Изменения отражательной способности можно подразделить на две стадии

§ 2. Нагрев титана в водяной атмосфере.
(h= 1 см).
Отметим сразу, что для титана условия образования и развития поверхностного факела значительно облегчены. Неустойчивый факел начинает появляться уже при Р = 45 вт и далее интенсивность (свечение) факела растет в повышением мощности, а для Р = 65 вг время нахождения факела на поверхности совтавляет уже t = 10-15 мин. При Р=105 вт факел горит практически непрерывно (Рис.3.4) (в опытах не пасла = 30 мин). Есть и другие отличия по сравнению с цирконием. Например, в диапазоне изменения мощностей при данной глубине h, на поверхности зоны облучения нет других выделяющихся соединений. При малых Р на поверхности видна "обгоревшая" область меньшая, чем зона облучения, которая затем с ростом Р увеличивается и расплавляется. (См, фотографии отчета). Однако при P = 95 вт, на поверхности охлаждённых мишеней видны несколько кристалликов. Возможно, что образующие соединения растворяются в расплавленном металле. Исследования зависимости от массы и глубина показали тенденцию изменения происходящих явлений как и в случае циркония. (Подробности см. в отчет).
§ 3. Анализ поверхностного соединения.
Для понимания механизма нагрева металлов в водяной среде, а также для изучения условий возникновения поверхностного факела был сделан рентгеноструктурный анализ полученных соединений поверхности мишеней. Дебалграммы для циркониевых мишеней показали наличие гексагональной структуры типа Р6₃ | mmc и моноклинной типа P2, |с,которые характерны соответственно для циркония и окисла циркония. (Подробно см. в отчете).
§ 4. Исследования динамики развития процессов лазерного
горения металлов в воде.
Для этой цели производилась скоростная киносьёмка поверхностных явлений на цирконии и титана. Все они приложены и данному отчёту.
Измерения α проводились для трёх значений h при разных мощностях облучения по методике показанной на Рис.3.5. Предварительно при пустом стекляном сосуде определялась Р_ст, затем наполняя его водой различной толщины h измерялись P_h1 ,P_h2 ,P_h3 Для рассчёта α можно проделать следующее:
а/.Найти пропускание стекла
б/.Определить мощность на поверхности мишени
Р_м=Р_hi/Т_ст , где Р_h1, измеряемая мощность пройденная через воду глубины h_i .
в/.Рассчитать α по формуле:
α=
Однако α можно определить и другим образом
α= = =
Коофицент френелевского отражения от каждой поверхности воды /нижней и верхней / при нормальном падении излучения
; n₁=1 ; n₂=1.33
но его в рассчёт α нет необходимости брать, т.к.
P₁=P_bx - P_bx*r = P_bx*(1-r) ; T_ct= α=
Измерённые значения α для разных h приведены на Таблицах I-З

Pbx,вт	,вт	вт	α=		Pbx,вт	вт	α=
21	18	14	0,251312		18	12,5
29	25	20	0,223142		25	18
38	31,5	25	0,231110		31,5	23
47	38	31	0,203598		38	29
55	45	38	0,169013		45	34
63	51	43	0,170625		51	40
70,5	56	48	0,154150		56	44
79	63	54	0,154150		63	49,5
89,5	72	60	0,182321		72	56
98	78,5	66	0,173443		78,5	62

a/.h=1 cм. б/. h = 1,5 cм