsipi bu kuzatishni vizual tushuntirishga imkon beradi.
Biz yuqorida to'lqinlarning tarqalishini to'lqin sirtlarining harakati sifatida tasavvur qilish qulay ekanligini aytdik. Ammo to'lqin sirtlari qanday qoidalarga ko'ra harakatlanadi? Boshqacha qilib aytganda, ma'lum bir vaqtda to'lqin sirtining holatini bilib, keyingi daqiqada uning holatini qanday aniqlash mumkin?
Bu savolga javob Gyuygens printsipi - to'lqinlar nazariyasining asosiy postulati tomonidan berilgan. Gyuygens printsipi mexanik va elektromagnit to'lqinlar uchun bir xil darajada amal qiladi.
Gyuygensning fikrini yaxshiroq tushunish uchun bir misolni ko'rib chiqaylik. Bir hovuch toshni suvga tashlang. Har bir toshdan markaz tosh tushgan nuqtada bo'lgan dumaloq to'lqin chiqadi. Bir-birining ustiga qo'yilgan bu dumaloq to'lqinlar suv yuzasida umumiy to'lqin naqshini yaratadi. Barcha dumaloq to'lqinlar va ular tomonidan yaratilgan to'lqin naqshlari toshlar tubiga botgandan keyin ham mavjud bo'lishi muhimdir. Shuning uchun, dastlabki dumaloq to'lqinlarning bevosita sababi toshlarning o'zi emas, balki toshlar tushgan joylarda suv sathining mahalliy buzilishlari. Aynan mahalliy qo'zg'alishlarning o'zi bir-biridan ajralib turadigan dumaloq to'lqinlar va paydo bo'ladigan to'lqin naqshlarining manbalari hisoblanadi va endi bu buzilishlarning har biriga nima sabab bo'lganligi unchalik muhim emas - tosh, suzuvchi yoki boshqa narsa. Keyingi to'lqin jarayonini tasvirlash uchun faqat suv yuzasining ma'lum nuqtalarida dumaloq to'lqinlar paydo bo'lishi muhimdir.
Gyuygensning asosiy g'oyasi shundan iboratki, mahalliy qo'zg'alishlar nafaqat tosh yoki suzuvchi kabi begona jismlar, balki kosmosda tarqaladigan to'lqin tomonidan ham paydo bo'lishi mumkin.
Gyuygens printsipi. To'lqin jarayonida ishtirok etuvchi fazoning har bir nuqtasi sferik to'lqinlar manbaiga aylanadi.
To'lqin buzilishining har bir nuqtasidan barcha yo'nalishlarda tarqaladigan bu sferik to'lqinlar ikkilamchi to'lqinlar deb ataladi. To'lqin jarayonining keyingi evolyutsiyasi to'lqin jarayoni allaqachon yetib borgan barcha nuqtalar tomonidan chiqarilgan ikkilamchi to'lqinlarning bir-biriga qo'shilishidan iborat.
Gyuygens printsipi t vaqtdagi ma'lum holatidan t+\ Delta t vaqtida to'lqin sirtini qurish retseptini beradi.

Gyuygens printsipi: to'lqin sirtlarining harakati

Ya'ni, biz boshlang'ich to'lqin yuzasining har bir nuqtasini ikkilamchi to'lqinlar manbai deb hisoblaymiz. \Delta t vaqtida ikkilamchi to'lqinlar c \Delta t masofasini bosib o'tadi, bu erda c - to'lqin tezligi. Qadimgi to'lqin sirtining har bir nuqtasidan c \Delta t radiusli sharlarni quramiz; yangi to'lqin yuzasi bu barcha sohalarga teginish bo'ladi. Ular, shuningdek, to'lqin yuzasi har qanday vaqtda ikkilamchi to'lqinlar oilasining konverti bo'lib xizmat qiladi, deb aytishadi.

Lekin, albatta, to'lqin sirtini qurish uchun biz avvalgi to'lqin sirtlaridan birida yotadigan nuqtalar chiqaradigan ikkilamchi to'lqinlarni olishga majbur emasmiz.Istalgan to'lqin yuzasi nuqtalar chiqaradigan ikkilamchi to'lqinlar oilasining konverti bo'ladi. umuman tebranish jarayonida ishtirok etadigan har qanday sirt.
Gyuygens printsipiga asoslanib, biz ilgari faqat tajriba faktlarini umumlashtirish sifatida ko'rib chiqqan yorug'likning aks etishi va sinishi qonunlarini chiqarish mumkin.
Ko'zgu qonunining kelib chiqishi
Faraz qilaylik, ikkita muhitning KL interfeysiga tekis to'lqin tushmoqda. Ushbu sirtning ikkita A, B nuqtalarini tuzatamiz.

To'lqinlarni aks ettirish
Ushbu nuqtalarga ikkita tushuvchi nurlar P1A va P2B keladi; bu nurlarga perpendikulyar bo'lgan AS tekisligi tushayotgan to'lqinning to'lqin yuzasidir.
A nuqtada aks ettiruvchi sirtga normal AN chiziladi. Burchak siz eslayotganingizdek, tushish burchagi.
AQ1 va BQ2 aks ettirilgan nurlar A va B nuqtalardan chiqadi. Ushbu nurlarga perpendikulyar bo'lgan BT tekisligi aks ettirilgan to'lqinning to'lqin yuzasidir. Ko'zgu burchagi angle NAQ1 hozircha \varphi bilan belgilanadi; Biz ekanligini isbotlamoqchimiz.
AB segmentining barcha nuqtalari ikkilamchi to'lqinlarning manbalari bo'lib xizmat qiladi. Avvalo, AS to'lqin yuzasi A nuqtaga keladi. Keyin tushayotgan to'lqin harakatlanar ekan, bu segmentning boshqa nuqtalari tebranish jarayonida ishtirok etadi va eng muhimi, B nuqtasi.
Shunga ko'ra, ikkilamchi to'lqinlarning nurlanishi birinchi navbatda A nuqtadan boshlanadi; A nuqtada joylashgan sharsimon to'lqin shaklda mavjud. 4 - eng katta radius. B nuqtasiga yaqinlashganda, oraliq nuqtalar chiqaradigan sferik ikkilamchi to'lqinlarning radiuslari nolga kamayadi - axir, ikkilamchi to'lqin qanchalik kechroq chiqariladi, uning manbai B nuqtasiga qanchalik yaqin bo'lsa. Aks ettirilgan to'lqinning BT to'lqin yuzasi bu barcha sferalarga teguvchi tekislikdir. Bizning BT planimetrik chizamizda B nuqtadan markazi A va radiusi AT da joylashgan eng katta aylanagacha chizilgan teginish segmenti mavjud.
Endi e'tibor bering, AT radiusi - AS to'lqin yuzasi B nuqtaga o'tgan vaqt davomida A nuqtada joylashgan ikkilamchi to'lqinning bosib o'tgan masofasi. Buni biroz boshqacha aytaylik: ikkilamchi to'lqinning A nuqtadan nuqtaga harakat qilish vaqti. T - S nuqtadan B nuqtagacha bo'lgan harakat hodisasi to'lqinining vaqtiga teng. Lekin hodisa va ikkilamchi to'lqinlarning tezligi bir xil - axir, u bir xil muhitda sodir bo'ladi! Shuning uchun tezliklar va vaqtlar bir-biriga to'g'ri kelganligi sababli, masofalar teng bo'ladi: AT=BS.

XULOSA
Darslikda elektrodinamikaning asosiy qoidalari batafsil muhokama qilinadi. Elektromagnit maydonlar va to'lqinlar nazariyasi masalalari bayon etilgan. Radiotexnika tizimlari va optik tolali aloqa liniyalarining antenna-fider yo'llarining passiv chiziqli qurilmalari tasvirlangan. Oddiy to'lqin o'tkazgichlar va mikroto'lqinli qurilmalar kabi qurilmalarning tahlil qilish usullari, texnik tavsiflari va dizayn xususiyatlari haqida ma'lumot berilgan.

Qo'llanmada elektrodinamikaning asosiy qoidalari va ularni o'rganishga qo'llanilishi tizimli va batafsil muhokama qilinadi muhim rol o'ynaydigan turli elektromagnit hodisalar texnikasi. Materialni taqdim etishda elektrodinamika tushunchalari tizimini aniq va izchil joriy etishga alohida e'tibor beriladi,olingan natijalarni jismoniy talqin qilish va turli xil bog'liq hodisalarga xos bo'lgan umumiy qonuniyatlarni aniqlash.
Zamonaviy axborot texnologiyalaridan foydalanishga asoslangan mikroto'lqinli texnologiyani rivojlantirish istiqbollari ko'rib chiqiladi.
FOYDALANILGAN ADABIYOTLAR:
1. Falkovskiy, O.I. Texnik elektrodinamika: darslik
O.I. Falkovskiy. - 2-nashr, o'chirilgan. - Sankt-Peterburg. : "Lan" nashriyot uyi, 2009. - 432 b.
2. Pimenov, B.M. Elektrodinamika va radioto'lqinlarning tarqalishi: universitetlar uchun darslik / B.M. Pimenov. - 2-nashr, Rev. - M. : Ishonch telefoni - Telekom, 2007. - 558 b.
3. Pimenov, A.D. Texnik elektrodinamika / A.D. Pimenov. -
M. : Radio va aloqa, 2005. - 483 p.
4. Ekranlar va mikroto'lqinli qurilmalarni loyihalash / ostida. ed. A.M. Chernushenko. - M. : Radio va aloqa, 1990. - 445 p.
5. Sazonov, D.M. Antennalar va mikroto'lqinli qurilmalar. - M .: Yuqori maktab, 1988. - 430 b.
6. Malkov, N.A. Texnik elektrodinamika asoslari: o'quv
nafaqa / N.A. Malkov, G.A. Barishev. - Tambov: TDTU nashriyoti, 2003. -128 b.
7. Malkov, N.A. Mikroto'lqinli antennalar: darslik / N.A. Malkov. -Tambov: TSTU nashriyoti, 2000. - 104 p.
8. Malkov, N.A. Mikroto'lqinli texnologiyada girotrop vositalar: darslik / N.A. Malkov. - Tambov: TSTU nashriyoti, 2005. - 104 p.
Manba: https://www.asutpp.ru/printsip-gyuygensa-frenelya.html