Реферат по предмету «Физика» на тему Затухающие электромагнитные колебания, Уравнение Шредингера, Зонная теория твердого тело

Разделив все члены уравнения на m, перенеся их все в правую часть, получим дифференциальное уравнение затухающих колебаний:

Обозначим  , где β – коэффициент затухания,  , где ω₀ – частота незатухающих свободных колебаний в отсутствии потерь энергии в колебательной системе.
В новых обозначениях дифференциальное уравнение затухающих колебаний имеет вид:
. Это линейное дифференциальное уравнение второго порядка. Уравнение затухающих колебаний есть решение такого дифференциального уравнения:  .
В приложении 1 показано получение решения дифференциального уравнения затухающих колебаний методом замены переменных.
Частота затухающих колебаний:
Частота затухающих колебаний:
(физический смысл имеет только вещественный корень, поэтому  ).
Период затухающих колебаний:  .
Смысл, который вкладывался в понятие периода для незатухающих колебаний, не подходит для затухающих колебаний, так как колебательная система никогда не возвращается в исходное состояние из-за потерь колебательной энергии. При наличии трения колебания идут медленнее:  .
Периодом затухающих колебаний называется минимальный промежуток времени, за который система проходит дважды положение равновесия в одном направлении.
Для механической системы пружинного маятника имеем:


,  . Амплитуда затухающих колебаний:  , для пружинного маятника  .
Амплитуда затухающих колебаний – величина не постоянная, а изменяющаяся со временем тем быстрее, чем больше коэффициент β. Поэтому определение для амплитуды, данное ранее для незатухающих свободных колебаний, для затухающих колебаний надо изменить.
При небольших затуханиях амплитудой затухающих колебаний называется наибольшее отклонение от положения равновесия за период.
Графики зависимости смещения от времени  и амплитуды от времени  представлены на Рисунках 3.1 и 3.2.

Рисунок 3.1 – Зависимость смещения от времени для затухающих колебаний

Рисунок 3.2 – Зависимости амплитуды от времени для затухающих колебаний
1.2. Электромагнитные затухающие колебания
Электромагнитные затухающие колебания возникают в электромагнитной колебательной систему, называемой LCR – контур (Рисунок 3.3).

Рисунок 3.3.
Дифференциальное уравнение получим с помощью второго закона Кирхгофа для замкнутого LCR – контура: сумма падений напряжения на активном сопротивлении (R) и конденсаторе (С) равна ЭДС индукции, развиваемой в цепи контура: 
Падение напряжения:
- на активном сопротивлении:  , где I – сила тока в контуре;
- на конденсаторе (С):  , где q – величина заряда на одной из обкладок конденсатора.
ЭДС, развиваемая в контуре – это ЭДС индукции, возникающая в катушке индуктивности при изменении тока в ней, а следовательно, и магнитного потока сквозь ее сечение:  (закон Фарадея).
Подставим значения U_R, U_C,  в уравнение, отражающее закон Кирхгофа, получим:
.
Сила тока определяется как производная от заряда  , тогда  , и дифференциальное уравнение примет вид:
.
Обозначим  ,  , получим в этих обозначениях дифференциальное уравнение затухающих колебаний в виде:

Решение дифференциального уравнения или уравнение колебаний для заряда на обкладках конденсатора имеет вид:
или
.
Амплитуда затухающих колебаний заряда имеет вид:
, где  .
Частота затухающих колебаний в LCR – контуре:
.
Период затухающих электромагнитных колебаний:
.
Возьмем уравнение для заряда в виде  , тогда уравнение для напряжения на обкладках конденсатора можно записать так  .
Величина  называется амплитудой напряжения на конденсаторе.
Ток в контуре меняется со временем. Уравнение для силы тока в контуре можно получить, используя соотношение  и векторную диаграмму.
Окончательное уравнение для силы тока таково:
,
где  - начальная фаза.
Она не равна α, так как сила тока изменяется не по синусу, что дала бы производная от заряда, а по косинусу.
Энергия колебаний в контуре складывается из энергии электрического поля

и энергии магнитного поля

Полная энергия в любой момент времени:

где W₀ – полная энергия контура в момент времени t=0.