Кириш электроника

электр ўтказувчанлик деб аталади. n –турдаги ярим ўтказгичда электронлар
- асосий заряд ташувчилар, коваклар эса - асосий бўлмаган заряд ташувчилар 
деб аталади. 
Кремний атомига Д.И. Менделеев даврий элементлар тизимидаги III
гуруҳ элементлари (масалан, бор В) киритилса унинг валент электронлари 
қўшни кремний атомлари валент электронлари билан учта тўлиқ боғлиқлик 
ҳосил қиладилар. Тўртинчи боғланиш эса тўлмай қолади. Унча катта бўлмаган 
иссиқлик энергияси таъсирида қўшни кремний атомининг валент 
электронлари бу боғланишни тўлдиради. Натижада борнинг ташқи қобиғида 
ортиқча электрон ҳосил бўлади, яъни у манфий зарядга эга бўлган қўзғалмас 
ионга айланади. Кремний атомининг тўлмаган боғланиши – бу ковакдир (1.3 в 
- расм). Энергетик диаграммада бу жараён электроннинг валент зонадан 
акцептор сатҳи W
a
га ўтишига ва валент зонада ковак ҳосил бўлишига мос 
келади (1.3 г - расм). Бу вақтда эркин электрон ҳосил бўлмайди. Бундай 
киритма – акцепторли деб аталади, акцептор атомлари киритилган ярим 
ўтказгич эса – ковак ёки р – турдаги электр ўтказувчанлик деб аталади. Р-
турдаги ярим ўтказгич учун коваклар – асосий заряд ташувчилар, электронлар 
эса - асосий бўлмаган заряд ташувчилар ҳисобланади. 
Ферми сатҳи. Берилган температурада ҳаракатчан ва қўзғалмас заряд 
ташувчилар концентрацияси Ферми сатҳи W
F
ҳолати билан аниқланади. Бу 
сатҳ бир электронга мос келувчи жисмнинг ўртача иссиқлик энергиясига мос 
келади. Абсолют ноль температурадан фарқли температурада бу сатҳнинг 
тўлиш эҳтимоли 0,5 га тенг.
Электронлар ва ковакларнинг ўртача иссиқлик энергияси ярим ўтказгич 
температураси билан аниқланади ва kТ га тенг, бу ерда k – Больцман доимийси, 
Т – абсолют температура. Қаттиқ жисмда заррачалар ҳаракатини 
ифодалайдиган Больцман қонунига асосан, n – ярим ўтказгичдаги энергияси 
W
i
кичик бўлмаган электронлар қуйидагига тенг:
,
exp





 −
=
kT
Wi
n
n
n
(1.1) 
бу ерда n
n
– эркин электронларнинг тўлиқ концентрацияси. Худди 
шундай ифодалар ковакларни энергия бўйлаб тақсимотини ифодалайди. (1.1) 
дан кўриниб турибдики, заррача энергиясининг ортиши билан, заррачалар 
сони кескин камаяди. 
Иккала ишорадаги эркин заряд ташувчилар концентрацияси тенг бўлган 
хусусий ярим ўтказгичлар учун Ферми сатҳи таъқиқланган зонанинг 
ўртасидан ўтади. Электронли ярим ўтказгичда электронларнинг (бутун ярим 
ўтказгичнинг) ўртача энергияси юқори бўлади, демак Ферми сатҳи ўртадан 

---

ўтказувчанлик зонаси туби томонга силжийди ва донор киритма 
концентрацияси қанча юқори бўлса, шунча ўтказувчанлик зонаси туби 
томонга яқинлашади. Р- турдари ярим ўтказгичда Ферми сатҳи таъқиқланган 
зона ўртасидан валент зона шипи томонга силжийди ва акцептор киритма 
концентрацияси қанча юқори бўлса, шунча валент зонаси шипи томонга
яқинлашади. 
Баъзи ярим ўтказгичли асбобларда (туннель диодлари, туннель 
тешилишли стабилитронлар) ажралмаган ярим ўтказгичлар қўлланилади. 
Бундай ярим ўтказгичларда Ферми сатҳи рухсат этилган зоналарда:
электронли ярим ўтказгич учун – ўтказувчанлик зонасида, ковакли ярим 
ўтказгич учун – валент зонада жойлашади. Ажралмаган ярим ўтказгичлар 
жуда катта киритма концентрацияси (10
19
– 10
21 
см
-3
) ҳисобига ҳосил 
қилинадилар.