Sahifa 1 Radioaktivlik, radionuklidlar va nurlanish

Sahifa 155

bo'linish faqat yadroning dastlabki qo'zg'alishi bilan mumkin

bo'linish to'sig'i balandligidan oshib ketadigan energiya bilan.

Termal neytronlar ta'sirida yadro bo'linishi faqat mumkin

Z> 90 ga teng juft yoki toq toq yadrolar uchun. Izotoplar 235U,

233

239

U va Pu har qanday energiyaning neytronlari ta'sirida bo'linishga qodir

gii, shu jumladan issiqlik. Boshqa og'ir nuklidlarning bo'linish reaktsiyalari

238

232

to'siqqa ega bo'lish; masalan, U va Th ni ajratish uchun neytronlar kerak

energiyalari 1 MeV dan yuqori. Aksariyat narsalar og'irroq

vismut, protonlar ta'sirida bo'linish, agar proton energiyasi bo'lsa

yadroning Coulomb repulsiyasini engib o'tish uchun etarlicha katta.

Parchalanish reaktsiyasining kesimi yadro turiga va neytron energiyasiga bog'liq

yangi Masalan, energiyasi bir necha bo'lgan yuqori energiyali neytronlar

o'nlab MeV deyarli barcha yadrolarning bo'linishiga va neytronlarning bo'linishiga olib keladi

bir necha MeV energiyasi - faqat og'ir yadrolarning bo'linishi A> 210. U

energiyasi 1 MeV bo'lgan taxtlar 292 U, 23920Th yadro bo'linishiga olib keladi,

231 Pa va 2994Pu. Energiya 0,001 ^ 0,5 eV bo'lgan neytronlar (termal neytronlar)

2 | 2 U, 294Pu, 292 U, 23900Th yadrolari bilan reaktsiyalarga faol kirishadi. Ispus

yadro bo'linishi natijasida hosil bo'lgan neytronlar yangi bo'linish hodisalarini keltirib chiqarishi mumkin,

bu bo'linish - yadrolarning zanjirli reaktsiyasini amalga oshirishga imkon beradi

reaktsiyani keltirib chiqaradigan zarralar sifatida hosil bo'ladigan reaktsiya

ushbu reaktsiyaning mahsulotlari.

Yadroning ikki qismga bo'linishi bilan birga kamdan-kam hollarda,

shuningdek, uch qismga bo'linish, uchinchi shard oson soat

titanium (masalan, 3H, 4,6,8He, 6Li yoki 10Be). Taxminan uchga bo'linish

ammo 232Th protonlar tomonidan bombardimon qilinganida teng parchalar kuzatilgan

yuqori energiya (> 100 MeV).

Bir bo'linish harakati davomida chiqarilgan umumiy energiya ~ 200 MeV.

U quyidagicha taqsimlanadi: 82% - kinetik energiya

bo'laklar, energiyaning 3% parchalanish nurlari, 6% - p- va y-kvant parchalanishi

berilgan qismlar, 9% bo'linish neytronlari va y-kvantlar.

Chiqarilgan neytronlarning ikki turi mavjud: tezkor va

orqada qolish. Tezkor neytronlarni harakatlanuvchi ariqchalar chiqaradi

qoziqlar, to'xtab bo'linadigan mahsulotlar bo'linmasi

dastlabki f? -kayish. Parchalanishdan tezda neytron spektri

doimiy va kechiktirilgan neytronlar bir nechta mono hosil qiladi

energiya guruhlari.

Bo'linish paytida chiqarilgan neytronlarning soni v o'zgargandek o'zgarib turadi

parchalarning massasi va energiyasi. U ni sekin neytronlar bilan bombardimon qilganda

biz v = 2,5 ga bo'linadigan neytronlar soniga egamiz . Og'irroq tog'lar uchun

politsiya v ko'payadi. V ning 1dan oshib ketishi - haddan tashqari

ammo muhim fakt. Aynan shu holat amalga oshirishga imkon beradi

yadro zanjiri reaktsiyasi va yadro reaktorlarida energiya to'planishi,

makroskopik miqyosda bo'linish paytida ajralib turadi. Kel

185