Эффективная масса электронов и дырок Дифференциальное уравнение плоских волн Атом водорода

где v — фазовая скорость волны в среде.
Частота волны, регистрируемая приемником,

Если вектор v_H скорости источника направлен под произвольным углом 0, к радиусу-вектору R, соединяющему неподвижный приемник с источником (рис. 2.4.8, б), то
2. Если источник неподвижен, а приемник приближается к нему со
скоростью и_п вдольсоединяющей их прямой (рис. 2.4.8, в), то длина
волны в среде  Однако скорость распространения волны
относительно приемника равна v + v_a, так что частота волны, регистрируемая приемником,

В том случае, когда скорость v_n направлена под произвольным углом 0₂ к радиусу-вектору R, соединяющему движущийся приемник с неподвижным источником (рис. 2.4.8, г), имеем

3. В самом общем случае, когда и приемник, и источник звуковых волн движутся относительно среды с произвольными скоростями (рис. 2.4.8, д), частота волны, регистрируемая приемником,

Оптический эффект Доплера
При движении источника и приемника электромагнитных волн относительно друг друга также наблюдается эффект Доплера, т.е. изменение частоты волны, регистрируемой приемником. В отличие от рассмотренного нами эффекта Доплера в акустике, закономерности этого явления для электромагнитных волн можно установить только на основе специальной теории относительности.
Соотношение, описывающее эффект Доплера для электромагнитных волн в вакууме, с учетом преобразований Лоренца имеет вид