1- ва 2-лаборатория ишлари

АДАБИЁТЛАР

1. Вольман В.И., Пименов Ю.В. Техническая электродинамика. М.: Связь, 1971.

2. Лебедев И.В. Техника и приборў СВЧ. М.: Вўсшая школа, 1970.
3. Фальковский О.И. Техническая электродинамика. М.: Связь, 1978.

3-лаборатория иши

ТЎЛқИНЎТКАЗГИЧЛИ ЙЎНАЛТИРИЛГАН ТАРМОқЛАГИЧНИ ТАДқИқ ЭТИШ

1. 
   ИШНИНГ МАқСАДИ
   

Тўлқинўтказгичли йўналтирилган тармоқлагичнинг хусусиятларини ўрганиш ва унинг параметрларини аниқлаш. Юкланишда ютилаётган ЎЮЧ майдоннинг қувватини ўлчашда йўналтирилган тармоқлагични қўллаш.

2. 
   қИСқАЧА НАЗАРИЙ МАЪЛУМОТЛАР
   

Йўналтирилган тармоқлагич (ЙТ) деб тўлқинўтказгичли узатиш линиясида тарқалаётган тўлқин энергиясини ўлчаш, назорат қилиш ва унинг маълум қисмини ажратиб олиш учун қўлланиладиган саккизқутбли қурилмага айтилади.

Тор полосали йўналтирилган тармоқлагич (ЙТ) энг оддий ЙТ деб ҳисобланади. У қуйидагича бажарилади: иккита, асосий ва тармоқловчи тўлқинўтказгичлар иккита алоқа туйнуклари орқали боғланган умумий деворга эга (2.1-расм).

Алоқа туйнуклари тўлқинўтказгичдаги тўлқин узунлиги  қийматидан кичик ва /4 масофада жойлашган. Йўналтирилган тармоқлагичнинг ишлашини 2.2-расм схемаси асосида таҳлил қиламиз.
Марказлари «c» ва «b» нуқталарда жойлашган икки туйнукли йўналтирилган тармоқлагичнинг асосий елкасида чапдан ўнгга қараб Н турдаги тўлқин Р₁ қувват билан тарқалмоқда. Тармоқланувчи елканинг чап томонида Z_Н2=Z₀ қаршиликли мослашган юклама ўрнатилган. Бу ерда: Z₀ — тўлқинўтказгичнинг тўлқин қаршилиги.
Р₁ тўғри тўлқин алоқа туйнуклари орқали тармоқловчи тўлқинўтказгичда тўлқин уйғотади. Ўнг томонда «acd» ва «abd» йўллари бўйлаб тарқалган тўлқинлар натижасида шаклланган тўлқин йўналади. Бу тўлқинлар босиб ўтадиган йўллари бир хил бўлганлиги сабабли, улар бир хил фазада қўшилади.
Чапда «ace» ва «abе» йўллари бўйлаб тарқалган тўлқинлар шаклланади. Бу тўлқин фазалари ярим тўлқин узунлиги /2қ(/4қ/4) фарқига эга бўлганлиги учун қарама-қарши фазада жойлашади ва бу йўналишида энергия тармоқланмайди.
Асосий тўлқинўтказгичда ихтиёрий Z_Н1 юкланиш ўрнатилганда Р₁^- қувватли тескари тўлқин ҳосил бўлади. Асосий тўлқинўтказгичдан «fbe» ва «fce» йўллар бўйлаб келган қайтган тўлқинлар бир хил фазаларда қўшилади ва тармоқловчи тўлқинўтказгичнинг Z_Н2 мослашган юкланишида ютилади.
Шундай қилиб, Р₂⁺ қувватли тўғри тўлқин ва Р₂^- қувватли тескари тўлқинлар тармоқловчи тўлқин ўтказгичда бўлинган.
Z_Н2=Z₀ бўлганда Р₂⁺ қувват Р₁⁺ қувватга пропорционалдир.

2.2-расм. Йўналтирилган тармоқлагичнинг ишлаш

тамойилини тушунтириш
Агар тармоқловчи тўлқинўтказгични 2.2.б-расмда кўрсатилгандек айлантирсак, у ҳолда қайтган Р₂^- тўлқин қувватини ажратишимиз мумкин.
Шундай қилиб, қарама-қарши йўналишдаги иккита тармоқлагични қўллаб, Р₂⁺ ва Р₂^- ҳамда қайтиш коэффициентининг модули Г ни аниқлаш мумкин. Бундай қурилма рефлектометр деб аталади.
Г²= P₂^–/P₂⁺. (2.1)
Агар битта йўналтирилган тармоқлагич мавжуд бўлса, Р₂⁺ ва Р₂^- қувватларни, тармоқлагични аввал тўғри кейин тескари йўналишда улаш орқали ўлчаш мумкин.
Тармоқлагичнинг чиқишидаги юкламага келувчи қувватни қуйидаги ифода орқали ҳисоблашимиз мумкин:
Р_ю = Р_туш – Р_қай = Р_туш(1 – Р_қай/Р_туш) = Р_туш(1-Г²) қ P₁^қ(1-Г²). (2.2)



Икки туйнукли ЙТ нинг тор полосалилиги алоқа туйнуклари орасидаги чорак тўлқин узунлигига тенг бўлган ўзгармас масофадан келиб чиқади. Тўлқин узунлиги ўзгарганда тармоқловчи тўлқинўтказгичнинг Z_H2 юкланишига келувчи тўлқинлар тўлиқ компенсацияланмайди (фазалар фарқи 180⁰ дан ўзгача). Бу ҳолат ЙТ ни ноаниқ тайёрлашда ҳам кузатилади.
Туйнуклар сонининг кўпайтирилиши ЙТ нинг диапазонлилик тавсифини яхшилайди.
Йўналтирилган тармоқлагичнинг иккита асосий параметри мавжуд. Булар унинг ўтиш сусайиши ва йўналганлигидир.
Ўтиш сусайиши L_ўт децибелларда ўлчанади ва қўйидагича аниқланиши мумкин:
L_ўт=10lg(P₁⁺/P₂⁺), (2.3)
бу ерда; Р₁⁺-асосий тўлқинўтказгич бўйлаб тўғри йўналишда тарқалаётган тўлқин қуввати.
Р₂⁺-тўғри йўналишда иккинчи тўлқин ўтказгичга тармоқланаётган тўлқин қуввати.
Йўналганлик L_йўн ҳам децибелларда ўлчанади ва қуйидаги ифода ёрдамида ҳисобланиши мумкин:
L_йўн=10lg(P₂⁺/ P₂^–), (2.4)
бу ерда; Р₂⁺ – тўғри йўналишда тармоқланаётган қувват
Р₂^-–тескари йўналишда тармоқланаётган қувват.
Яхши тармоқлагичларда ҳам L_йўн параметри 40 дБ дан ошмайди. Бунга асосий сабаб, алоқа туйнуклари орасидаги масофанинг ноаниқ жойлашганлиги ва уларнинг бир хилда эмаслигидир.

3.