International research journal

 
(5) 
Из соотношения (5) видно, что производство энтропии дополнительно порождено процессом релаксации. При этом 
ее производство определяется не только диссипацией механической энергии, но и эволюцией (релаксацией) ее 
макроструктуры к состоянию равновесия. Производство энтропии в микроструктурируемой системе, как источник 
необратимости процесса переноса, зависит от произведений термодинамических потоков процесса переноса 
1
ij
Т
P
 

, 
1
t
i
j
Т d
x x



на сопряженные с ними термодинамические силы 
ij
ν
, 
x
. Величина 
Т
- температура. Даже в 
стационарных процессах в малом элементе системы, имеет место локально - неравновесное деформирование, 
обусловленное наложением энтропийных сил, имеющих тепловую природу, на сдвиговые возмущения. 
В связи с тем, что 
x
f


x
i
x
j

ij

представляет собой набор независимых переменных, характеризующих 
отклонение системы от равновесного состояния, имеем следующие функциональные связи, определяющие перенос 
импульса в средах с неравновесной микроструктурой. 

---

Международный научно-исследовательский журнал ▪ № 1 (103) ▪ Часть 1 ▪Январь 
33 
ij
P



1
ij
i j
f ν ,
x x


; 


t
i j
ij
i j
2
d
x x
f
ν , x x




 
(6) 
Соотношения (6) совместно с законом сохранения импульса, с точностью до определяемых функций, 
устанавливают для неравновесного процесса переноса импульса параметры квазиизотермического состояния среды. 
Конкретный вид функций может быть установлен лишь в рамках структурно- кинетического подхода [11], [12].
Уравнение движения для плотности вероятности внутреннего параметра 
3
v
i j
i j
i
i
x x
x x W(x,v ,t)d


 

с 
эволюционирующей микроструктурой с тепловой скоростью 
i
v
находится из условия сохранения малых фазовых 
объемов с переменной конфигурацией во времени [13].
i
W
div(W V )=0
t
 
