Лекция №14 закон ома для участка цепи с гальваническим

 
 

 
Рис.6 
Тогда суммарный вращательный момент, действующий на рамку равен: 
M = 2M1 = 2 FA
 
sin α d/2 = IBld sin α = IBS sinα 
где S=ld - площадь рамки. 
Максимальный момент сил: 

Mm = IBS
 
(при 
 
=90°). 
Полученная формула показывает, что момент сил прямо 
пропорционален силе тока, протекающего в витках контура. 
Вращающий момент сил зависит как от свойств поля в данной точке, так и 
от свойств рамки с током и определяется векторным произведением: 
 
 
 

M = | p
m
, B|
или
 M = p
m
Bsinα 
где α —угол между векторами n и В, 
рm— вектор магнитного момента рамки с током, В — вектор магнитной 

---

112 
индукции (рис.7) 
Для плоского контура с током- м агнитный
момент определяется: 

P
m
 = IBn
Где S — площадь поверхности контура (рамки), n —единичный вектор 
нормали к поверхности рамки. В этом случае вращающий момент 

M = IS|n,B| 
Если в данную точку магнитного поля помещать рамки с различными 
магнит- ными моментами, то на них действуют различные вращающие 
моменты, но отношение для всех контуров одно и то же. 

Движение заряженных частиц в магнитном поле. Сила 
Лоренца - Действие магнитного поля на проводник с током есть результат 
действия поля на движу- щиеся заряженные частицы внутри проводника. 
Выразим силу Ампера, действующую на отрезок проводника длиной Δl с 
силой тока I, находящий- ся в магнитном поле B, через силы, действующие 
на отдельные носители заряда.
Пусть концентрация носителей свободного заряда в проводнике n, υ – 
модуль скорости упорядоченного движения носителей заряда q, тогдa сила 
тока, текущего по проводнику площадью поперечного сечения S равна:
I = qnυS. 
Выражение для силы Ампера можно записать в виде: 
 
F = IBΔl sin α= qnSΔlυB sin α. 
 
Так как полное число N носителей свобод- ного заряда в проводнике длиной 
Δl и сечением S равно nSΔl, то сила, действующая на одну за- ряженную