Chegaraviy shartlar deb bir yoki bir nechta juft elektordinamik parametrlar bilan farqlanuvchi maydonning muhitlarning bo`linish chegarasidagi bo`ysunuvchanligiga aytiladi. Emm vektorlari

A sosiy chegaraviy shartlar
I deal o`tkazgich chegarasidagi shartlar
S₁ sirt bo’yicha integrallash xam shunga oxshash olib boriladi. Faqat _ bunda vektor dS bu sirtda n normalga qarama-qarshi yonalganligi e‟tiborga olinishi zarur.

Yon sirt boyicha integral ortacha qiymat to’grisidagi teoremadan foydalanib olinadi.

(6), (5) va (4) larni xisobga olib (3) ni quydagicha yozish mumkin:

h ni 0 ga intiltirsak S₂ S₀ ,S₁ S₀ ,S_ён 0 intiladi va ((B_2n B_1n )S₀ ) bundan
S 0 bolgani uchun

Demak magnit maydonning induksiya vektorining normal tashkil etuvchisi ikki muxit chegarasida uzliksiz.
ekanligini nazarda tutsak va xamda kattaliklar birbiriga teng bo’lmagani uchun magnit maydoni kuchlanganligi vektorining normal tashkil etuvchisi ikki muxit chegarasida uzilishga uchraydi.
3. .D_n uchun chegaraviy shart.
Bu shart
Maksvell tenglamasidan keltirilib chiqariladi. Uni keltirib chiqarish usuli B_n
uchun foydalanilgan usul bilan aynan bir xil faqat rasmdagi E ni D bilan amlashtirish zarur.
(9) ni tsilindr xajmi boyicha integrallashdan so’ng:

xosil boladi. Avvalgi shartni keltirib chiqarishdagi barcha xisoblashlarni, aynan takrorlab va h ni 0 ga intiltirib

tenglikni olamiz. ajralish sirtida taqsimlangan sirt zaryadidan iborat deb tushinmoq zarur. Shuning uchun sirt zaryadining zichligidan iborat.
Demak uchun chegaraviy shart quyidagi ko’rinishiga ega.

Shunday qilib D vektorning normal tashkil etuvchisi ajralish sirtida sirt zaryadlari mavjudligi uchun va bu sirt zaryadlari elektr maydoni xosil qilganligi uchun uzilishga uchraydi. (12) ifoda elektr maydon kuchlanganligi vektori E ning normal tashkil etuvchisi uchun xam chegaraviy shartni bildiradi, ya’ni dan foydalanib uni aytilgan xol uchun quydagicha yozishdan

buni yaqqol korish mumkin. Demak D_n gina emas, balki E_n xam sirt zaryadlari mavjudligida sakrab o’zgaradi.