Sahifa 1 Radioaktivlik, radionuklidlar va nurlanish

Sahifa 145

ularga mos keladigan tasavvurlar faqat tanlangan qiymatlarda kuzatiladi

energiya, bu kesmaning energiyaga murakkab bog'liqligiga olib keladi.

Shunday qilib, samarali tasavvurlar ko'pchilik uchun o'rtacha hisoblanadi

o'zaro ta'sir holatlarida samaradorlikni belgilaydigan qiymat

to'qnashayotgan zarralarning o'zaro ta'siri va faqat aniq

loviya ularning kattaligi yoki yadrolarning ta'sir radiusi to'g'risida fikr beradi

kuchlar. Yadro reaktsiyalari kesmalarining ko'pchiligida qiymatlar mavjud

_27

_23 2

10 dan 10 sm gacha, ya'ni. yadrolarning geometrik tasavvurlari tartibining tartibi, ammo mavjud

tasavvurlari yadroning geometrik kesmalaridan ancha katta reaksiyalar

(taxminan 10_18 sm2) va reaktsiyalar, masalan, sekin ta'sirida

kesimlari geometrik kesmalardan ancha kichik bo'lgan zaryadlangan zarralar

cheniy.

Yupqa holda sodir bo'ladigan A (x, y) yadro reaktsiyasini ko'rib chiqing

maqsad (nishon yadrolari bir-birining ustiga chiqmaydi), qalinligi d

monoxromatik nur yuzaga perpendikulyar tushadi

neytronlar. Bo'lsin n [neutr / sm2] nuri bilan neytron zichligi bo'lishi, v [sm / s]

- neytron tezligi, F = t> - neytron oqimining zichligi, s - tekis

Yadroning kesimini ehtiyot qiling. A (x, y) B yadro reaktsiyasi mavjud .

Agar to'lqin uzunligi radiusdan ancha past bo'lgan neytronlarni ko'rib chiqsak

yadro, neytronning yadro bilan "to'qnashuvi" faqat qachon bo'ladi

u yadro kesimining tekisligiga tushadi. Ning o'zaro ta'sirining umumiy soni

1 sm2 ichida N yadro o'z ichiga olgan nishonning birlik hajmiga vaqt birligi ,

teng:

R = cnvN = cFN,

(6)

C koeffitsienti qismning o'zaro ta'sir qilish ehtimolini tavsiflaydi

yadrolar (yadroviy samarali tasavvurlar):

_

_ _A_

nvN FN

(7)

Bunday sodda geometrik talqin qoniqtiradi

tajriba bilan faqat yuqori neytron energiyasida rozi bo'ladi, bu esa

bu erda neytronlarning yadrolar bilan o'zaro ta'siri uchun tasavvurlar qiymatlari, at

o'lchov jihatidan yadroning geometrik kesimiga teng.

Plitadan o'tgan neytron oqimi:

J _ J0e - ° Nd,

(8)

bu erda J0 - plastinka kirish qismidagi neytron oqimi, Na - element atomlarining soni

bu A hajm birligida.

Agar A (x, y) B reaksiya bilan bir qatorda , boshqa reaksiyalar ham nishonda paydo bo'lsa

ovqatlarga reaktsiya umumiy tasavvurlar bir individual bo'limlar D teng yig'indisi

ulushlar:

_ £ ^.

(to'qqiz)

i_1

Reaksiya kesimi zarrachalarning turiga va energiyasiga bog'liq va

shuningdek, ularning o'zaro ta'sirining tabiati:

175

146-bet

- energiya bilan neytronlarning elastik tarqalishi uchun kesma "atomiga 10 MeV

yadrolari: c (n, n) ~ 0,1 ombor; reaktsiya kuchli natijasida yuzaga keladi

neytron va yadro o'rtasidagi o'zaro ta'sirlar.

termal neytronlarning radiatsion ushlanishining kesimi (En ~)

10-2 eV) hayajonlangan holat energiyasi yaqinidagi atom yadrolari bilan

yadrolari: c (n, y) ~ 106 ombor; bu reaktsiya ham kuchli natijasida yuzaga keladi

o'zaro ta'sir.

gigant mintaqasidagi atom yadrolariga fotonadroviy reaktsiyalarning kesimidir

dipol rezonansi (10 MeV): ff (y, n) "10" 3 ombor; reaktsiya

elektromagnit ta'sir o'tkazish natijasida.

reaktor ta'sirida zaif o'zaro ta'sir reaktsiyasining kesimidir

neytrin (E ~ 1 MeV): c (v + n ^ e "+ p) ~ 10-20 barn =

10-48 m2.

Endi neytronlar ishtirokidagi yadro reaktsiyalari kesimini ko'rib chiqamiz

yangi

Shakl: 1. Yadro reaktori kesimining bog'liqligi

o 2 - \ \ 1

bombardimon qiluvchi zarralar energiyasidan harakatlar:

_________________

1 - zaryadsiz zarralar (neytronlar); 2 - tong

zarralar (protonlar). Yuqori darajada

to'qnashuvchi zarralar, ya'ni. qachon L "Go (/" o -

_________! _________,

yadro radiusi), uzatish koeffitsienti P uning harakatlari

0

^

1 ga, reaksiyalarning kesimi esa r02 ga kamayadi.

Zarralar energiyasi, E, MeV

r

Neytron zaryadga ega bo'lmaganligi sababli

tajribaga ega bo'lmasdan har qanday masofada yadroga yaqinlashishi mumkin

jirkanchlik. Ekzotermik yadro reaktsiyalari, ya'ni. CO uchun reaktsiyalar

bu erda Q> 0, nisbatan neytron ta'sirida davom etishi mumkin

kam energiya. Neytron tezligining pasayishi bilan, ehtimol

ularni yadro yaqinida topish intensivligi oshadi, tutish reaksiyalarining kesimi

neytronlar a neytron tezligiga teskari proportsional, v, (qonun

1 / v):

~ 1 ~ -

a va ^.

(o'n)

Ushbu qonun grafik shaklda shakl. 1 (egri chiziq 1).

Yadro reaktsiyasi uchun kesmaning energiyaga bog'liqligi

Zaryadlangan zarralarning paydo bo'lishi butunlay boshqacha shaklga ega. Qachon

o'q zarrachasini maqsad yadrosiga yaqinlashganda, u his qila boshlaydi

lonovskoe maydoni va chetga chiqadi. Natijada to'qnashuvlar oralig'i

o'zaro ta'sir parametrlarining kichik diapazoniga to'g'ri keladi. Marmar

boshlang'ich energiyasi bilan E, r0 ga yaqinlashish masofasidan ega

kinetik energiya EB, bu erda B, Kulon to'sig'i B = Z {Z2e1 / r0. Qavat

Bo'lim