Hidenori Noguchi, Kohei Uosaki, Nanolayer tadqiqotida, 2017 yil

Eksiton va qo'zg'alish o'zaro ta'sirining rolini aniqlash uchun biz yuqori Q yarimo'tkazgichli mikrokavitada cheklangan foton rejimi va QW juftligidagi 2D eksitonlar bo'shliq polariton deb ataladigan kompozit bozonlarni hosil qiladigan maxsus tizimni ko'rib chiqdik . Birinchidan, biz polarizatsiyaga bog'liq degenerativ to'rt to'lqinli aralashtirish (DFWM) bo'yicha tajribalarni ko'rsatamiz va WIB modelini kiritamiz. Keyinchalik, biz modelni eksiton rezonanslari yaqinidagi turli xil kogerent chiziqli bo'lmagan optik jarayonlarga qo'llashni muhokama qilamiz. Biz bog'langan biexciton holatlari va xotira effektlarini kiritish orqali ushbu yondashuvni kengaytiramiz. Nihoyat, biz T-matritsasini raqamli hisoblash asosida elektronlar va teshiklarning ko'p jismli korrelyatsiyasi nuqtai nazaridan asosiy fizikani muhokama qilamiz ( Kwong va boshqalar., 2001a; Takayama va boshqalar. , 2002 ). Biz to'rt zarracha korrelyatsiya ta'sirining eksitonlar vositachiligidagi chiziqli bo'lmagan optik effektlardagi rolini muhokama qilamiz.
Bo'limni ko'rishKitob sotib olish
KLASSIK BO'LMAYOTGAN NOR
X. Valter , Zamonaviy optika entsiklopediyasida , 2005 yil
Siqish bo'yicha tajribalar bo'yicha so'rov
Chiziqli bo'lmagan optik hodisalardan siqilgan yorug'lik hosil qilish uchun chiziqli bo'lmaganlik turiga va o'zaro ta'sir qilish usullari soniga qarab turli xil usullar qo'llanilgan. Optik chiziqli bo'lmaganlikni tanlash uch to'lqinli yoki to'rt to'lqinli aralashtirishga kamayadi, bu esa mos ravishda kvadratik yoki kubik chiziqli bo'lmagan javob funktsiyalariga olib keladi. Ushbu usullarning har biri o'zining afzalliklari va kamchiliklariga ega. Uch to'lqinli aralashtirish uchun siqilgan maydon rejimining ikki barobar chastotasida nasos maydoni kerak. Biroq, u har qanday yon chiziqlar kabi afzalliklarga egaFazali shovqin tufayli nasosda induktsiya qilingan, siqilgan maydonlardan katta chastotali ofsetga ega. Boshqa usul, juda oddiy to'rt to'lqinli aralashtirish, chastotani ikki baravar oshirish bosqichini talab qilmaydi. Shunday qilib, bu vakuum darajasidan pastroq kvadratik shovqin bilan siqish uchun ishlatiladigan birinchi usul edi.
Siqish bo'yicha dastlabki tajribalarning aksariyati bir yoki ikkita bo'shliq rejimida o'tkazildi, siqilgan rejimlar o'lchash uchun nur ajratgichlar orqali tarqaladigan tashqi rejimlarga o'tkazildi. Ushbu tor polosali protsedura odatda uch to'lqinli (parametrik) siqish uchun ishlatiladigan so'nggi tajribalarda qo'llaniladi. Bundan tashqari, to'lqin o'tkazgichlarda siqishga erishildi, bu siqishning nisbatan sodda va keng polosali amalga oshirilishiga olib keldi, asosan qisqa impulslar bilan to'rt to'lqinli aralashtirish yoki solitonlar bilan to'rt to'lqinli aralashtirish amalga oshirildi.
Asosiy cheklovchi omillarga lazer fazasi va shovqin intensivligi, dielektrik material va tegishli qurilmalarda yutilish, komponentlardagi past chastotali texnik shovqin, shuningdek fonon o'zaro ta'sirlari va sinishining o'ziga xos moddiy xususiyatlaridan kelib chiqadigan faza o'zgarishlarini nazorat qilish kiradi. indekslarning o'zgarishi. 10 dB yoki undan ortiq shovqin darajasidan pastroq, 1 gacha bo'lgan tarmoqli kengligida siqish darajasiga erishish mumkin emas. 1 TGsShovqinni kamaytirishning ushbu darajasida asosiy muammo - bunday past shovqin darajasini tekshirishga imkon beradigan detektor texnologiyasini takomillashtirish masalasi.
Bo'limni ko'rishKitob sotib olish
Azo-bo'yoq polimerlarida fotoinduktsiyalangan uchinchi tartibli chiziqli bo'lmagan optik hodisalar
Viktor M. Churikov , Chia-Chen Xsu , in fotoreaktiv organik yupqa filmlarda , 2002 yil
ANTRACT
Ushbu bobda biz azo-polimer yupqa plyonkalarda fotoinduktsiyalangan uchinchi tartibli chiziqli bo'lmagan optik hodisalarni muhokama qilamiz . Bir fotonli yoki ikki fotonli qo'zg'alish orqali azo-bo'yoq polimerlarida uchinchi tartibli nochiziqlilikni optik nazorat qilish ko'rsatilgan. Bu taʼsir azomolekulalarning transdan cisga izomerlanishi hisobiga uchinchi darajali sezuvchanlik ch ⁽³⁾ ning teskari oʻzgarishi bilan bogʻliq . ^{ch (3)} ning fotoinduktsiyalangan o'zgarishiga dalil uchinchi garmonik avlod (THG), elektr maydonidan kelib chiqqan ikkinchi garmonik avlod (EFISH) va degeneratsiya to'rtta to'lqin aralashtirish bo'yicha tajribalarda olingan. (DFWM). Ushbu tajribalarda kuzatilgan fotoinduktsiyalangan uchinchi tartibli nochiziqli hodisalarni burchak teshiklarini yoqish va azo molekulalarining molekulyar burchaklarini qayta taqsimlash mexanizmlarini o'z ichiga olgan mikroskopik model tomonidan sifat jihatidan talqin qilinishi mumkin.
To'liq bobni o'qingPDF ko'rishKitob yuklab olish
Organik va organometalik ikkinchi tartibli chiziqli bo'lmagan optik materiallarning molekulyar muhandisligi
Kristofer M. Ashkroft , Jaklin M. Koul , Elektron va fotonik qurilmalar uchun organik materiallar qo'llanmasida (Ikkinchi nashr) , 2019 yil
5.1.2.2 Kristallografik simmetriyaga oid mulohazalar
SHG juft (ikkinchi) tartibli NLO fenomeniga tegishli; kabi, SHG effektlarini ishlab chiqaradigan materialning tuzilishi bilan bog'liq simmetriya elementlari ta'sir qiladi. O'zining bir tekis tabiati tufayli SHG inversiya markazini o'z ichiga olgan kristall tuzilmalarda paydo bo'lishi mumkin emas (masalan, kristalli materiallar, agar ular markazlashtirilgan bo'lmagan kristall tuzilishga ega bo'lsa, SHGni ko'rsatishi mumkin).
Ushbu kristallografik simmetriya cheklovi molekulyar darajada SHG-faol materiallarni loyihalashda katta qiziqish uyg'otdi. Shunday qilib, molekulyar giperpolyarizatsiya tushunchasi va uning molekulyar NLO reaktsiyalari bilan aloqasi intensiv ravishda o'rganildi. Ko'pgina yangi nanofabrikatsiyalarning rivojlanishi tufayli usullarining rivojlanishi, shuningdek, polimer fanidagi yutuqlar tufayli, endi alohida molekulalarning NLO javobiga kristall sentrosimmetriya tomonidan qo'llaniladigan makroskopik materiallar cheklovlarini chetlab o'tadigan tarzda kirish mumkin.
SHG ishlatadigan qurilmalar makroskopik darajadan molekulyar darajaga o'tganda, simmetriya mulohazalari o'zgaradi, shuning uchun kristallografik inversiya simmetriyasi o'rniga alohida molekulalarning nuqta guruhi simmetriyalarini hisobga olish kerak. Yana bir bor, makroskopik darajada emas, balki mahalliy (ya'ni, molekulyar) bo'lsa-da, sentrosimmetriyadan qochish kerak. Bu, o'z navbatida, NLOda potentsial SHG ilovalari uchun tekshirilishi mumkin bo'lgan kengroq kimyoviy tuzilmalarga kirish imkonini beradi.Bu, o'z navbatida, NLO nanodevicesda. Shuning uchun, hatto o'ziga xos sentrosimmetrik bo'lgan molekulalar ham oqilona molekulyar muhandislikdan so'ng ishlatilishi mumkin. Masalan, chiral markazning qo'shilishi yoki oddiy vodorod bog'ining qo'shilishi molekulaning nuqta-guruh sentrosimmetriyasini buzishi mumkin va shu bilan uni NLO ilovalari uchun qulay istiqbolga aylantiradi.
To'liq bobni o'qingPDF ko'rishKitob yuklab olish
Multifotonli spektroskopiya
Y. Fujimura , SH Lin , Fizika fanlari va texnologiya entsiklopediyasida (uchinchi nashr) , 2003 yil
II.E sezuvchanlik usuli
Sezuvchanlik usuli kogerent lazer maydoni va material o'rtasidagi chiziqli bo'lmagan o'zaro ta'sirdan kelib chiqadigan garmonik hosil qilish , yig'indi va farq chastotasini hosil qilish, stimulyatsiyalangan sochilish va multifotonni yutish kabi chiziqli bo'lmagan optik hodisalarni tushuntirishda keng qo'llaniladi . Radiatsiya maydoni P tomonidan induktsiya qilingan materialning makroskopik qutblanishini quyidagicha kengaytirish mumkin:
(39)
Bu erda E , tushayotgan nurlanish maydoni quyidagicha ifodalanadi:
(40)
ch ^( n ) esa n -tartibli sezuvchanlik deyiladi. Inversiya simmetriyasi bilan tavsiflangan izotropik materiallar uchun eng past chiziqli bo'lmagan sezuvchanlik ch ⁽²⁾ yo'qoladi va bu materiallardagi nochiziqlilik odatda uchinchi darajali nochiziqli sezgirlik ch ⁽³⁾ nuqtai nazaridan tavsiflanadi, yuqori tartiblilarni e'tiborsiz qoldiradi.