Казанский

m
V   ^eE0 sin(t)_, r  _m^eE_v cos(t)

электрон

(11)

При ускорении в электрическом поле, электрон приобретает допол-

35

нительную кинетическую энергию. При столкновении скорость его резко

меняется произвольным образом, в среднем вектор скорости обращается

в нуль, и электрон начинает как бы заново ускоряться в направлении дей-

ствия поля. Приобретенная между столкновениями энергия направленного

движения переходит в энергию хаотического движения.

В случае дрейфового движения за единицу времени поле соверша-ет над электроном работу -eЕV=e²E²/(mv_m), Е = Е₀/ 2 — среднеквадра-тичное поле. К тому же при каждом эффективном столкновении электрон передает молекуле некоторую долю  своей средней энергии . Если столкновения упругие, как в одноатомном газе, в среднем  = 2m/М, где М-масса молекулы.
Приравнивая приобретенную электроном за единицу времениэнер-гию и потери, получим уравнение
^e2^E2 _{m (12)} m

которое определяет среднюю энергию электронов в поле . В силу того, что

  1, энергия хаотического движения электрона гораздо больше энергии

его колебаний.

Вместо  часто пользуются понятием электронной температуры T_e, которую вводят свойственным максвелловскому распределению по скоро-стям равенством  = (3/2)kT_е. Из уравнения (12), где v_m ~ p видно, что  или T_е являются функциями отношения Е/р. В разряде электроны рождаются в результате ионизации молекул ударами достаточно энергичных для этого электронов, количество которых существенно зависит от Т_е. При максвел-ловском распределении оно пропорционально exp(-I/(kT_e)), где I– потенциал ионизации, причем I>>kT_e.
Известно, что в переменном поле в вакууме свободный электрон ко-леблется со скоростью, сдвинутой по фазе на 90° относительно напряжен-

36

ности приложенного поля. При этом в среднем он не поглощает энергию

приложенного поля. Однако если электрон, колеблющийся в переменном

поле, испытывает столкновения с атомами газа, в результате чего его про-

стое гармоническое движение становится беспорядочным, он может по-