Capítulo Fotometria

 
3.

… (1.9
) 

(1.8) queda reescrita como (1.9), donde el signo negativo corresponde a 
la dirección positiva de k y el signo más al movimiento en la dirección 
negativa de k 
1.1.3 Teorema de Stokes y Gauss 
 
1.1.3.1 Teorema de Stokes 
Sea S una superficie orientada, simple y regular a trozos. Sea C su curva frontera, 
regular a trozos, cerrada y simple, con orientación positiva. Si F es un campo vectorial 
de clase 
, en alguna región que contiene a S, entonces: 
C
S
F
rotF



… (1.10)
Para determinar la orientación positiva de la curva C frontera de S, convenimos en 
que, al recorrer C en sentido positivo con la cabeza apuntando al vector normal 
n
que 
indica la orientación positiva de S, la superficie queda a la izquierda.
1.1.3.2 Teorema de Gauss 
Es también llamado, teorema de la divergencia. 
Sea V un sólido simple de 
su borde, orientado con la normal unitaria 
exterior n, sea 
un campo vectorial de clase 
, entonces: 

C
S
divF
F ndS




… (1.11) 

1.1.4 Ecuaciones de Maxwell 
Maxwell al terminar sus estudios, unificó las leyes de Faraday, Gauss y Ampere bajo 
un conjunto de ecuaciones que llevan su nombre, relacionando entre sí las variaciones 
espaciales y temporales de la intensidad de campo E y la inducción magnética B, 
fijando como constantes a las propiedades magnéticas y eléctricas del vació, siendo la 
permitividad 
y la permeabilidad 
.
Operando estas ecuaciones Maxwell demostró que cada componente del campo 
eléctrico y magnético obedece a la ecuación diferencial de una onda (Ec.1.6) 
quedando como: 

… (1.12) 

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Capítulo 1 Conceptos básicos 
8 
Si reemplazamos E por B, encontraremos una expresión idéntica que representa la 
aceptación de ambos como una onda electromagnética que viaja a través del espacio 
con una velocidad:
…. (1.13) 
Gracias a estos conceptos, es posible definir el índice de refracción n como

… (1.14)