Муаллифлар: Абдурахманов. П., физика-математика фанлари доктори, профессор, Эгамов У., физика-математика фанлари
Download 1.32 Mb.
|
4. Абдурахмонов К.П., Эгамов У
|
b
(72.1) бу ерда kx sinp - координаталари 0 ва х булган, dx элементар йулакчадан A Р нуктага келган тебранишларнинг фазалари фарки, — dx = dAdx в булакнинг хосил килган тебраниши амплитудасидир. 237
- ифодани тиркиш кенглиги буйича интегралласак, Р нуктадаги натижавий майдонни топиш мумкин. ^уйидаги белгилашни киритамиз: кЬ . nb . (72.2) а = — sin ф = — sin ф 2 Я b +— 2 sin а а (72.3) Исталган Р нуктадаги нурланиш жадаллиги амплитуданинг квадратига пропорционалдир: г I, = CAo2 Л 2 sin sin а V а у I Г v n ~2 \ г v Л (72.4) У Маълумки, Hmo V а у = 1 га тенг.Шу сабабли, (72.4) - функция а = 0 да максимумга эга булади. (72.2) - ифодадан, ф = 0 ва а = mn булганда минимум кузатилади, буерда т = ± 1, ±2 ва х,.к. sin а 146- расм. V а У функциянинг чизмаси Демак, битта тиркишда ёруглик жадаллиги минимуми кузатиш шарти куйидагидан иборат: b sin ф = тЯ , (72.5) 238 2 2
b ;;тр = (2m +1) X , (72.6) р бурчак киймати ортиши билан максимум жадаллиги камая боради. Ёруглик окимининг катта кисми бош (-90%), биринчи (-5%) ва иккинчи (-2%) максимумлар атрофида йигилади. Кузатилиши мумкин булган минимумнинг энг катта тартиби b sin р < 1 , m ^ X га тенг. (72.4) - ифодадан I0 = 1ф эканлиги куриниб турибди, яъни дифракциявий манзара линзанинг марказига нисбатан симметрикдир. Тиркишга монохроматик булмаган ёруглик нурлари тушса, дифракция манзараси максимумлари хар хил рангли нурлар учун экраннинг хар хил нукталарига жойлашади ва дифракциявий спектр о хосил килади. Марказий максимум ок нурдан ташкил топади. Унг ва чап тарафларда марказга якинрокда бинафша нурлар дифракция спектрлари кузатилади. - §. Дифракциявий панжара Кенглиги а булган, тиник булмаган ораликлар билан булинган, бир хил b кенгликдаги параллел тиркишлар катори - дифракциявий панжара деб аталади. Бу ерда d = a+ b катталик дифракциявий панжара даври ёки доимийси деб аталади. Параллел нурлар дастаси тушаётган, иккита тиркишдан иборат энг содда панжарани куриб чикайлик (147 - расм). 239 147 - расм. Энг содда дифракциявий панжара Иккита тиркишда кузатиладиган дифракциявий манзара минимум ва максимумлари холатлари бир тиркишли дифракциядаги холатлар устига тушмайди. Чунки икки тиркишли холда, нурларнинг биринчи тиркиш ва иккинчи тиркишлардан хосил булган интерференцияси туфайли дифракциявий манзаралар бир-бирининг устига тушмайдилар. Максимум ва минимум кузатилиши шартлари куйидагичадир: (a+b)sin^_mA , (73.1) А (a + b)sin^_(2m +1)- , (73.2) Исталган Р нуктада учта имконият булиши мумкин: а) (1)- ва (2)- дифракциявий манзаралар максимумлари бир - бирини устига тушади; б) битта манзара максимуми иккинчи манзара минимумига мос тушади; г) битта манзара минимуми иккинчи манзара минимумига мос тушади. а) ва б) холатлар манзараси бир - бирини устига тушганда Р нуктада максимум ва минимум кузатилади. б) холатда факат минимум кузатилади. Шундай килиб, иккита тиркишдаги дифракция манзарасида, битта тиркишдагига нисбатан максимумлар купрок кузатилади. 240 Тиркишлар сони ошиши минимумлар сонини ошишига олиб келади. D = — ва D = — * dX ва dX катталиклар, мос равишда, бурчакли ва чизицли дисперсия деб аталади. Бу ерда d* ва di, dX = X2 _ X1 тулкин узунлиги билан фарк киладиган спектрал чизиклар орасидаги бурчакли чизикли масофалардир. Дифракциявий панжаранинг бурчакли дисперсиясини топишга хдракат киламиз. Бунинг учун бош максимум кузатилиши шартини (a + b) sin * = mX дифференциялаймиз d cos *d* = mdX D = d* = m * dX d cos* Ф нинг кичик кийматларида, cos * « 1 га тенг. Шунинг учун m D « — * d га тенг булади. X Дифракциявий панжаранинг аницлаш кучи деб R = ~77 улчовсиз dX катталикка айтилади. Бу катталик иккита ёнма - ён турган спектрал чизикларни алохида аниклаш имкониятини курсатади (148 - расм). 148 - расм. Дифракциявий панжаранинг аниклаш кучи 241 Агарда, битта максимум маркази, иккинчисининг марказидан тахминан dX = X2 -X1, энг кичик тулкин узунлиги масофасида жойлашса, бу холда спектрал чизиклар алохида аникланган хисобланадилар. Дифракциявий панжара учун аниклаш кучи R = mN га тенгдир. Бу ерда N тиркишлар сони, m - максимум кузатилиш тартиби. Хрзирги замон дифракциявий панжаралар 200 000 дан ортик чизиклардан иборат булади ва спектрал чизикларни алохида аниклаш имконияти 400 000 дан ортикдир. Дифракциявий панжара сифатида фазовий даврликка эга булган исталган тузилмани тушуниш мумкин. Тулкин узунлиги 0,110-9м га тенг булган рентген нурлари дифракциясини олиш учун атом ва ионлардан ташкил топган, фазовий даврликка эга булган кристалл панжарадан фойдаланиш мумкин (149 - расм). АВ ва А1В1 текисликлардаги кушни атомлардан кайтган нурлар орасидаги Рд'р йул фарки: 149-расм.Фазовий даврликка эга булган дифракциявий панжара 2 d sin а га тенг. Интерференция кучайиши Брэгг - Вульф шартига биноан бажарилади: 2dsina = mX , бу ерда m= 0, ±1, ±2, + Хрзирги даврда, физикада рентген нурлари дифракциясига асосланган иккита йуналиш пайдо булди: рентген спектроскопияси ва рентген структуравий анализи. 242
Монохроматик ёруглик тулкинларининг бир мухитдан иккинчисига утишида, синиш конунига асосан, ёруглик нурлари йуналиши шундай узгарадики, бунда тушиш бурчаги синусини синиш бурчак синисусига нисбати тушиш бурчагига боглик булмайди. Бу нисбат, иккала мухитдаги тулкинларнинг фазавий тезликлари нисбатига тенгдир sin i v = _х sin C v2 = n21, (74.1) n21 - катталик иккита мухитнинг нисбий синдириш курсаткичи деб аталади. Агарда биринчи мухит вакуум булса, ундаги ёруглик тезлиги с га тенг булади, бу холда sin z0 c sin C v n (74.2) n - иккинчи мухитнинг абсолют синдириш курсаткичи булади. Агарда вакуумдан иборат мухит сиртига хар хил тулкин узунлигидаги параллел нурлар дастаси тушса, иккинчи мухитда улар хар хил йуналишда таркалиб, елпигич хосил киладилар (150 - расм). Бу ходиса хар хил узунликдаги ёруглик тулкинларининг моддий мухитдаги таркалиш тезликлари хар хил булиши билан тушунтирилади. Демак, бу тулкинлар учун мухитни синиш курсаткичи - ёругликнинг вакуумдаги тулкин узунлиги функциясидир. Download 1.32 Mb. Do'stlaringiz bilan baham: 
|