Образование δ0-изобар в области фрагментации мишени и области фрагментации снаряда в d

Рис. 2.5. Зависимости полученных значений: a – параметра a, б – массы Δ-изобары, от параметра ε для спектров инвариантных масс пар pπ⁻ (◦) и pπ⁺ (•).

При ε < 0.2, как следует из рис. 2.5б и рис. 2.6, распределения D(M) являются слишком узкими с шириной Γ < 40 МэВ/c² и массой M_Δ ~ 1232 МэВ/c². Это обусловлено относительной малостью статистики экспериментального спектра в окрестности Δ-пика и доминированием эффекта выбранной массы M_Δ в уравнении (2) в области ε < 0.2. Далее, как видно из рис. 2a, в области ε ~ 0.25–0.48 наблюдается плато, и значение a остается стабильным в пределах малых осцилляций этого параметра. В области ε ~ 0.5–0.7 (см. рис. 2.5a) наблюдается сильный рост фонового вклада, а при ε > 0.7 вклад фона становится стабильно высоким и составляет в среднем более 95%. Как следует из рис. 2.5б, в области ε < 0.65 наблюдается монотонная зависимость MΔ от ε. При этом в области ε < 0.55 в целом наблюдается слабый спад M_Δ с ростом ε. В области ε ~ 0.55–0.65 скорость спада M_Δ увеличивается, а в области ε > 0.65 значения M_Δ демонстрируют сильный спад с ростом ε.

Как видно из рис. 2.6, в области ε < 0.55 наблюдается монотонный рост значений Γ c увеличением ε. При этом в области ε ~ 0.45–0.55 рост Γ значительно замедляется, а в области ε ~ 0.55–0.65 наблюдается широкий максимум. Интересно отметить, что в области максимума значения полученных ширин Γ не превышают 95 и 98 МэВ /c² для массовых распределений D(M) пар pπ− и pπ+ соответственно. Далее в области ε ~ 0.65–0.73 происходит резкий спад значений Γ, а область ε > 0.75 характеризуется нестабильным поведением спектра с довольно низкими значениями Γ. Отметим, что минимальные значения Γ, наблюдаемые в области ε > 0.70, составили 24 и 18 МэВ /c2 для распределений D(M) пар pπ−и pπ+ соответственно. Такое поведение спектров M_Δ и Γ в области ε > 0.70 с довольно низкими значениями MΔ и Γ обусловлено тем, что здесь резонансноподобная структура практически полностью подавлена из-за большого фонового вклада от некоррелированных пар pπ (см. рис. 2.5a), а сами спектры инвариантных масс становятся подобными спектрам на рис. 2.4a и 2.4б.