Мувозанат ҳолатда тизимнинг термодинамик эҳтимоллиги максимумга эришади ва номувозанат ҳолатга ўтиш даврида тез камаябошлайди. Мувозанат ҳолатда тизимнинг термодинамик эҳтимоллиги максимумга эришади ва номувозанат ҳолатга ўтиш даврида тез камаябошлайди. Молекулаларнинг бир текис тақсимланиши энг катта эҳтимолликка эга.
Тизимнинг энтропияси унинг термодинамик эҳтимоллиги логарифмига пропорционалдир.
Энтропия тизим ҳолати тартибсизлигининг ўлчовидир – макроҳолатни амалга оширувчи микроҳолатлар сони қанча кўп бўлса, энтропия шунча ошади.
Тизим тартибсизлиги кам бўлса, унинг термодинамик ҳолати эҳтимоллиги ортади.
S = k ln W
Ёпиқ тизимдаги барча жараёнлар унинг энтропиясини ошишига олиб келади.
Кичик термодинамик эҳтимоллик ҳолатдан катта эҳтимоллик ҳолатга ўтиш жараёни ўз - ўзидан иҳтиёрий кечади.
Барча термодинамик жараёнларда тартиблироқ ҳолатдан тартибсизроқ ҳолатга ўз - ўзидан ўтувчи айрим йўналишлар мавжуд бўлади.
Термодинамиканинг иккинчи қонуни.
Ёпиқ тизимда исталган қайтмас жараёнлар ўтиши тизимнинг энтропиясини ошишига олиб келади.
Кельвин бўйича: иситгичдан узатилган иссиқликни шунга эквивалент ишга сарф қилувчи айланма процесслар бўлиши мумкин эмас.
Клазиус бўйича: камроқ иситилган жисмдан кўпроқ иситилган жисмга иссиқликни узатувчи айланма процесслар мавжуд бўлмайди.
Термодинмиканинг учинчи қонуни энтропияни иссиқлик сиғими орқали термодинамик ҳисоблаш мумкинлигини кўрсатади. Термодинмиканинг учинчи қонуни энтропияни иссиқлик сиғими орқали термодинамик ҳисоблаш мумкинлигини кўрсатади. СV ва Ср иссиқлик сиғимлари Т=0 К да нолга тенг, чунки Энтропия тизимнинг ҳолат функцияси бўлиши билан, тизим ҳолатини белгилайдиган Р босим ва Т температураларга боғлиқдир. Мисол учун, жисм босим ўзгармас бўлганда Р = const 0 К дан Т температурагача қизиган бўлсин, у ҳолда
Do'stlaringiz bilan baham: |
