Маъруза мавзуси: бир фазали ўзгарувчан ток электр занжирлари

Маъруза мавзуси: БИР ФАЗАЛИ ЎЗГАРУВЧАН ТОК ЭЛЕКТР ЗАНЖИРЛАРИ

• Маъруза режаси:
• 1. Ўзгарувчан ток турлари.
• 2. Синусоидал ўзгарувчан ЭЮК ни ҳосил қилиш.
• 3. Синусоидал ўзгарувчан функцияни характерловчи катталиклар.
• 4. Синусоидал ўзгарувчан функциянинг таъсир этувчи ва ўртача қийматлари.
• 5. Синусоидал ўзгарувчан катталикларни айланувчан векторлар ёрдамида ифодалаш.

Таянч сўз ва иборалар

• Ўзгарувчан ток, синусоидал ўзгарувчан катталиклар, оний тасир этувчи ва ўртача қийматлар, ротор, статор, ЭЮК, бурчак частота, давр, фаза силжиш, радиус вектор, бурчак частота, вақт, фаза, индуктивлик, сиғим, реактив қаршилик, силжиш бурчаги, бошланғич фаза силжиши, вектор диаграмма

ЎЗГАРУВЧАН ТОК ТУРЛАРИ

• Йўналиши ва қиймати даврий равишда ўзгариб турадиган ҳар қандай ток ўзгарувчан ток дейилади
• Ўзгарувчан ток вақт бўйича маълум қонун асосида ўзгаради, яъни токнинг қиймати вақтнинг функциясидир. Айрим электр қурилмаларда эса қиймати даврий равишда ўзгарувчи токлар ишлатилади. Бундай токлар пульсацияланувчи токлар дейилади.
• Узгарувчан токни шартли равишда учта турга булиш мумкин;

1) (а-в) Киймати узгарувчан ,аммо йуналиши узгармас ток 2) (г-е) Киймати ва йуналиши узгарувчан ток 3) (в-е) Даврий узгарувчан ток

СИНУСОИДАЛ ЎЗГАРУВЧАН ЭЮК НИ ҲОСИЛ ҚИЛИШ Синусоидал ўзгарувчан ток, асосан, электростанцияларда бyғ ва гидравлик турбинали генераторлар ёрдамида ҳосил қилинади Ўзгарувчан ток генератори иккита асосий қисмдан, яъни айланувчан ротор (электромагнит) ва қўзғалмас статордан иборат

• Магнит индукциясининг тақсимоти

Битта стерженда индукцияланган ЭЮК:

• Битта стерженда индукцияланган ЭЮК:
• e’ Bm l v sin .
• У ҳолда ўрамда индукцияланган ЭЮК:
• e = 2e' = 2Bm l v sin
• Ротор ўзининг бошланғич ҳолатига нисбатан 90 га бурилганда индукцияланган ЭЮК ўзининг максимал қийматига эришади:
• Ет = 2Bm l v
• Агар   t эканлиги ҳисобга олинса, индукцияланаёт-ган ЭЮКнинг синусоидал қонун бўйича ўзгаришини ифодаловчи қуйидаги формула ҳосил қилинади: e = Еm sin  t

СИНУСОИДАЛ ФУНКЦИЯНИНГ ТАЪСИР ЭТУВЧИ ҚИЙМАТИ

• Ўзгарувчан токнинг таъсир этувчи қиймати деб, мазкур токнинг давр ичида R қаршиликдан ўтаётиб, худди шу катталикдаги ўзгармас ток таъсирида ажралиб чиқадиган иссиқлик миқдорига эквивалент бўлган қийматига айтилади.

• Ўзгармас токнинг R қаршиликдан Т давр ичида ўтишида ажралиб чиққан
• иссиқлик миқдори; Q-= I 2 RT
• Шу даврда R қаршиликдан ўтган синусоидал ток i = Im sin  t таъсиридан ажралиб чиққан иссиқлик миқдори эса

СИНУСОИДАЛ ФУНКЦИЯНИНГ ТАЪСИР ЭТУВЧИ ҚИЙМАТИ

• Иккала ток иссиқлик таъсирининг эквивалентлик шарти Q_= Q га биноан

• ёки

• Демак, синусоидал ўзгарувчан токнинг таъсир этувчи қиймати унинг максимал қийматидан марта кичикдир

Синусоидал катталикларнинг ўртача қиймати

• Синусоидал катталикларнинг давр ичидаги ўртача қиймати нолга тенг бўлганидан унинг мусбат ярим даврдаги ўртача қиймати инобатга олинади (4.4–расм).
• Унинг ўртача қиймати

Синусоидал шаклининг коэффициенти

• Ўзгарувчан ток таъсир этувчи қийматининг унинг ўртача қийматига нисбати (I  Iўр) синусоидал шаклининг коэффициенти Кф ни ифодалайди:

Синусоидал ўзгарувчан катталикларни айланувчан векторлар ёрдамида ифодалаш.

Синусоидал ўзгарувчан катталикларни айланувчан векторлар ёрдамида ифодалаш.

• Юқоридаги иккита синусоидал функциянинг йиғиндисини
• токнинг амплитудаси
• токнинг бошланғич фазаси

• Токнинг амплитудасини ва бошланғич фазасини аниқлаш векторларни геометрик қўшишдан иборат бўлади

Синусоидал ўзгарувчан катталикларни айланувчан векторлар ёрдамида ифодалаш.

• Токларнинг вақт бўйича ҳаракатини бурчак частотага тенг бурчак тезлик билан айланаётган векторларнинг даврий функцияси тарзида ифодалаш мумкин. Ток векторлари ҳаракат траекториясининг проекциясини ўққа ёки эгри чизиқлар тарзида тушириб, синусоидал миқдорларни айланувчи векторлар билан алмаштириш мумкинлигига тўла ишонч ҳосил қиламиз (масалан, k нуқтадан k* нуқтагача ўтишни кўринг).
• Демак, синусоидал Э.Ю.К. кучланиш ва токлар (сонидан қатъий назар) устида ҳар қандай алгебраик амалларни (уларни берилган шартли векторлар билан алмаштириб) бажариш мумкин.

Векторларга ўтишда шарт ва қоидалари

• Векторларга ўтишда қуйидаги шарт ва қоидаларга доимо амап қилиш керак:
• 1. Векторларга фақат бир хил частотали синусоидал миқдорлар бўлгандагина ўтиш мумкин.
• 2. Ифодаловчи векторлар назарий механикадаги каби фазовий векторлар бўлмасдан, вақт бўйича ўзгарадиган векторлардир. Уларнинг модуллари тегишлича амплитудавий миқдорларни ифодаласа, йўналишлари орасидаги бурчаклар берилган синусоидал миқдорларнинг (вақт бўйича) фазавий силжишини ифодалайди.

Векторларга ўтишда шарт ва қоидалари

• Векторларга ўтишда қуйидаги шарт ва қоидаларга доимо амал қилиш керак:
• 3. Векторли ифодага t = 0 да ўтилади, барча тегишли ҳисоблашларни частотани ҳисобга олмасдан бажариш мумкин; чунки ҳар қандай t да векторларнинг ўзаро жойланиши ўзгармайди.