Magnit maydon ta'sirida yupqa gematit kristalli trombotsitlardagi domen strukturasining xatti-harakati

ALOQALAR
A.T.Qoraev va B.Yu. Sokolov nomidagi
Oÿzbekiston Milliy universiteti, Toshkent, 700174 Oÿzbekiston e-
mail: [e-mail] Qabul qilingan: 2002-
yil 19-sentabr
QISQA
Texnik fizika, jild. 48-son, 2003 yil, 5-son, 651–654-betlar. Jurnaldan tarjima qilingan Texnika fizikasi, jild. 73-son, 2003 yil, 5-son, 130–133-betlar.
6
Asl ruscha matn Mualliflik huquqi © 2003 Karaev, Sokolov.
D3d
eritmadagi eritmadan yo'naltirilgan kristallanish yo'li bilan o'stirildi [7] va qalinligi 200 dan 300
mikrongacha bo'lgan tekis parallel 5 × 5 mm kvadrat trombotsitlarga kesildi. Ularning keng
yuzlari (111) bazal tekislikka to'g'ri keldi.
1
Machine Translated by Google

---

men,
arb.
birliklar
Bazal tekislikdagi magnit maydon demagnetizatsiyalangan
holatda DW larga an'anaviy tarzda qo'llanilganda, namuna
birinchi navbatda bitta domenga aylanadi. Keyin, H = 6-
15 Oe da, turli magnitoptik kontrastga ega bo'lgan diffuz-
chegara qirralari ko'rinishidagi MMS sirtning ma'lum bir
maydonida paydo bo'ladi (2b, 2c-rasm). H vektori bu
yoÿnalishdan 10° dan kam burchakka burilganda,
chekkalar siljiydi, kengligi oÿzgaradi, lekin tasvirning
yoÿnalishi va kontrasti bir xil boÿlib qoladi.
Binobarin, Paxta-Mouton effekti intensivlik I
modulyatsiyasining asosiy sababidir. Keyin tushayotgan
yorug'lik yo'nalishiga nisbatan namuna sirtining noto'g'ri
yo'nalishini kamaytirib, qiziqarli damental garmonik
amplitudani kamaytirish mumkin, shunda ular o'rtasidagi
korrelyatsiyani ta'minlaydi. vektorning azimuti m va
intensivlikning o'zgarishi I. Shunday qilib, namunaning
chiqishidagi yorug'lik oqimining integral xarakteristikasidan
(ifoda (1)) vektor m ning yo'nalishini topish mumkin. bazal
tekislik (ya'ni, C2 o'qlari yo'nalishi ), kristallning magnit
tartib parametrining fazoviy o'zgarishi, agar s burchagi
koordinatalarga bog'liq bo'lsa, yorug'lik oqimining mahalliy
xususiyatlaridan baholanishi mumkin.
Burilish burchagi ortishi bilan MMS nok yo'qoladi.
C2 o'qiga nisbatan tushgan yorug'likning polarizatsiya
tekisligining yo'nalishiga bog'liq parametrlar .
Shuni ta'kidlash kerakki, shakldagi chekkalar. 2b va
2c namunadagi yorug'likning normal tushishi ostida aniq
ko'rinadi. Bunday holda, MMS tasvirining kontrasti
polarizatorning azimutini to'g'ri tanlash orqali o'zgartirilishi
mumkin. Polarizator ÿ50 ° burchak ostida aylantirilganda,
kontrastning inversiyasi kuzatildi. 2b va 2c paydo bo'ldi.
Bu ko'rinib turibdiki, m vektorining qo'shni qirralarning
markazlaridagi azimutlari taxminan 50 ° ga farq qiladi.
Chegaralarning diffuz chegaralari bizni m oddiy DSdagi
kabi shunchaki o'zgaruvchan belgi vektori emas, balki
silliq o'zgaruvchan yo'nalishga ega degan xulosaga olib
keladi. Topilgan MMS mumkin
namunaning demagnetizatsiyalangan holatida kuzatilgan
ba'zi gematit kristallari a-Fe2O3 : Ga [6] da ilgari
olinganlarga o'xshash MMSlarni ko'rsatadi. Shakl 2a
xona haroratida tashqi magnit maydon yo'qligida
tasvirlangan kristallardan biridagi DSni ko'rsatadi. Ma'lum
bo'lishicha, agar C3 o'qi yorug'lik tarqalish yo'nalishidan
biroz burilsa, domen tasvirlari yanada kontrastli bo'ladi;
Boshqacha qilib aytganda, Faraday effekti bu holatda DS
vizualizatsiyasi uchun katta darajada javobgardir. Agar
domenlar 90 ° yoki 180 ° domenlar bo'lsa, bu mumkin.
Mikroskopning optik yo'liga chorak to'lqinli uzunlikdagi
faza plitasining kiritilishi yorug'likning normal tushishi
ostida DSni ishonchli kuzatishga imkon bermaganligi
sababli, biz domenlar 180 ° deb xulosa qilishimiz mumkin.
Shunisi e'tiborga loyiqki, 2a-rasmning o'ng tomonidagi
devor diffuz; ya'ni bazal tekislikka moyil bo'ladi.
EXPERIMENTAL NATIJALAR
(1) da biz asosiy simmetriya o'qi yorug'lik tarqalish
yo'nalishidan biroz chetga chiqishi mumkinligini hisobga
olamiz. Shu sababli, m vektorning ko'ndalang (B garmonik)
va bo'ylama (C garmonik) komponentlaridan Faraday
effekti I(s) ga hissa qo'shadi . Umuman olganda, m
vektorini aniqlashda nuqson bo'lgan ushbu ta'sirlarni
bartaraf etish uchun biz detektorning fototokini bazal
tekislikda qo'llaniladigan magnit maydon yo'nalishi
funktsiyasi sifatida o'lchadik. Maydon kuchi namunaning
magnit holati bir xil (bitta domen) bo'lishi uchun olingan.
Bizning tajribalarimiz shuni ko'rsatdiki, bunday holat H >
30 Oe da sodir bo'ladi.
a-Fe2O3 : Ga holatiga kelsak , MMS ning fazoviy
davri l maydonga bog'liq: H o'sishi bilan chekka oralig'i
kamayadi (2b, 2c-rasm). l davri maydonga qarab
bosqichma-bosqich o'zgaradi: kuzatuv ostida uzunlikdagi
chekkalar soni o'zgaradi. H ning yo'nalishi teskari
bo'lganda, pinning effekti bilan birga, l ning histerizisi sodir
bo'ladi: maydonning pasayishi bilan (magnitlanishning
orqaga ketishi), MMSning o'rtacha davri maydon
ko'tarilganidan ko'ra qisqaroq bo'ladi.
Bundan tashqari, DW yo'nalishi bazal tekislikdagi imtiyozli
yo'nalishlarning hech biriga to'g'ri kelmaydi (o'rganilgan
kristallarning aksariyati uchun ular C2 o'qlaridan biri bilan
tekislangan, ular tekislikdagi kristall tallografik (olti
burchakli) anizotropiyaning oson o'qlari bo'lgan). xona
haroratida gematitda [5]). Eÿimli DWlarning paydo
bo'lishining sabablaridan biri va a-Fe2O3 da oson magnit
o'qi va C2 o'qi o'rtasidagi noto'g'ri hizalanish o'sish bilan
bog'liq ichki stresslardir [5].
1-rasmda T = 290 K da a-Fe2O3 uchun I
intensivligining tipik orientatsiya bog'liqligi ko'rsatilgan.
Ushbu egri chiziqdan (1) dagi harmonikalarning
amplitudalari (yorug'lik tarqalish yo'nalishi va C3 o'qi
orasidagi burchak ) 1°–2°) eng kichik kvadratlar usuli
bilan chiqarildi. 1-rasmdan aniqlangan magnitoptik
koeffitsientlar A : C : B ÿ 10 : 1 : 0,1 ga bog'liq .
DS evolyutsiyasi bo'yicha eksperimental
ma'lumotlarimizdan kelib chiqqan holda, bazal tekislikdagi
H maydoni odatdagidek domen devorlariga (DWs) qo'llanilganda, ular
TEXNIK FIZIKA Jildi. 48-son 5 2003 yil