Gosudarstwennyj komitet rossijskoj federacii po wys{emu obrazowani`

3.3,
SWQZANY PREOBRAZOWANIEM lORENCA
S MATRICEJ
S
IZ SPECIALXNOJ ORTOHRONNOJ GRUPPY lORENCA
SO
+
(1
;
3).
wYBEREM ODNU IZ TAKIH SISTEM OTS^ETA I RAS
-
SMOTRIM SWQZANNOE S NEJ RAZLOVENIE
(3.1).
qSNO
e
0
2
T
,
A
LINEJNAQ OBOLO^KA PROSTRANSTWENNYH WEKTOROW
e
1
,
e
2
,
e
3
ZADA
-
ET
V
.
wYBRAW ORTONORMIROWANNYJ BAZIS
e
1
,
e
2
,
e
3
ZA \TALON
PRAWOGO BAZISA W
V
,
WY OSNA]AEM \TO TREHMERNOE PROSTRAN
-
STWO ORIENTACIEJ
.
|TO POLNOSTX@ SOGLASUETSQ S TEM FAKTOM
,
^TO GEOMETRI^ESKOE PROSTRANSTWO
,
KOTOROE MY EVEDNEWNO NA
-
BL@DAEM WOKRUG SEBQ
,
OSNA]ENO ORIENTACIEJ
,
POZWOLQ@]EJ
RAZLI^ATX LEWOE I PRAWOE
.
uPRAVNENIE
3.1.
pO ANALOGII S OPREDELENIEM
3.3
DAJTE
OPREDELENIE KOSOUGOLXNOJ INERCIALXNOJ SISTEMY OTS^ETA
.
x
4.
kINEMATIKA OTNOSITELXNOGO DWIVENIQ
.
pREOBRAZOWANIQ gALILEQ ISPOLXZU@TSQ W MEHANIKE DLQ OPI
-
SANIQ FIZI^ESKIH PROCESSOW S TO^KI ZRENIQ DWUH NABL@DA
-
TELEJ
,
SWQZANNYH S DWUMQ INERCIALXNYMI SISTEMAMI OTS^ETA
.
pREOBRAZOWANIQ lORENCA
,
KOTORYE MY WYWELI IZ USLOWIQ INWA
-
RIANTNOSTI URAWNENIJ \LEKTRODINAMIKI
(2.5),
PREDNAZNA^ENY
DLQ TOGO VE SAMOGO
.
oDNAKO
,
\TO TRUDNO UWIDETX NEPOSREDST
-
WENNO IZ FORMUL
(2.3)
I
(2.4).
pO\TOMU PRIWEDEM IH K WIDU
,
BOLEE UDOBNOMU DLQ IZU^ENIQ IH FIZI^ESKOJ PRIRODY
.
fIKSIRUEM DWE INERCIALXNYE SISTEMY OTS^ETA
,
SWQZANNYE
PREOBRAZOWANIEM lORENCA
(2.1).
pERWOJ SOOTWETSTWUET ORTO
-
NORMIROWANNYJ PRAWYJ BAZIS
e
0
,
e
1
,
e
2
,
e
3
W PROSTRANSTWE
mINKOWSKOGO I RAZLOVENIE
(3.1),
WTOROJ
|
BAZIS
~
e
0
, ~
e
1
, ~
e
2
, ~
e
3
,
I RAZLOVENIE
(3.2).
eSLI OSI WREMENI
T
I
~
T
PARALLELXNY
,
TO
e
0
= ~
e
0
I LORENCEWSKAQ MATRICA
S
W
(2.3)
REDUCIRUETSQ
K ORTOGONALXNOJ MATRICE
O
2
SO
(3),
SWQZYWA@]EJ DWA PRO
-
STRANSTWENNYH ORTONORMIROWANNYH PRAWYH BAZISA
e
1
,
e
2
,
e
3
I

84
glawa
III.
teoriq otnositelxnosti
~
e
1
, ~
e
2
, ~
e
3
.
oNA IMEET SLEDU@]IJ BLO^NO
-
DIAGONALXNYJ WID
:
(4.1)
S
=
0
B
B
@
1 0 0 0
0
O
1
1
O
1
2
O
1
3
0
O
2
1
O
2
2
O
2
3
0
O
3
1
O
3
2
O
3
3
1
C
C
A
:
tAKIM OBRAZOM
,
W SLU^AE
T
k
~
T
DWE INERCIALXNYE SISTEMY
OTS^ETA OTLI^A@TSQ LI X NAPRAWLENIEM PROSTRANSTWENNYH
OSEJ I NE SOWER A@T NIKAKOGO OTNOSITELXNOGO DWIVENIQ
.
pEREJDEM K SLU^A@
,
KOGDA
T
,
~
T
I
e
0
6
= ~
e
0
.
oBOZNA^IM ^EREZ
H
LINEJNU@ OBOLO^KU WEKTOROW
e
0
I
~
e
0
,
A ^EREZ
W
OBOZNA^IM
PERESE^ENIE PODPROSTRANSTW
V
I
~
V
IZ
(3.1)
I
(3.2):
H
= Span(
e
0
;
~
e
0
)
;
W
=
V
\
~
V :
(4.2)
lEMMA
4.1.
dWUMERNYE PODPROSTRANSTWA
H
I
W
IZ
(4.2)
ORTOGONALXNY OTNOSITELXNO METRIKI mINKOWSKOGO
g
.
oNI IME
-
@T NULEWOE PERESE^ENIE
:
H
\
W
=
f
0
g,
A IH PRQMAQ SUMMA ESTX
WSE PROSTRANSTWO mINKOWSKOGO
:
H W
=
M
.
dOK-WO.
pODPROSTRANSTWO
H
DWUMERNO KAK LINEJNAQ OBO
-
LO^KA DWUH NEKOLLINEARNYH WEKTOROW
.
kAVDOE IZ PODPRO
-
STRANSTW
V
I
~
V
TREHMERNO
,
PRI^EM
V
6
= ~
V
.
pO\TOMU IH
SUMMA
V
+ ~
V
SOWPADAET SO WSEM PROSTRANSTWOM
M
,
OTKUDA
dim(
V
+ ~
V
) = 4.
iZ TEOREMY O RAZMERNOSTI SUMMY I PERESE^E
-
NIQ PODPROSTRANSTW
(
SM
. 4])
POLU^AEM
dim(
W
) = dim
V
+ dim ~
V
?
dim(
V
+ ~
V
) = 3 + 3
?
4 = 2
:
dLQ DOKAZATELXSTWA ORTOGONALXNOSTI PODPROSTRANSTW
H
I
W
WOSPOLXZUEMSQ ORTOGONALXNOSTX@
T
I
V
W RAZLOVENII
(3.1)
I ORTOGONALXNOSTX@
~
T
I
~
V
W
(3.2).
pUSTX
y
|
PROIZWOLXNYJ
WEKTOR IZ PODPROSTRANSTWA
W
,
TOGDA
y
2
V
,
I IZ
V
?
T
Cop
yRigh
t
c
{ARIPO
W
r.a.,
1997.

x
4.
kinematika otnositelxnogo dwiveniq
.
85
POLU^AEM
y
?
e
0
.
aNALOGI^NYM OBRAZOM IZ
y
2
~
V
POLU^AEM
y
?
~
e
0
.
tEPERX IZ PERPENDIKULQRNOSTI
y
WEKTORAM
e
0
I
~
e
0
WYTEKAET PERPENDIKULQRNOSTX
y
IH LINEJNOJ OBOLO^KE
:
y
?
H
.
w SILU PROIZWOLXNOSTI
y
2
W
IMEEM
W
?
H
.
tEPERX DOKAVEM
H
\
W
=
f
0
g
.
rASSMOTRIM PROIZWOLXNYJ
WEKTOR
x
2
H
\
W
.
iZ
x
2
H
I
x
2
W
W SILU UVE DOKAZANNOJ
PERPENDIKULQRNOSTI
H
I
W
POLU^AEM
g
(
x
;
x
) = 0.
nO
x
2
W
V
,
A SUVENIE METRIKI mINKOWSKOGO NA PODPROSTRANSTWO
V
QWLQETSQ ZNAKOOPREDELENNOJ KWADRATI^NOJ FORMOJ SIGNATURY
(0
;
3).
pO\TOMU IZ
g
(
x
;
x
) = 0
WYTEKAET
x
= 0.
uTWERVDENIE
H
\
W
=
f
0
g
DOKAZANO
.
iZ ZANULENIQ
H
\
W
=
f
0
g
ZAKL@^AEM
,
^TO SUMMA PODPRO
-
STRANSTW
H
I
W
PRQMAQ I
dim(
H
+
W
) = 2 + 2 = 4.
sLEDOWA
-
TELXNO
,
H W
=
M
.
lEMMA DOKAZANA
.
wERNEMSQ TEPERX K RASSMOTRENI@ DWUH INERCIALXNYH SIS
-
TEM OTS^ETA S BAZISAMI
e
0
,
e
1
,
e
2
,
e
3
I
~
e
0
, ~
e
1
, ~
e
2
, ~
e
3
.
dLQ
WEKTORA
~
e
0
IMEETSQ RAZLOVENIE
(3.4),
KOTOROE ZAPI EM TAK
:
(4.3)
~
e
0
=
S
0
0
e
0
+
v
:
zDESX
v
=
S
1
0
e
1
+
S
2
0
e
2
+
S
3
0
e
3
2
V
.
iZ ORTOHRONNOSTI LOREN
-
CEWSKOJ MATRICY
S
I IZ
~
e
0
6
=
e
0
IMEEM
S
0
0
>
1
;
v
6
= 0
:
(4.4)
dLQ WSQKOGO ^ISLA
a >
1
SU]ESTWUET ^ISLO
>
0,
TAKOE
,
^TO
a
= ch( ).
pRIMENIM \TO K ^ISLU
S
0
0
W RAZLOVENII
(4.3):
(4.5)
S
0
0
= ch( )
:
iZ
(4.3),
IZ
(4.5)
I IZ ORTOGONALXNOSTI WEKTOROW
e
0
I
v
OTNO
-
SITELXNO METRIKI mINKOWSKOGO POLU^AEM
1 =
g
(~
e
0
;
~
e
0
) = (
S
0
0
)
2
g
(
e
0
;
e
0
) +
g
(
v
;
v
) = ch
2
( )
?
j
v
j
2
:

86
glawa
III.
teoriq otnositelxnosti
iZ WYPISANNOGO RAWENSTWA DLQ EWKLIDOWOJ DLINY WEKTORA
v
IZ
PODPROSTRANSTWA
V
NAHODIM
(4.6)
j
v
j
= sh( )
;
GDE
>
0
:
zAMENIM WEKTOR
v
WEKTOROM EDINI^NOJ DLINY
h
1
=
v
=
j
v
j
I
PEREPI EM SOOTNO ENIE
(4.3)
W WIDE
(4.7)
~
e
0
= ch( )
e
0
+ sh( )
h
1
:
iZ
(4.7)
WIDIM
,
^TO
h
1
ESTX LINEJNAQ KOMBINACIQ WEKTOROW
e
0
I
~
e
0
,
T
.
E
.
h
1
2
H
.
nO
,
KROME TOGO
,
h
1
2
V
,
PO\TOMU
h
1
2
V
\
H
.
wEKTORA
e
0
I
h
1
ORTOGONALXNY
,
ONI SOSTAWLQ@T
ORTONORMIROWANNYJ BAZIS W PROSTRANSTWE
H
:
g
(
e
0
;
e
0
) = 1
;
g
(
h
1
;
h
1
) =
?
1
:
(4.8)
iZ
(4.8)
NEMEDLENNO SLEDUET
,
^TO SUVENIE METRIKI mINKOWSKO
-
GO NA PODPROSTRANSTWO
H
IMEET SIGNATURU
(1
;
1).
rASSMOTRIM E]E ODIN WEKTOR IZ PODPROSTRANSTWA
H
.
oPRE
-
DELIM EGO SLEDU@]IM SOOTNO ENIEM
:
(4.9)
~
h
1
= sh( )
e
0
+ ch( )
h
1
:
nETRUDNO PROWERITX
,
^TO WEKTORA
~
e
0
I
~
h
1
SOSTAWLQ@T E]E ODIN
ORTONORMIROWANNYJ BAZIS W PODPROSTRANSTWE
H
.
mATRICA
PEREHODA
,
SWQZYWA@]AQ \TI DWA BAZISA
,
IMEET WID
(4.10)
S
L
=
ch( ) sh( )
sh( ) ch( )
!
:
mATRICA
(4.10)
NAZYWAETSQ MATRICEJ
LORENCEWSKOGO POWOROTA
ILI
LORENCEWSKOGO BUSTA
.

x
4.
kinematika otnositelxnogo dwiveniq
.
87
iMEETSQ ^ETYREHMERNYJ WARIANT MATRICY
(4.10).
dEJST
-
WITELXNO
,
WEKTOR
h
1
2
V
PERPENDIKULQREN PODPROSTRANSTWU
W V
,
PO\TOMU IMEET MESTO RAZLOVENIE
V
= Span(
h
1
)
W:
wYBEREM WEKTORA
h
2
I
h
3
,
TAK
,
^TOBY ONI OBRAZOWYWALI OR
-
TONORMIROWANNYJ BAZIS W PODPROSTRANSTWE
W
I DOPOLNQLI
WEKTOR
h
1
DO ORTONORMIROWANNOGO PRAWOGO BAZISA W
V
.
tOGDA
^ETWERKA WEKTOROW
e
0
,
h
1
,
h
2
h
3
SOSTAWLQET ORTONORMIROWAN
-
NYJ PRAWYJ BAZIS W
M
S WEKTOROM WREMENI
e
0
,
NAPRAWLENNYM
W BUDU]EE
.
mATRICA
,
SWQZYWA@]AQ \TOT BAZIS S BAZISOM
~
e
0
, ~
h
1
,
h
2
h
3
,
IMEET SLEDU@]IJ WID
:
(4.11)
S
L
=
0
B
B
B
B
B
B
@
ch( ) sh( ) 0 0
sh( ) ch( ) 0 0
0
0
1 0
0
0
0 1
1
C
C
C
C
C
C
A
:
pEREHOD IZ BAZISA
e
0
,
e
1
,
e
2
e
3
W BAZIS
e
0
,
h
1
,
h
2
h
3
OSU
-
]ESTWLQETSQ MATRICEJ WIDA
(4.1).
|TO WYTEKAET IZ FAKTA
SOWPADENIQ WEKTOROW WREMENI
e
0
=
e
0
.
tO^NO TAK VE PEREHOD
IZ BAZISA
~
e
0
, ~
h
1
,
h
2
h
3
W BAZIS
~
e
0
, ~
e
1
, ~
e
2
~
e
3
ZADAETSQ MATRICEJ
WIDA
(4.1).
pOLNU@ VE ZAMENU BAZISA
e
0
,
e
1
,
e
2
e
3
NA BAZIS
~
e
0
, ~
e
1
, ~
e
2
~
e
3
MOVNO WYPOLNITX W TRI \TAPA
.
tEOREMA
4.1.
wSQKAQ LORENCEWSKAQ MATRICA
S
2
SO
+
(1
;
3)
ESTX PROIZWEDENIE TREH MATRIC
S
=
S
1
S
L
S
2
,
ODNA IZ KOTORYH
S
L
|
\TO MATRICA LORENCEWSKOGO POWOROTA
(4.11)
,
A DWE DRUGIE
S
1
I
S
2
|
MATRICY WIDA
(4.1)
.
dLQ WYQSNENIQ FIZI^ESKOGO SMYSLA PREOBRAZOWANIJ lOREN
-
CA RASSMOTRIM SNA^ALA PREOBRAZOWANIE S MATRICEJ WIDA
(4.11).
pUSTX
ct
=
r
0
,
r
1
,
r
2
,
r
3
|
KOORDINATY NEKOTOROGO WEKTORA

88
glawa
III.
teoriq otnositelxnosti
r
2
M
W BAZISE
e
0
,
h
1
,
h
2
,
h
3
.
~EREZ
c
~
t
= ~
r
0
, ~
r
1
, ~
r
2
, ~
r
3
OBO
-
ZNA^IM KOORDINATY TOGO VE WEKTORA W BAZISE
~
e
0
, ~
h
1
,
h
2
h
3
.
fORMULA
(2.3)
W SLU^AE MATRICY
S
WIDA
(4.11)
PRIWODIT K
SLEDU@]IM SOOTNO ENIQM
:
(4.12)
t
= ch( )~
t
+ sh( )
c
~
r
1
;
r
1
= sh( )
c
~
t
+ ch( ) ~
r
1
;
r
2
= ~
r
2
;
r
3
= ~
r
3
:
pUSTX
~
r
1
, ~
r
2
, ~
r
3
|
KOORDINATY RADIUS
-
WEKTORA NEKOTOROJ TO^
-
KI
A
,
KOTORAQ NEPODWIVNA W INERCIALXNOJ SISTEME OTS^ETA
S BAZISOM
~
e
1
, ~
e
2
, ~
e
3
.
tOGDA
~
r
1
, ~
r
2
, ~
r
3
|
\TO KONSTANTY
,
NE
ZAWISQ]IE OT WREMENI
~
t
W \TOJ SISTEME OTS^ETA
.
pOSLE PE
-
RES^ETA KOORDINAT TO^KI
A
W DRUGU@ INERCIALXNU@ SISTEMU
OTS^ETA
,
EE KOORDINATA
r
1
OKAZYWAETSQ FUNKCIEJ PARAMETRA
~
t
.
iSPOLXZUEM PERWOE SOOTNO ENIE
(4.12)
DLQ TOGO
,
^TOBY
WYRAZITX PARAMETR
~
t
^EREZ PARAMETR
t
:
(4.13)
~
t
=
t
ch( )
?
th( )
c
~
r
1
:
pODSTANOWKA
(4.13)
W OSTAW IESQ TRI FORMULY
(4.12)
DAET
(4.14)
r
1
=
r
1
(
t
) =
c
th( )
t
+ const
;
r
2
=
r
2
(
t
) = const
;
r
3
=
r
3
(
t
) = const
:
iZ
(4.14)
WIDIM
,
^TO W \TOJ SISTEME OTS^ETA TO^KA
A
DWIVETSQ
S POSTOQNNOJ SKOROSTX@
u
=
c
th( )
W NAPRAWLENII PERWOJ
KOORDINATNOJ OSI
.

x
4.
kinematika otnositelxnogo dwiveniq
.
89
w OTLI^IE OT PARAMETRA W MATRICE
(4.11),
PARAMETR
u
IMEET QSNU@ FIZI^ESKU@ INTERPRETACI@ KAK WELI^INA OTNO
-
SITELXNOJ SKOROSTI ODNOJ SISTEMY KOORDINAT OTNOSITELXNO
DRUGOJ
.
wYRAZIM KOMPONENTY MATRICY
(4.11)
^EREZ
u
:
ch( ) =
1
r
1
?
u
2
c
2
;
sh( ) =
u
c
1
r
1
?
u
2
c
2
:
pODSTAWIW \TI FORMULY W
(4.12),
POLU^AEM
t
=
~
t
+
u
c
2
~
r
1
r
1
?
u
2
c
2
;
r
1
=
u
~
t
+ ~
r
1
r
1
?
u
2
c
2
;
(4.15)
r
2
= ~
r
2
;
r
3
= ~
r
3
:
oBOZNA^IM NA WREMQ ^EREZ
r
I
~
r
SLEDU@]IE TREHMERNYE
WEKTORA IZ PODPROSTRANSTW
V
I
~
V
:
(4.16)
r
=
r
1
h
1
+
r
2
h
2
+
r
3
h
3
;
~
r
= ~
r
1
~
h
1
+ ~
r
2
h
2
+ ~
r
3
h
3
:
oPREDELIM TAKVE LINEJNOE OTOBRAVENIE
:
V
!
~
V
,
ZADAW EGO
DEJSTWIE NA BAZISNYE WEKTORA
:
(
h
1
) = ~
h
1
;
(
h
2
) =
h
2
;
(
h
3
) =
h
3
:
oTOBRAVENIE QWLQETSQ IZOMETRIEJ
,
SOHRANQ@]EJ ORIENTA
-
CI@
,
TAK KAK ONO PEREWODIT ORTONORMIROWANNYJ PRAWYJ BAZIS

90
glawa
III.
teoriq otnositelxnosti
IZ
V
W TAKOJ VE ORTONORMIROWANNYJ PRAWYJ BAZIS W PRO
-
STRANSTWE
~
V
.
iSPOLXZUQ WWEDENNYE OBOZNA^ENIQ FORMULY
,
PREOBRAZOWANIQ
(4.15)
MOVNO ZAPISATX W WEKTORNOM WIDE
:
(4.17)
t
=
~
t
+
u
;
~
r
c
2
r
1
?
j
u
j
2
c
2
;
r
=
u
~
t
+
u
;
~
r
j
u
j
2
u
r
1
?
j
u
j
2
c
2
+ ~
r
?
u
;
~
r
j
u
j
2
u
:
zDESX
u
=
u
h
1
|
WEKTOR SKOROSTI WTOROJ SISTEMY OTS^ETA
OTNOSITELXNOJ PERWOJ
.
fORMULY
(4.17)
NE ^UWSTWITELXNY K
WYBORU BAZISOW W PROSTRANSTWAH
V
I
~
V
.
pO\TOMU ONI PRIGOD
-
NY KAK DLQ OPISANIQ PREOBRAZOWANIJ lORENCA SO SPECIALXNOJ
MATRICEJ
(4.11),
TAK I DLQ OPISANIQ PROIZWOLXNYH PREOBRAZO
-
WANIJ lORENCA S MATRICEJ
S
=
S
1
S
L
S
2
(
SM
.
TEOREMU
4.1).
~ASTO ZNAK OTOBRAVENIQ
,
OSU]ESTWLQ@]EGO IZOMORFIZM
PODPROSTRANSTW
V
I
~
V
,
W FORMULAH
(4.17)
OPUSKA@T
:
(4.18)
t
=
~
t
+
u
;
~
r
c
2
r
1
?
j
u
j
2
c
2
;
r
=
u
~
t
+
u
;
~
r
j
u
j
2
u
r
1
?
j
u
j
2
c
2
+ ~
r
?
u
;
~
r
j
u
j
2
u
:
fORMULY
(4.18)
SOOTWETSTWU@T
\
USLOWNO TREHMERNOMU
"
PONI
-
MANI@ PREOBRAZOWANIJ lORENCA
,
KOGDA WEKTORA
r
I
~
r
S^ITA
-

x
5.
relqtiwistskij zakon sloveniq skorostej
. 91
@TSQ PRINADLEVA]IMI ODNOMU I TOMU VE TREHMERNOMU EW
-
KLIDOWOMU PROSTRANSTWU
,
A WELI^INY
t
I
~
t
TRAKTU@TSQ KAK
SKALQRNYE PARAMETRY
.
oDNAKO
,
SOGLASNO UTWERDIW IMSQ NA
NASTOQ]IJ MOMENT PREDSTAWLENIQM
,
^ETYREHMERNOE PROSTRAN
-
STWO mINKOWSKOGO ESTX FIZI^ESKAQ REALXNOSTX
,
A NE PROSTO
MATEMATI^ESKAQ ABSTRAKCIQ
,
UDOBNAQ DLQ SOKRA]ENNOJ ZAPISI
FORMUL
(
SR
. (2.3)
I
(4.17)).
pRI ZAPISI
(4.17)
I
(4.18)
W
KOMPONENTAH MY DOLVNY RASKLADYWATX WEKTORA
r
I
u
PO BA
-
ZISU ODNOJ SISTEMY OTS^ETA
,
A WEKTOR
~
r
|
PO BAZISU DRUGOJ
SISTEMY OTS^ETA
.
pRI \TOM RAZNICA W ZAPISI MEVDU \TIMI
FORMULAMI POLNOSTX@ IS^EZAET
.
uPRAVNENIE
4.1.
iSPOLXZUQ RAZLOVENIQ
(4.16)
DLQ WEKTO
-
ROW
r
I
~
r
,
WYWEDITE SLEDU@]IE FORMULY
:
~
r
1
=
u
;
~
r
j
u
j
;
~
r
2
h
2
+ ~
r
3
h
3
= ~
r
?
u
;
~
r
j
u
j
2
u
:
sOEDINIW \TI FORMULY S
(4.15)
,
WYWEDITE SOOTNO ENIQ
(4.17)
.
x
5.
rELQTIWISTSKIJ ZAKON SLOVENIQ SKOROSTEJ
.
pERWYM SLEDSTWIEM
,
KOTOROE MY POLU^ILI IZ PREOBRAZOWA
-
NIJ gALILEQ
,
BYL
KLASSI^ESKIJ ZAKON SLOVENIQ SKOROSTEJ
:
(5.1)
v
= ~
v
+
u
;
SM
.
FORMULY
(1.2).
zAMENIW PREOBRAZOWANIQ gALILEQ PRE
-
OBRAZOWANIQMI lORENCA
,
MY DOLVNY TEPERX WYWESTI NOWYJ
RELQTIWISTSKIJ
ZAKON SLOVENIQ SKOROSTEJ
.
tERMIN
\
RELQ
-
TIWISTSKIJ
"
PROISHODIT OT ANGLIJSKOGO SLOWA
\relative",
^TO
ZNA^IT
\
OTNOSITELXNYJ
".
iM OBY^NO OBOZNA^A@T WSE
,
^TO
KASAETSQ TEORII OTNOSITELXNOSTI
.
pUSTX WEKTOR
-
FUNKCIQ
~
r
(~
t
)
OPISYWAET DWIVENIE TO^KI
A
W
INERCIALXNOJ SISTEME OTS^ETA
(~
r
;
~
t
)
I PUSTX \TA SISTEMA OT
-
Cop
yRigh
t