Лабораторная работа №11 Измерение магнитной проницаемости

Лабораторная работа № 11 Измерение магнитной проницаемости

Цель работы: познакомиться с индукционным и индукционным дифференциальным методами измерения магнитной проницаемости.

Приборы и принадлежности: ЛКЭ-1,2,6 (генератор сигналов функциональный ГСФ-2, осциллограф-мультиметр С1-112А, блок «Поле в веществе», набор образцов, провода соединительные.)

Краткие теоретические сведения

Как показывает опыт, в слабых магнитных полях намагниченность магнетиков прямо пропорциональна напряжённости поля, вызывающего намагничение, т.е.

,

где   безразмерная величина, называемая магнитной восприимчивостью вещества.

Для диамагнетиков  отрицательна (поле молекулярных токов противоположно внешнему), для парамагнетиков – положительна (поле молекулярных токов совпадает с внешним).

Безразмерная величина

,

представляет собой магнитную проницаемость вещества.

Так как, абсолютное значение магнитной восприимчивости для диа- и парамагнетиков очень мало (порядка 10^-4 – 10^-6), то для них  незначительно отличается от единицы. Это просто понять, так как магнитное поле молекулярных токов значительно слабеенамагничивающего поля. Таким образом, для диамагнетиков  < 0 и  < 1, для парамагнетиков  > 0 и  > 1.

Подробно теоретический материал по магнитной проницаемости и магнитной восприимчивости можно найти в лабораторной работе «Исследование кривых гистерезиса ферромагнетиков с помощью осциллографа».

Индукционный метод

На схеме рис.11.1 L1 – соленоид модуля «Поле в веществе», L2 – датчик Д1.

При протекании через обмотку соленоида длиной l = 160 мм с числом витков N = 1687 тока I₁, соленоид создаёт магнитное поле напряжённостью