Геофизические методы исследований. Учебное пособие

часть энергии электрону, отклоняется от своей прямолинейной траектории распростра-
нения и происходит так называемое неупругое рассеяние, сопровождающееся погло-
щением энергии. Его можно охарактеризовать коэффициентом поглощения 
μ
К
.
В. Образованием электронно-позитронных пар при взаимодействии гамма-
квантов высоких энергий (>1 МэВ) с полем ядра атома. При этом гамма-квант отдает
энергию и поглощается. Коэффициент такого поглощения 
μ
Э
.
Существуют и другие взаимодействия гамма-квантов (фотонейтронный эффект,
релеевское рассеяние на связанных электронах атомов и др.). В целом за счет всех эф-
фектов линейный коэффициент поглощения гамма-квантов в породе, содержащей и
легкие, и тяжелые элементы, можно описать формулой
μ
V
 = μ
Ф 
+ μ
К
 + μ
Э
.
(5.2)

---

160
Таким образом, 
μ
V
 
является гамма-параметром горных пород.
Нейтронное излучение характеризуется следующими взаимодействиями с ядрами
элементов окружающей среды.
А. Неупругим рассеянием быстрых нейтронов на ядрах тяжелых элементов,
приводящим к их возбуждению. При переходе ядра в основное первоначальное состоя-
ние оно излучает гамма-квант.
Б. Упругим рассеянием быстрых нейтронов на ядрах легких элементов, приво-
дящим к передаче энергии нейтронов ядрам, а в результате к их замедлению тем боль-
шему, чем меньше массовые числа среды. Замедленные до тепловой энергии нейтроны
поглощаются ядрами, т.е. происходит радиационный захват нейтронов. Процесс по-
глощения сопровождается испусканием гамма-квантов.
Таким образом, нейтроны в горной породе замедляются в результате взаимодей-
ствия с ядрами. Это замедление можно охарактеризовать коэффициентом ослабления
μ
n
 
. Когда энергия нейтронов уменьшается до тепловой, происходит их захват атомами,
сопровождающийся гамма-излучением, т.е. наведенной радиоактивностью. Результа-
тивное количество тепловых нейтронов и вторичное гамма-излучение зависят от пер-
вичной энергии нейтронов, нейтронных свойств горных пород и расстояния до источ-
ника.