Радиационная безопасность

α-излучение. Этот вид корпускулярного излучения форми-
руется потоком α-частиц, которые представляют собой ядра
гелия, состоящие из двух протонов и двух нейтронов. В силу от-
носительно высоких массы (4 а.е.м.) и заряда (+2), они характе-
ризуются высокой ионизирующей и малой приникающей способ-
ностями. При прохождении через слой вещества α-частицы в
процессе упругого рассеяния на электронах и ядрах атомов бы-
стро теряют свою энергию, вызывая ионизацию атомов и моле-
кул. Причем по мере прохождения через вещество ионизирую-
щая способность α-частиц будет расти, поскольку при меньшей
скорости возрастает эффективность их взаимодействия с элек-
тронами структурных элементов среды. В силу этих особенно-
стей пробег даже самых энергичных α-частиц в воздушной среде
не превышает 10-12 см, а в более плотных средах пробег со-
ставляет порядка нескольких микрон. Таков пробег и в мягких
тканях человека (табл. 2). Эти особенности определяют и опас-
ность α-излучения, и стратегию защиты от него, а именно, с точ-

---

18
ки зрения воздействия на организм человека, этот вид излуче-
ния максимально опасен при внутреннем облучении, тогда как
от его внешнего воздействия достаточно защиты в виде обыч-
ной одежды.
Таблица 2
Пробеги α-частиц в воздухе, алюминии и биологической
ткани в зависимости от энергии частиц
№№
п/п
Энергия α-
частиц
(МэВ)
Слой
воздуха
(см)
Слой
алюминия
(мкм)
Биологическая
ткань
(мкм)
1
4,0
2,5
16
31
2
5,0
3,5
23
43
3
6,0
4,6
30
56
4
7,0
5,9
38
72
5
8,0
7,4
48
91
6
9,0
8,9
58
110
7
10,0
10,6
69
130
Источниками α- излучения являются радиоактивные изо-
топы, претерпевающие распад с испусканием α-частиц, в ряде
случаев сопровождающимся γ-излучением. Этот процесс харак-
терен для тяжелых элементов, например, таких, как уран и то-
рий. При таком превращении масса ядра, претерпевшего такой
распад, уменьшается на 4 а.е.м., а заряд на 2, что приводит к
образованию ядра нового элемента, находящегося в таблице
периодической системы Д.И. Менделеева через одну клетку
слева от исходного элемента, претерпевшего акт деления. Так
распад
235
U с испусканием α- частицы приводит к образованию
231
Th.