4 Harakat miqdori tenglamasi
Download 31.11 Kb.
|
aero4 amaliy
- Bu sahifa navigatsiya:
- Rasm 1.4. Bo’limlarda tezlik vektorlari va ularni chiziqqa burish burchaklari
|
4 Harakat miqdori tenglamasi S uyuqlik va gazlar oqimida oqimcha ajratamiz va bu ikki oraliqdagi oqimni hajmini hajmini qaraymiz 1-1 va 2-2 kesimlar biror vaqt oralig’ida 1-1 va 2-2 holatiga o’tsin. Tanlangan hajmga nisbatan qattiq jismga nisbatan qabul qilamiz. Natijaga ega bo’luvchi impuls kuchi harakati geometrik miqdorga bog’liq qaralayotgan hajmga nisbatan quyilgan natijali kuchlarni R bilan Rasm 1.4. Bo’limlarda tezlik vektorlari va ularni chiziqqa burish burchaklari harakat miqdorini K bilan belgilab vektor ko’rinishli tenglamani yozamiz: ; bu yerda- K1.2 va K1.2-1.2 va 11,21 bo’linmalar hajmlaridagi harakat miqdori.To’g’ri chiziqli harakat miqdorida hajmning 1va 2 bo’linmalarida harakat vaqtiga binoan o’zgarishsiz qoladi. binobarin ; 2-2 bo’linmalarda harakat miqdori ; bo’linmadagi harakat miqdori = Bu harakat miqdorlarini kuch impulsi tenglamasiga quyib harakat miqdori tenglamasini hosil qilamiz Tenglamani chap tomonida kuchlarni geometrik yig’indisi o’ng tomonida esa harakat miqdori joylashgan, bu undan foydalanishni qiyinlashtiradi. Bundan qochish maqsadida oxirgi tenglikga kiradigan barcha kuchlarni va barcha tezlikga kiradigan barcha kuchlarni va barcha tezliklarni to’g’ri p-p kesimga loyihalaymiz. Natijaviy kuchni proyeksiyasini -bilan belgilab, havoni harakat proyeksiyasini ( p-p) chizigi va tezlik yo’nalishi orasidagi burchak desak bundan Rn∆t=∆M2.2’ν2cos θ2-∆M1.1’ν1cos θ1 Harakat miqdori tenglamasini olishimiz uchun ∆M1.1’=ρ1 F1 ν1∆t va ∆M2.2’= ρ2 F2 ν2∆t tengligini hisobga olib, ∆t qisqartirsak quyidagi harakat miqdori tenglamasini olamiz. Rn =ρ2 F2 ν22 cos θ2- ρ1 F1 ν11 cos θ1 [1.20] Agar har bir ko’ngdalang qirqimdagi tezlik bir xil bo’lmasa, unda har bir oqimidagi oqimchalarni harakat miqdori tenglamasini aniqlaymiz. dRn =ρ2 F2 ν22 cos θ2 dꬵ2- ρ1 F1 ν11 cos θ1 dꬵ1 Bu tenglamani integrallab (har bir qirqimda ρ va θ o’zgarmas desak) quyidagini olamiz. Rn =ρ2 cos θ2 ʃF2 ν22 dꬵ2- ρ1 ʃF1cos θ1 ν11dꬵ1 O’rtacha teoremani qo’llab olamiz. Rn =ρ2 F2 (ν22 )upcos θ2- ρ1 F1 (ν12 ) upcos θ1 Tezlik kvadrati o’rtacha kattaligini, tezligini o’rtacha kvadrat tezligiga almashtirib (ν2 )up=βν2up Bu yerda β-bussineska koeffisiyenti Endi harakat miqdori tenglamasini olamiz. Rn = β2 ρ2 F2 upcos θ2- β1 ρ1 F1upcos θ1 [1.21] koeffisiyenti [1.22] bu yerda va Koeffisiyent [1.23] Bu yerda bo’lganda maydan tezligi bir xil Koeffisiyentlar quydagi tenglik bilan bogliq Download 31.11 Kb. Do'stlaringiz bilan baham: 
|