International research journal

 
(17) 
Здесь 
2
0
0
θ
β
ρW


, 
0
0
Re
Wd
ρ


- число Рейнольдса потока среды плотности 
ρ
в трубе диаметра d; 
0
0
β
Re
- 
время ориентации микроструктуры. 
На рис.2 представлена зависимость реодинамического сопротивления потока в круглой трубе от нелинейно-вязких 
свойств среды.

---

Международный научно-исследовательский журнал ▪ № 1 (103) ▪ Часть 1 ▪Январь 
36 
Рис. 2 – Влияние нелинейно-вязких 
0
0
β
Re
(ориентационных) свойств потока 
на реодинамическое сопротивление 
f
0
C Re
в круглой трубе 
Видно, что с ростом числа 
0
0
β
Re
реодинамическое сопротивление потока снижается. Следует отметить, что 
выделенные реологические параметры системы относительно легко измеряются и их можно использовать как 
диагностические показатели. 
В данное время считается общепринятым, что снижение сопротивления нелинейно-вязких сред с жесткой 
микроструктурой при их течении в трубах и каналах вызвано ориентационными явлениями структуры среды по потоку. 
Динамические характеристики переноса импульса класса сред с релаксационной микроструктурой 
Характерной особенностью описания движения сред с релаксационной микроструктурой является наличие в 
полной системе уравнений движения внутреннего релаксационного параметра, определяющего пространственно – 
временное отклонение системы от термодинамического равновесия и оказывающего даже в малом объёме среды 
немгновенное и нелокальное (запаздывающее) влияние на термореодинамические процессы переноса. 
В связи с этим, отмеченные выше принципы линейной и нелинейной неравновесной термодинамики, для 
исследования сред с релаксационной микроструктурой неприменимы. Равновесная энтропия состояния элементарного 
объема подсистемы должна быть расширена [8] на случай учета влияния внутреннего релаксационного параметра для 
производства статистически неравновесной энтропии (4). 
С целью получения обозримых аналитических результатов ниже проведены исследования динамических 
характеристик релаксационных систем широкого класса реометрических движений. Для определения возникающих 
напряжений, как основу реологической модели среды, обычно полагают, что сдвиговое течение по Х начинается в 
момент времени t=0 заданным постоянным градиентом скорости
12
ν
= G (течение Куэтта), а все компоненты тензора 
градиентов сдвиговой скорости равны нулю. 
Из системы уравнений (2) и (3), когда 2

(
ij
ν
)
ij
ν
<< 

x
i
x
j



ij

, то есть в предположении о том, что система по 
термореодинамическим параметрам приходит в состояние равновесия быстрее, чем статистическим параметрам, имеем: 
ij
P

/
j
x

= 0, P
ij
= - 
p

ij
+ 


x
i
x
j



ij
