28. Ионные газовые лазеры. Схема энергетических состояний и механизм получения инверсии в ионизированном аргоне

[c.851]

Активная среда Bij. Условия возбуокдения оптическая накачка аргоновым лазером и лазерами на красителях [c.908]

Активная среда 1а. Условия возбуждения оптическая накачка паров Ij аргоновым лазером или лазером на красителе ультрафиолетовые линии возб1/ждаются электронным пучком в смеси Аг и I3D, а также при накачке импульсными лампами [c.908]

ЛП-11 СССР, нииин н ИТК АН БССР 0,1 10-100 50—100 (4000) ТВ сканирующий лазерный проектор с управлением от 9ВМ и записью нзоб-рам ений на фото-хромном носителе. Размер экрана 1х X 1 м. Использован аргоновый лазер Максимальный размер объектов до 200 мм. Измерения элементов структур масок БИС производятся фотоэлектрическим микроскопом [c.81]

Прежде чем завершить это общее рассмотрение модуляции добротности, уместно сделать два заключительных комментария. 1) Из вышеприведенного обсуждения ясно, что для осуществления модуляции добротности необходимо иметь достаточно большое время жизни верхнего лазерного состояния, чтобы инверсия населенностей могла достичь больших значений. Обычно время жизни должно быть порядка долей миллисекунды, что реализуется для переходов, запрещенных в электродиполь-ном приближении. Это имеет место для большинства кристаллических твердотельных лазеров (например, на кристаллах Nd YAG, рубина, александрита) и в некоторых газовых (в СОг- и йодном лазерах). Однако в лазерах на красителе и в некоторых газовых лазерах, имеющих важное значение (например, в Не—Ne-или аргоновом лазерах), лазерный переход является электроди-польно разрешенным и время жизни изменяется от нескольких наносекунд до десятков наносекунд. В этом случае метод модуляции добротности неэффективен, поскольку для накопления достаточно большой инверсии не хватает времени. Кроме того, если время жизни т сравнимо со временем tp, необходимым для достижения световым импульсом пикового значения, то значительная доля накопленной к моменту времени t = Q инверсии при > О будет потеряна на спонтанное излучение, а не давать вклад в вынужденное излучение. 2) Представленная на рис. 5.26 временная зависимость модуляции добротности предполагает, что затвор открывается мгновенно, как показано на этом рисунке, или по крайней мере очень быстро по сравнению с временем развития импульса tp (быстрое переключение). В случае медленного переключения могут возникать многократные импульсы (рис. 5.27). Каждый импульс образуется в тот момент времени, когда мгновенное значение усиления g[t) равно мгновенному значению потерь y t). После каждого импульса усиле- [c.286]

Аргоновый лазер генерирует зеленую линию (Я, = 514,5 им) с неоднородной шириной AvQ = 3,5rru. Вычислите предполагаемую длительность импульса лазерного излучения в режиме синхроинзацин мод, обеспечиваемого акустооптическим модулятором. [c.329]

В общем случае спектр зависит не только от формы импульса, но и от начальной частотной модуляции импульса. На рис. 4.2 показаны спектры гауссовских импульсов без начальной частотной модуляции для нескольких величин максимального набега фазы фмакс- При фиксированной длине световода фмакс линейно зависит от пиковой мощности f o в соответствии с уравнением (4.1.6). Таким образом, эволюцию спектров, показанную на рис. 4.2, можно наблюдать экспериментально, увеличивая пиковую мощность. На рис. 4.3 изображены экспериментальные спектры импульса (близкого к гауссовскому, Го г 90 пс), излучаемого аргоновым лазером, после прохождения световода длиной 99 м с размером сердцевины 3.35 мкм (F=2,53) [9]. На спектрах обозначена величина фмакс для каждого случая, что дает возможность сравнивать их с вычисленными спектрами (рис. 4.2). Небольшая асимметрия, наблюдаемая в эксперименте, может быть связана с асимметрией формы входного импульса [9]. Видно полное совпадение результатов теории и эксперимента. [c.81]

В раннем эксперименте [8] три непрерывные волны с разностями частот в диапазоне 1 10 ГГц распространялись по световоду с тиа-метром сердцевины 4 мкм длиной 150 м, одномодовому на длине волны аргонового лазера 514,5 нм. Четырехволновое смешение приводило к генерации десяти новых частот так, что [c.293]