В Рамановскую Спектроскопию

---

Введение в Рамановскую Спектроскопию 
Введение
В 1928 году Сэр Раман открыл явление неупругого рассеяния света. Излучение, 
рассеиваемое молекулами, содержит фотоны той же частоты, что и падающее 
излучение, а также некоторое количество фотонов с измененной или смещенной 
частотой. Спектроскопический процесс измерения этих смещенных фотонов был назван 
в честь Сэра Рамана, само изменение частоты известно как «эффект Рамана» 
(Рамановский эффект), а излучение со смещенными частотами называют «Рамановским 
излучением». К концу 1930х гг. Рамановская спектроскопия стала основным методом 
неразрушающего химического анализа.
ИК спектроскопия вытеснила Рамановскую спектроскопию после Второй Мировой 
войны, когда развитие чувствительных ИК детекторов и достижения в области 
электроники сделали ИК спектроскопию более простой в использовании. Измерения с 
помощью ИК спектроскопии стали рутинными, тогда как для Рамановской спектроскопии 
все еще требовалось сложное оборудование, квалифицированные операторы и наличие 
темной комнаты.
С развитием лазеров в 1960х гг. вновь возник интерес к рамановскому методу, но 
его применение ограничивалось исследовательскими лабораториями. Все еще 
требовались квалифицированные операторы для сбора простых спектров, а сам процесс 
был довольно трудоемким. 
Последующие события, такие, как появление более дешевых и чувствительных
CCD матриц (Charge Coupled Devices, CCD), голографических фильтров и 
рамановской спектроскопии с Фурье-преобразованием (FT-Raman), положили начало 
возрождению рамановской спектроскопии как рутинного лабораторного метода.  
Сегодня, наиболее совершенные Раман-спектрометры представляют собой единые 
модули с компьютерным управлением, оснащенные автоматической блокировкой лазера, 
имеют автоматические процедуры калибровки и широкий набор спектральных библиотек. 
Эти преимущества делают процедуру получения и использования Раман-спектров 
рутинным процессом. 
Теория
В Рамановской спектроскопии образец облучается монохроматическим светом 
(источником обычно является лазер). Большая часть рассеянного образцом излучения 
будет иметь ту же частоту, что и падающая – процесс известен как Рэлеевское 
рассеяние. Тем не менее, некоторое количество излучения, рассеянного образцом, 
примерно один фотон из миллиона (0.0001 %) – будет иметь частоту, смещенную по 
отношению к частоте исходного излучения лазера.