0 ‘zbekiston respublikasi oliy va 0 ‘rta maxsus ta’lim yazirligi

I
Xi 
X2
1-3
K=~3
l ~ T ~ J
K—-2
L ~T~J
K=-l
K=0 
^— V— ^
/
p
=  /
^ 
У
К - 2
K = 3
12.6-shakl.
O ich ash lar
1.  G o n io m etr  G S-5  stoichasi  ustiga  dit’raksion  panjarani 
kollimator  tirqishiga  parallel  qilib joylashtiramiz.  Bunda  difraksion 
panjara tirqishlari stolchaga tik o‘rnatiladi.  Kollimator tirqishini keng 
yoki  lor  qilish  mumkin.
2.  Koliimatorning  tirqishiga  simob  lampasidan  yorugdik  rushi- 
riladi.
3.  Koliimatorning  qaram a-qarshi  tom onida  ko‘rish  trubkasi 
joylashgan.  Ko£rish  trubkasini  o ‘q  atrofida  (stolcha  o ‘qi  atrofida) 
o ‘ng  va  chap  tomonlarga  siljitish  murnkin.  Ko'rish  trubkasining 
avvalo juda ham intensivligi  kuchli  (oq) yorugdikka burab keltiramiz 
va  ko‘rish  tmbkasini  shu  yorugMikka  fokuslaymiz.  Bu  k= 0  holat 
vaziyatini  (burchagini)  nonius  bUan  jihozlangan  goniometr  limbi 
yordamida  aniqlangan  burchakni  (gradusini  sekundlarda)  ko ‘rsa- 
tilgan  к =   0  ning tagiga yozib olamiz.
4.  Keyin  ko ‘rish  trubkasini  asta-sekin  o ‘ng  tom onga  siljitib, 
к  —  +1  dagi  ko‘ringan  (A.i,  X
2
,  h )   spektrlarning  vaziyatlarini 
к  —  +2,  к  =   +3,  к   =   +4  dagi  spektrlar  vaziyatlarini,  undan  keyin 
к  =   0 dan  chap tomondagi spektrlarning vaziyatlarini  ham  aniqlab, 
tegishlicha к — lar va  X —  lar tagiga yozamiz.
5.  4-bandda  o ‘lchangan  burchaklaming  vazivatlariga  binoan, 
markaziy  oq  spektrga  (yorugdikka)  nisbatan  qolgan  spektrlarning 
burchaklarini  topamiz.  Masalan,  12.5-shakldan ko‘rinadiki  k =   +1 
ning  X
.2
  to‘lqinli  spektrining  burchagi  ср+з  ni  topish  uchun  12,5- 
shakldagi  к   =   +1  ning  X
2
  ga  tegishli  yozilgan  burchagidan  cpo 
burchakni ayirish kerak,  Xuddi shuningdek, o ‘ng va chap tomondagi 
spektrlarning  burchaklarini  topib,
118

I-jadvalga  kiritish  kerak  (jadvaini  to ig ‘azish  kerak).  Masalan, 
agarda  uchinchi  tartibli  (к  =   ±3)  sariq  yomg‘likning  burchagi  ф+з 
=   2”13'47"  bo‘Isa,  i-jadvalga  asosan,  quyidagicha  yoziladi:
К  -   +3  F0(3)  =  2(grad.)  F \0 )  =   13(min.) 
F,(3)  =  47(sek.)
Bu  yozilishda  F  lardagi  qavs  ichida  spektr  tartibi  (k)  yozilgan 
(birinchisi  graduslarda,  ikkinchisl  m inutlarda,  uchinchisi  esa 
sekundlarda).
l-ja d v a l
Tart
chap spekt
grad min sek
tart
o‘Bg spekt
grad
min
sek
k =  —1 binafsha 
yashii  sariq
k =   +1 binafsha 
yashii sariq
k =  —2 binafsha 
yashii sariq
k '  +2 binafsha 
yashii sariq
k =   - 3
binafsha 
yashii sariq
k =   +3 binafsha 
yashii sariq
k = —4 binalsha 
yashii sariq
k =   +4 binalsha 
yashii sariq
O ichash  natijalarini  hisobiash
1.  12.18-ifodaga  asosan  1-jadvalning  faqat  sariq  nur  spektrlari 
uchun  Ao  =   5780A°=  5,78  10"7  m  ni  bilgan  holda, jadvalning  o'ng
,
sp e k trla ri  to m o n i  u c h u n   a  s\n(p 
b ila n   d,  lar,  d,  Ed  lar 
hisoblanadi.
Bu  ifoda  bilan  EH M   da  hisobiash  uchun  ifoda  quyidagicha 
yoziladi:
sin [F0( / ) , / j ( / ) , F 2(/)]
Oxirgi ifoda  1 - jadvalning o ‘ng tomonidagi sariq spektrlar uchun 
D  lar  Do-rtacha,  FPSD,  N  larni  EHM  da  hisobiash  L  105  dasturida 
berilgan  [12].
119

2.  1-banddagi  aytilganlar  ham   kalkulyator  va  EH M   da  1- 
jadvalning  chap  tom oni  uchun ham  ishlatiladi.  O 'ng va  chap  sariq 
spektrlar  uchun  ham  kalkulyator  va  EHM   da  topilgan  difraksion 
panjara  doimiylari  (d-lar)  solishtiriladi  va  n—\ / d   dan  difraksion 
panjaraning  birlik  uzunligidagi  shtrixlar  soni  hisoblanadi:
3.  0 ‘rtacha d-topi!gandan keyin  Xk  ~ sin 
k/ k  dan:
a)  o ‘ng  tomondagi 
к  
=  +1, 
к  
= 
+2, 
к
  =   +3, 
к
  =  +4  lardagi 
qolgan binafsha ( fa) qiymatlari, o ‘rtacha kvadratik xatoliklari,  nisbiy 
xatoliklari  hisoblanadi:
b)  chap tomondagi 
к 
=  - 1 ,  
к
 =   - 2 ,  
к 
=  - 3 ,   k = — 4  iardagi  fa, 
kya  lar va ulaming  o ‘rtacha  qiymatlari,  0‘rtacha kvadratik  va  nisbiy 
xatoliklari  hisoblanib,  a  banddagi  tegishli  qiymatlar  bilan  solish­
tiriladi.
4.  1- jadvaldagi o ‘ng va chap tomoniardan olingan o'xshashlarni 
alohida-alohida  X* va  fan  to ‘lqin  uzunliklarni  EH M   da  hisoblash  L 
1051  dasturida berilgan [12].
5. Kalkulyator va EH M  da hisoblangan fa va  Xya to'lqin uzunliklar 
solishtiriladi.
6.  1-  jadvaldagi  tegishli  fa,  Xya,  fa  spektrlarning  o ‘ng  va  chap 
tomondagi  tegishli  burchaklarning 
к  
—  ±1, 
к  
=  ±2, 
к   —±3,  к  
— 
±4 
lardagi  burchaklarning yig'indisining yarmini  olib,  sariq ranglardan 
d  ni,  undan  keyin  fa va  faA  lami  hisoblash  kerak:
s J (P + (P-"
l   2  2
(k =   1,2,3,4)
( 12.21)
d  — topilgandan  so‘ng.
db(k) -  d 
+(p~k /2 
( k —  1,2,3,4)
( 12.22)
kya(k) = d s m ^ +
2 
.  j
/2 
( X -   1,2,3,4)
/
(12.23)
(12.21)  ifodani  E H M   da  ishlash  uchun  L105  program m adan 
foydalaniladi.  (12.22)  va  (12.23)  ifodalami  EH M   da  ishlash  uchun 
L105l-dastur  ishlatiladi  [12J.
120

7. 
K o 'rish   trubkasidan  ko'ringan  (o ‘ng  va  chap  spektrlar) 
difraksion manzaraning haqiqiy tasvirini millimetrli qog‘ozga (ranglari 
bilan)  chiziladi.
Difraksion  panjara  yordam ida  doimiysini  birlik  uzunlikdagi 
shtrixiar sonini,  t.o‘lqin uzunlikiami  hisoblashdagi  ifodalarva EHM  
da  hisoblashdagi  uchragan  fizik  kattaliklar:  k-spektr  tartibi  (soni), 
LC-sariq nurning to ‘!qin uzunligi  (m),  LB-binafsha nurning to ‘lqin 
uzunligi  (m ),  LY a-yashil  nurn in g   toMqin  uzunligi  (m ),  D- 
difraksion  panjara  doimiysi  (m ),  F(L)-(F0,F1 ,F 2 )-b u rch ak lar 
(gradus,  m inut,  sekund).
Bu  laboratoriya  ishidan  olingan  o lc h ash   natijalami  EHM   da 
«Beysik»  tiiida  tuzilgan  dastur  L1051,  L1052,  L1053  larda  ko‘rish 
mumkin.
Adabiyotlar
1.168-201-betlar;
2.  135—148-betlar;
7. 524—536-betlar;
8. 471—477-betlar;
12, 25—32-betlar.

13-IS H .  DIFRAKSION  PANJARAIARNING 
SPEKTRAL  TAVSIFLARINI  ANIQLASH
Z arur  asbob  va  qurilmalar:  GS-5  xilidagi  goniometr,  simob 
lampasi, 2 ta yoki 3 ta har xil davrga ega bo'igan difraksion panjaralar.
Ushbu  iaboratoriya  ishdan  maqsad:  difraksion  panjaralarning 
spektral  apparat  sifatida tavsiflarini,  ya’ni  ularning burchak disper- 
siyasini  va  ajrata  olish  qobilyatini  (ajrata  olish  kuchini)  spektrlar 
tartib raqamlariga, panjara davriga hamda ularning umumiy shtrixlari 
soniga bog‘liqligini o ‘rganishdir.
Difraksion panjara prizmaga o £xshab o'ziga tushgan oq (murak- 
kab)  yorug‘likni  spektrlarga  ajratadi.  Shuning  uchun,  difraksion 
panjara  ham   spektral  apparat  hisoblanadi.  C hunki,  difraksion 
panjaraga yorug‘lik dastasi normal tushganda ekrandagi hamma bosh 
maksimumlaming vaziyatini ko'rsatadigan ifoda (bu ifoda  32-ishning 
nazariy qismida keltirib  chiqarilgan):
(13.1)
Ushbu  ifodadan ko‘rinadiki,  turli todqin uzunliklariga mos turli 
difraksiya  burchakiari  va  aksincha,  har  bir  difraksiya  burchagiga 
mos  0 ‘zining  to ’lqin  uzunligi  to ‘g‘ri  keladi.  Har bir difraksiya bosh 
maksimumining  tartibi  (k)  uchun  to‘iqin  uzunliklar  qancha  katta 
bo ‘lsa,  ekranda markaziy maksimumdan  (o‘ngda ham, chapda ham) 
spektrlar  uzoqroq  joylashadi.
Difraksion  panjaralarning  spektral  apparat  silatidagi tavsiflariga 
ularning burchak dispersiyalari  va  ajrata  olish qobiliyatlari  kiradi.
1.  Burchak  dispersiyasi  (D).  Burchak  dispersiyasi  deganda  2  ta 
bir-  birlariga  juda  ham  yaqin  joylashgan  spektralarning  (to'lqin 
uzunliklarning:  h   —  ki  -   8k)  ekranda  b ir-b irlarid an   qanday 
burchaklarga  (tp?  —  (pi  —  dtp)  ajrata  olishi  tushiniladi:
(13.2)
122

D  ning  o ‘lchov  birligi:  [D]  —  rad ian   A ngstrem ,  ra d ia n /sm , 
radian/m  larda beriladi.
Difraksion panjaraning bosh  maksimumlarini  ifodalovchi  (13.1) 
ifodadagi o ‘zgaruvchilardan 
cp 
va  X bo‘yicha hosila olamiz:
d coscpdq)
 
= kdX
va  difraksion  panjaraning  burchak  dispersiyasi  uchun  quyidagi 
ifodani  hosil  qilamiz:
_  d

 
_ 
к 
_   nk  _ 
nk
d l  
dcoscp
 
COS 
(p
 
^ _ ( ЛЯл)2
 
( 1 3 - 3 )
bu  yerda  n = —:
D em ak,  difraksion  panjaraning  burchak  dispersiyasi  quyidagi 
shartlar bajarilganda katta bo‘iadi: birinchidan,  A,i va  Xi  lar ekranda 
bir-birlaridan  uzoqda  joylashgan  (d
biriik  uzunlikdagi  panjara  shtrixlarining  soni  (n)  k o ‘p  b o ‘lsa; 
uchinchidan, bosh  maksirnumning tartibi  (k)  katla b o ‘lsa.  Masalan, 
ekranda  h   va  Xi  bir-birlariga  yaqin  spektrlar  berilgan  bo‘lib,  ular
(13.1)  shakldagidek  joylashgan  bo'lsin,  unda:
bo‘ladi.
D ... <Рг ~ 9\  _<*<Р 
X2 - X l 
dX
Shakldan:  tgcp-,  = —  va 
tg
 —
F 
F
Odatda, burchaklar juda ham kichik boladi.  Kichik burchaklarda
tgq>
2
 = 
tgq
>i
D =

  _1  ! F ( h
X2 - X 1 
X2 - X i 
F d X F  
(1 3 -4 ^
Bu  yerda:  D*=(ft/dX  chiziqli  dispersiya  deyiladi:  [/>*]—  m m /A0. 
F  —  linzaning  fokus  inasofasi.  D em ak,  burchak  va  chiziqli 
dispersiyalar  o'zaro  linzaning  fokus  masofasi  orqali  bog'langan 
ekaa

ш
ш
ш
ш
2. Ajrata  olish qobiliyati  (R)  Spektral  apparatlaming ajrata olish 
qobiliyati,  yoki  ajrata  olish  kuchi  quyidagieha  ifodalanadi:
R —X/AX 
(Лг  Aj  =  AX'.  X\ ~ X
2
)
Agarda  ikkita  spektrlar  ekranda  bir-birlariga  yaqin  joylashgan 
b o £lsalar,  ular  xuddi  b itta  spektrga  o'xshab  k o ‘rinadi,  am m o 
intensivligi kuchli bo‘ladi.
13.2-shakl.
Qaysi vaqtda toMqin uzunliklari juda ham yaqin bo ‘lgan vorug'lik 
spektrlarini  bir-biridan  ajratishi  mumkin?  Bunday  spektrlarni  bir- 
birlaridan  ajratishda  Reley  mezonini  qo ‘llab,  difraksion  panjara- 
laming ajrata olish qobilivatini topamiz.  Reley mezoni  quyidagidan 
iborat:  intensivliklari  teng  boMgan  ikkita  yaqin  spektrlarni  bir-
124

birlaridan  ajratish  m um kin,  qachonki  birining  m aksim um iga 
ikkinchisining minimumi to ‘g‘ri kelsa,  13.3shaklda  A,i  va  h  to lq in  
uzunliklar  ( h   =X-i)  berilgan  bo ‘lib,  ularning  m  —  tartibli  spektrlari 
tasvirlangan.
Ajrata olish qobiliyatini topishdan oldin yana difraksion panjara 
uchun chiqariigan intensivlik ifodasini ko'ramiz va unga quyidagicha 
belgilashlar  kiritamiz:
N ndSinm  
,
 
, 
m
 
.
— -------
— = т л ,
 
a sin
= ± — Я
Я 
Г 
N
I = l(p
Sin
2 ( т л )  
Sin2(m' / N n)
(13.4)
ga ega bolamiz.
Bu ifodadan ko'rinadiki,  rri = 0 da intensivlik maksimum bo‘ladi. 
Keyingi  maksimum  rri  =   N  da,  rri  —  2 N  kuzatiladi  va  hokazo.
Demak,  JSin(p  =   ±m’  NK  minimum  shartida  rri  =  0,  N,  2N, 
3 N ,...  qiymatlarda bosh maksimumlarga ega bo'lam iz (13.3-shakl). 
Shakldan  ko'rinadiki,  istalgan  maksimumlar  oralig'ida  (N -l)  ta 
minimum lar  bor,  Bu  minimum lar  yondosh  minimumlar  deyiladi.
( /V-1)  ta  yondosh  m inim um lar  oralig'ida  (N -2)  ta  yondosh 
maksimumlar  bor.  Shunday  qilib,  istalgan  ikkita  bosh  maksimum 
oralig'ida  ( N - 1)  ta  yondosh  m inim um lar  va  (iV-2)  ta  yondosh 
maksimumlar joylashgan  ekan.  Quyidagi  shaklda  m  — bosh  maksi- 
m um ni  keltiramiz:
125

8  
=kX
5=/t-
13.4-shakl.
Bu  tushunchalarga  ega  bo£lganimizdan  kevin  Xi  va  Xi 
yorug‘Hk  to ‘lqinlari  uchun  difraksion  panjaraning  ajrata  olish 
qobiliyatini  ko‘rib  chiqamiz.
Reley mezoniga binoan h   ning к — maksimumi dsin 91  — kX i)^
bilan  ustma-ust 
((pi-cpi) 
tushishi  kerak,  deganimizga  asosan:
{k\~\2~X)  deb  hisoblanadi.
Bu  yerda:  к  —  bosh  m aksim um lar  tartibi;  N   —difraksion
panjaraning  umumiy  shtrixlar  soni,  ya’ni  N = 
l  ~   difraksion 
panjaraning eni.
Misol  uchun,  difraksion  panjaraning  eni  /  =   Ism 
10  mm, 
davri  d  =   2-10“2 mm  hodsa,  N  =  500  ta bodadi.
M X  = — X, 
N   ^
(13.7)
126

0 ‘lchashlar
Difraksion  panjaralarning  spektral  tavsifini  o ‘rganish  uchun 
2 ta yoki  3 ta  difraksion  panjara  berilgan  bo‘Isa,  o ‘lchashlar ketrna- 
ketligi  bar  bir  panjara  uchun  quvidagi  tartibda  o ‘tkaziladi.
Ushbu  laboratoriva  ishida  olchashlarni  bajarish  ketma-ketligi 
natijaiarini jadvalga joylashtirish  tartibi  12-ishdagidek boMadi.
l.Sim ob  lampasini  goniometrning  kollimatori  tirqishiga  yaqin 
qilib joylashtiramiz.  Simob  lampasi  laborant  ruxsati  bilan  yoqiladi.
2. 
Difraksion  panjaralardan  biri  goniom etr  stolchasiga  kolli- 
matoming tirqishiga parallel  qilib o ‘rnatiladi.
3. 
K o‘rish  trubkasini  burab,  intensivligi  kuchli  b o lg an   oq  yoru- 
gdikka  fokuslanadi.  Bu  к  —  0  bo'lgan  bosh  maksimunidir.  Ko'rish 
trubkasini  ushbu  vaziyatni  goniometr  limbi  yordamida  aniqiangan 
burchakni  gradus,  minut  va  sekundlarda  yozib  olamiz.  Bu  к  =   0 
b o lg an   bosh  maksimumning  ekrandagi  vaziyatini  ko'rsatadi.
4.  K o‘rish  trubkasini  o ‘ng  tom onga  qarab  asta-sekin  siljitib 
к —  ± I,  к =  ±2 va к =±2  spektrlarning vaziyatiga  mos burchaklami 
gradus,  minut  va  sekundlarda  har  bir  spektming  tartib  raqamiga 
(к)  tegishli  binafsha, yashil va sariq  ranglar qarshisiga yozib olinadi.
12-ishning  12.5-shaklida  keltirilganidek  har bir к  =  + 1,  к  =  +2 
va  к  =  +3  iar  uchun  3  tadan  (binafsha,  yashil  va  sariq)  ranglar 
ko‘rinadi.  Shu  ranglarga mos burchaklami yozib olish kerak bo‘ladi.
5.  К о 'rish  trubkasini  endi  к   =  0  dan  chap  tomonga  surib, 
к  = —1,  к  =  —2  va  к  —  —3  bosh  maksimumlarga  mos  keluvchi 
ranglaming  (binafsha,  yashil  va  sariq)  qarshisiga  gradus,  m inut  va 
sekundlarda vaziyatini  yozib olinadi.
6 .  4  va  5  bandlarda  keltiriigan  burchaklardan  к  =  0  bosh 
maksimumning  holatiga  mos  burchak  k —  +1,  к  =  +2,  к  =  + 3  va 
k =  —1, к =  — 2, к =  — 3 lar mos spektrlarning difraksiya burchaklarini 
(12.5-shaklda  keltirilganidek)  aniqlab,  1-jadval  toddiriladi.  Bunda 
gradus,  minut  va  sekundlar  o ‘z  qatoriga  kiritilishiga  e ’tibor  berish 
kerak.
7. Agarda difraksion  panjara 2 yoki  3  ta bo‘lsa, ushbu o ‘lchashlar 
har  bir  difraksion  panjara  uchun  takrorlanadi  va  mos  ravishda 
1-  jadval  toidiriladi.

l-jadval
к
Cbap
spektr
k(A°)
Difr.bur-ch-
agi  grad., 
min.,  sek.
к
0 ‘ng
spektr
X (A0)
Difr. bur- 
chagi  grad., 
min.,  sek.
k =  —
1 binafsha
4358
k = + l
binafshs
4358
yashil
5461
yashil
5461
sariq
5780
sariq
5780
(N
1
i!
binafsha
4358
k
= + 2
binafsha 4358
yashil
5461
yashil
5461
sariq
5780
sariq
5780
k — - 3
binafsha
4358
k —+3
binafsha 4358
yashil
5461
yashil
5461
sariq
5780
sariq
5780
II
1
binafsha
4358
k= + 4
binafsha 4358
yashil
5461
yashil
5461
sariq
5780
sariq
5780
0 ‘ichash  natijalarini  hisobiash
1.  Bu laboratoriya ishida simob spektrlarining binafsha, yashil va 
sariq  ranglarining  to ‘Iqm  uzunlikiarini  m a’lum,  deb  olamiz  va  ular 
quyidagilarga teng:
кь  =   4358  A°  =  4.358  ■  10~5  sm,  kya  =   5461  A°  =   5,461  ■  10“5  sm, 
k2s  -   5780  A°  =   5,78  ■  10~5  sm
2.  Difraksion  panjaralarning  bosh  maksimumlarini  ifodalovchi 
d sin  
 ifodadan  foydalanib,  1-jadvaldagi  binafsha,  yashil  va 
sariq ranglarning to ‘lqin uzunlikiarini bilgan holda, jadvalning o ‘sha 
spektrlari  uchun
, 
kX
a =
------
sin %
ifodadan foydalanib,  d lar hisoblanadi va ularning o‘rtacha qiymatlari 
topiladi.  Xatoliklari hisoblab chiqiladi.
3.  do‘n  ni bilgan  holda  uzunlik birligiga to ‘g‘ri  keluvchi  shtrixlar 
soni {n) hisoblanadi.  Agarda 2 voki 3 ta difraksion panjaralar berilgan
128

bo4sa,  uiarning  bar  binning  davri  (d)  va  uzuniik  birligiga  mos 
keluvchi  shtrixlar  soni  (n)  hisoblanadi.
4,  Difraksion  panjaraiaming  burchak  dispersiysini  (13.3)  ifoda
yordamida  hisoblanadi.  Bu  ifodaning  maxrajidan  1  ga  yaqin  son 
chiqishini  hisobga  olgan  holda  spektm ing  tartib  raqami  (k)  va 
difraksion panjaraning uzuniik birligiga mos keluvchi shtrixlar soniga 
(«)  bogiiqligi  ko‘rsatiladi.  Bunda  har  bir  difraksion  panjara  (n) 
uchun  к  —  ± 1,  к   =±2  va  к  —  ±3  lar  uchun  burchak  dispersiyasi 
hisoblab  chiqiladi.
5. 
(13.5)  va  (13.7)  ifodalardan  foydalanib,  berilgan  har  bir 
difraksion  panjaraning  ajrata  olish  qobiliyati  hisoblab  chiqiladi. 
Buning  uchun  har  bir  difraksion  panjaraning  eni  (if?),  davri  (d) 
aniqlangandan  keyin  uiarning  um um iy  shtrixlari  soni  (AOlar 
hisoblab  chiqariladi.  So‘ngra,
ifodadan к -  ±1,  к  =±2,  к =  ±3  lar uchun  R,  =   kiA),  R2  =   kiN j va 
/?:,  =  k 3N 3  lar  b irin c h i  d ifrak sio n   p a n ja ra n in g   a jra ta   olish 
qobiliyatlarini  bosh  maksimum spektrining  tartibi  (k)  ga  bogdiqligi 
hisoblanadi.  Olingan  natijalardan  koriinadiki  har  bir  difraksion 
panjara  uchun  spektrlar  tartib!  (k)  oshishi  bilan  panjaraning  ajrata 
olish  qobiliyati  oshib  borishiga  isbonch  hosil  qilinadi.  Ikkinchi 
difraksion  panjara  uchun  ham   R\  =  k \A),  R2  =  k2N2  va  R2=  k 2Ni 
lar  hisoblanib,  ajrata  olish  qobiliyatini  panjaraning  shtrixlar soniga 
(difraksion  panjaraning  davriga)  bog‘liq  bolishi  kobsatiladi.
6.  Har  bir  difraksion  panjara  uchun  (A’  =   const)  binafsha, 
yashil,  sariq  ranglar  sohasida  к   =1,  к  =   2  va  к  =3  lar  uchun 
panjaraning  ajrata  olishi  mumkin  bo‘lgan  to ‘lqin  uzunliklar  farqi 
(ДЯ)  hisoblanadi.
Misol  uchun,  bitta  difraksion  panjaraning  umumiy  shtrixlar 
soni  N\  =   500  b o isin ,  ikkinchisiniki  N 2  =   100  bo ‘lsin.  U  holda
(13.7)  ifodadan  yashil  spekfr  sohasidagi  АЯ  ni  hisoblaymiz:
D =
nk
R  -  m N
( 1 3 . 7 )
129

АЯ = 
bo‘ladi.
kN
a.  Birinchi  difraksion  panjara uchun  ( N —  500)  к =1  boiganda, 
yashil  rang  sohasida  (Я  —  5461A°)  AAi  =   l l ,2 1 0 _s  sm  —  11,2A° 
bo'lishiga  ishonch  hosil  qilib,  ЛЯ  ni  к  —  2  va  к  =  3  lar  uchun 
hisoblanadi.
b.  Ikkinchi difraksion panjara uchun ( /V= 100) va k = l  bohganda 
ЛЯ,  =   56,1  •  10“8  sm  =   5 6 ,1 /   b o iish in i  hisoblab,  ДЯ ni  k= 2  va 
k= 3  lar  uchun  aniqlanadi.  Olingan  natijalar  tahlil  qilinadi.
Adabiyotlar
l.§  50; 2 09-217-betlar;
3.  § 25,  114— 123-betlar;
[5]- § 33. 225—227-betlar.

V  BOB.  YO RUGL1KNING Q UTBLANISHI
14-ISIL  CHIZIQLI  QUTBLANGAN  YORUG‘LIKNI 
HOSIL  QILISH  VA  UNI  0 ‘RGANISH
U shbu  laboratoriya  ishidan  m aqsad  yorugTikning  chiziqli 
qutblanishini  hosil  qilish  va  Mai у us  qonunini  o ‘rganishdan  iborat.
Yorug‘lik elektromagnit to ‘lqin tabiatiga ega bo ‘lib,  uning asosiy
xossalaridan biri bu to'lqinlarnm g ko‘ndalang  ekanligi,  ya’ni  Ё  va
H  vektorlarning  to 'lq in   tarqalish  yo‘nalishiga  (nurga)  perpen­
dikulyar  tekisliklarda  tebranishidir.  Наг  bir  tabiiy  m anbalardan 
(lazerlardan  tashqari)  chiqayotgan  yom g‘lik  tabiiy  to ‘lqin  bo ‘lib, 
ularda  nur  yo‘nalishiga  nisbatan  perpendikulyar  tekislikda  yotgan 
turli  yo‘nalishdagi  tebranishlar  bir-birini  ju d a  tez  va  tartibsiz 
almashtirib  turadi.  Agarda  ushbu  tebranishlar  m a’lum   yo‘nalish 
bo‘yicha  tartiblangan  boMsa,  bunday  yorugdikni  biz  qutblangan
yorugdik  deb  atayrniz.  YomgMikning  E  vektorining  tebranishlari 
bitta tekisli kda sodir bo ‘layotgan bo'Isa, u holda chiziqli qutblangan 
yomgdik hosil bo‘ladi va bu tekislik tebranish tekisligi deyiladi.  Unga 
perpendikulyar bodgan tekislik,  ya’ni  vektori tebranayotgan tekislik 
qutblanish  tekisligi  deb  ataladi.
(14.1) 
shaklda chiziqli qutblangan to‘lqinda  £   va  Я  vektorlarning 
o'zaro  joylasliishi  berilgan.
Tabiiy  (qutblanm agan)  yorugTikni  o ‘zaro  p erpendikulyar 
tekisliklarda  chiziqli  qutblangan,  bir  tomonga  tarqalayotgan  ikkita 
to ‘lqinlaming  yigbndisidan  iborat  deb  qarashimiz  mum kin.  Bunda 
bu  toMqinlar  fazalarining  o ‘zgarishi bir-biriga  hech  qanday  bogMiq 
bo‘lmagan  deb  qaraladi.
C hiziqli  (yassi)  qutblangan  y o ru g lik n i  tabiiy  yorugTikdan 
qutblagichlar  (polyarizatorlar)  yordamida  ajratib  olish  mumkin. 
Qutblagichlar, m a’lum tekislikda tebranayotgan (qutblagich tekisligiga 
parallel)  tebranishlami  o ‘zidan  o‘tkazadi  va  unga  perpendikulyar
131

tekislikdagi  tebranishlarni  but uni ay  odkazmaydi.  (14.2)  A shaklda 
amplitudaning  qutblagich  tekisligi  bilan 
burchak  hosil  qiluvchi 
tekislikdagi tebranishni  ^   va  A±  tebranishlarga ajratish mumkmligi 
ko'rsatilgan.  Shakldan
Лц ~ Acoscx 
(14.1)
va
boiadi.
A j  
— Asm a
(14,2)
Qutblagich  tekisligiga  parallel  b o lg a n   A,. —  Acosa  tebranish 
asbobdan  to ‘liq  o ‘tadi,  unga  perpendikulyar  bodgan 
A± 
=   Asm a
132

tebranish  esa  butunlay  o ‘tmaydi.  Bi/ga  m a’lumki,  yorug'tikning 
intensiviigi amplitudaning kvadratiga proporsional bo‘lgan kattalikdir, 
ya’ni:
/и = 
A,2 
=