Magnit maydon ta'sirida yupqa gematit kristalli trombotsitlardagi domen strukturasining xatti-harakati

12, 164 (1970) [Sov. fizika. Qattiq holat 12, 130 (1970)].
7. RA Voskanyan va IS Jeludev, Kristallografiya 12, 539 (1967)
[Sov. fizika. Kristallogr. 12, 473 (1967)].
8. VS Merkulov, EG Rudashevskiœ, A. Le Gall' va boshqalar,
Zh. Éksp. Teor. Fiz. 80, 141 (1981) [Sov. fizika. JETP 53,
81 (1981)].
Qattiq holat 20, 891 (1978)].
14. B. Ya. Kostyuzjanskiœ, M. Maryshko va LA Prozo rov, J.
Éksp. Teor. Fiz. 77, 764 (1979) [Sov. fizika. JETP 50, 386
(1979)].
Tekh. Fiz. 71 (3), 84 (2001) [Tech. fizika. 46, 354 (2001)].
Tverd. Tela (Leningrad) 20, 1544 (1978) [Sov. fizika.
13. GA Petrakovskiœ, AI Pankrats, VM Sosnin va boshqalar,
Zh. Éksp. Teor. Fiz. 85, 691 (1983) [Sov. fizika. JETP 58,
403 (1983)].
12. A. Hoffmann, J. Appl. fizika. 35, 1790 (1964).
6. Z.T.Azamatov, A.T.Qoraev, B. Yu. Sokolov va boshqalar, Zh.
2. VG Labushkin, VN Seleznev, NN Faleev va boshqalar, Fiz.
(1964).
1. JA Eaton va AH Morrish, Can. J. Fizika. 49, 2768
(1971).
Tela (Leningrad) 19, 1422 (1977) [Sov. fizika. Qattiq holat
19, 1417 (1977)].
5. M.M.Farzdinov va M.A.Shamsutdinov, Fiz. Tverd.
KARAEV, SOKOLOV
654
11. A. Balts va WD Doyie, J. Appl. fizika. 35, 1814 yil
fizika. Solid State 29, 2034 (1987)].
Tverd. Tela (Leningrad) 26, 220 (1984) [Sov. fizika. Qattiq
holat 26, 128 (1984)].
4. VL Preobrazhenskiœ, AA Shishkov va NA Ékono mov, Fiz.
Tverd. Tela (Leningrad) 29, 3549 (1987) [Sov.
10. Yu. M. Fedorov, AA Leksikov va AE Aksenov, Fiz.
9. Yu. I. Shcherbakov, Fiz. Tverd. Tela (Leningrad) 26, 866
(1984) [Sov. fizika. Qattiq holat 26, 524 (1984)].
-1/2
Afsuski, qo'llaniladigan maydon o'zgarganda kuzatiladigan
pinning va histerezis effektlari (2) ni eksperimental bog'liqlik
l(H) bilan to'g'ridan-to'g'ri solishtirishni imkonsiz qiladi. Biroq,
(2) shakli dastlab (H ÿ H0) egri chizig'i l(H) keskin pasayishini
bildiradi, lekin undan yuqori H (H ÿ 2H0) da l ni doimiy qilib
belgilash mumkin.
qutbli Kerr effektiga asoslangan [3] magnitlanishning
tekislikdan tashqarida bo'lishini talab qiladi, gematitning
bazal tekisligi o'rganilganda bu mumkin emas. Rentgen
topografiyasi [2] fazoviy aniqlikka ega. Nihoyat, [4], DS
biznikiga o'xshash usul bilan tekshirilgan, hisobot
natijalaridan ko'rinib turibdiki, mukammal namunalarni
tekshiradi.
Bu holat induktsiya qilingan bir o'qli anizotropiyaning
konstantasini baholashga imkon beradi. H0 = 6 Oe (MMS
paydo bo'lish maydoni) va M (T = 290 K) ÿ 2G [13] bilan biz
(3) dan K ÿ 6 erg/sm3 (qarang. gematitdagi olti burchakli
agonal anizotropiya doimiysi) ekanligini aniqlaymiz. xona
haroratida 1–3 erg/sm3 [5]).
(2) dan MMS paydo bo'ladi, agar
= 2K/M.
(3)
Bu erda J almashinish doimiysi, M esa o'z-o'zidan
magnitlanishdir. Qabul qilingan modelga muvofiq (2 ) ga
nopoklik konsentratsiyasi ham, tekislikdagi olti burchakli
anizotropiya konstantasi ham (ikkala parametr mahalliy
vektor m magnitlanish yo‘nalishidan maksimal og‘ish
burchagini aniqlaydi) kirmasligiga e’tibor bering.
H H> 0
Masalan, chang naqshlar usuli [1] yoki boshqa
(bu erda Ka - magnit markazning oson o'qi yo'nalishini
belgilaydigan anizotropiya konstantasi; K - induksiyalangan
bir o'qli anizotropiya konstantasi; N - birlik hajmdagi bir o'qli
markazlar soni), biz MMS davrini quyidagicha ifodalashimiz
mumkin. l 2p( ) J/K 1/2( ) HM/2K – 1 (2)
Mumkin bo'lgan sabab - gematitni ko'rish uchun
qo'llaniladigan an'anaviy eksperimental texnikaning cheklovlari.
ADABIYOTLAR
Bizga ma'lumki, ushbu ishda topilgan MMSga o'xshash
MMS ilgari gematitda kuzatilmagan.
.