Mühazirə kursu Азярбайжан Республикасы Тящсил Назирлийинин

5.  Mayelərin  özlülüyü.  Daxili  sürtünmə  qüvvələri. 
Özlü  mayenin  stasionar  axını.  Təbəqələri  arasında  sürtünmə 
qüvvəsi olan maye real və ya özlü maye adlanır. İdeal cərəyan 
borusunda  verilmiş  en  kəsiyin  bütün  nöqtələrində  axın  sürəti 
eyni olur (şəkil 9.7, a).  
Real  mayedə  isə  axının  sürəti  borunun  radiusu  boyunca 
olan  məsafədən  asılıdır:  maye  özlü  olduğu  üçün  borunun 
divarına  yaxın  təbəqə  divara  yapışır,  onun  sürəti  sıfır  olur, 
borunun  simmetriya  oxuna  yaxınlaşdıqca  sürəti  artır, 
simmetriya oxunda axın sürəti ən böyük olur. 
 
 
Şəkil 9.7 
 
Borunun  simmetriya  oxundan  uzaqlaşdıqca  sürətin 
azalması  təbəqələr  arasında  sürtünmə  qüvvəsinin  olması  ilə 
izah  olunur.  Bu  sürtünmə  qüvvəsi  aşağıdakı  düsturla 
hesablanır: 
S
r
F





.                              (9.6) 
Burada 

r  –  borunun  mərkəzindən  hesablanan  radiusun 
dəyişməsi, 

 – bu məsafədə sürətin dəyişməsi, onların nisbəti 

 
 
 
olan 

/

r –sürət qradiyenti, S – sürtünən təbəqələrin sahəsi, 

 – isə özlülük  əmsalı və  ya daxili  sürtünmə  əmsalı  adlanır. 
Mayenin temperaturu artdıqca özlülük azalır, qazlarda isə artır. 
Mayenin  temperaturunu  dəyişdirməklə  elə  hal  əldə  etmək  olar 
ki,  maye  təbəqələri  arasında  sürtünmə  olmasın.  Bu  hal  ifrat 
axıcılıq adlanır. 
6.  Hidrodinamik  oxşarlıq  qanunları.  Ölçülülük 
metodu  hidrodinamikada    tam  nəzəri  izahı  çətin  olan  daha 
mürəkkəb  məsələlrin  həllində  çox  effektivlidir.  Bu  metod, 
ümumi  xarakterli  və  ya  təcrübi  məlumatlar  əsasında  əlavə 
təsəvvürlərin  köməyi  ilə  çox  tez  və  çox  sadə  yolla  baxılan 
hadisələr  dairəsinə  yönəldən,  tam  olmasa  da  ilkin  mühüm 
nəticələrə  gətirir.  Bu  metodla  tanış  olaq.  Ölçülülük  anlayışı 
vahidlər  sisteminin  qurulması  ilə  əlaqədar  yaranmışdır.  Fiziki 
kəmiyyətin  ölçüsü  onun  vahidinin  nə  qədər  böyük  olduğunu 
müəyyən  edə  bilmir.  Bu  müxtəlif    fiziki  kəmiyyətlərin 
vahidləri    arasındakı  əlaqə  ilə  müəyyən  edilir.  Ölçülülük  əsas 
kəmiyyətin  masştabının  dəyişməsi  zamanı  törəmə  fiziki 
kəmiyyətin  vahidinin  necə  dəyişdiyini  təyin  etmə  qaydasını  
verir.  Riyazi  düstur  şəklində  ifadə  olunmuş    bu  qayda 
ölçülülük  düsturu  adlanır.  Fərz  edək  ki,  uzunluq  vahidi 
kilometr, zaman vahidi olaraq dəqiqə götürülmüşdür. Onda bu 
sistemdə  təcilin  vahidi    km/dəq
2
  olacaqdır.  Əgər  uzunluq 
santimetrlə,  zaman  saniyə  ilə  ölçülərsə  təcilin  vahidi  necə 
dəyişər? Ölçülülük düsturu bu suala tez cavab verir. 1km/dəq
2
 
=1000/36 

sm/san
2
.  Bu    o  deməkdir  ki,  1km/dəq
2 
ilə  ölçülmüş 
təcilin  ədədi  qiyməti    sm/san
2
  ilə  ölçülmüş  təcildən  1000/36 
dəfə böyükdür. 
Fərz edək ki, iki fiziki kəmiyyət bir biri ilə y=f(x) ifadəsi ilə 
əlaqədardır. Vahidlərini dəyişmədən fiziki kəmiyyətlərin özünü 
dəyişək. Fərz edək ki, x və y kəmiyyətləri uyğun olaraq 

 və 

 
dəfə artaraq X=

x və Y=

y bərabər olmuşlar. 

 və 

 ədədləri 
hansı  şərti  ödəməlidirlər  ki,  X  və  Y  fiziki  kəmiyyətlərinin 
qiymətləri  arasındakı əlaqə köhnə x və y qiymətləri arasındakı 

108 
 
kimi  yəni, Y=f(X) olsun. Bu suala oxşarlıq nəzəriyyəsi cavab 
verir.  Göründüyü  kimi  oxşarlıq  və  ölçülülük  nəzəriyyələri  bir 
birindən  yalnız  formal  olaraq,    məsələnin  qoyuluşu  ilə 
fərqlənirlər. Oxşarlıq nəzəriyyəsi kiçildilmiş və ya böyüdülmüş 
modellərdə  real  fiziki  sistemin  müxtəlif  parametrləri  arasında 
kəmiyyət münasibətlərini tədqiq etməyə imkan verir. Beləliklə, 
əgər müəyyən fiziki hadisə üçün oxşarlıq qanunu məlumdursa,  
biz  daha  ucuz  və  daha  təhlükəsiz  olsun  deyə    kiçik  miqyasda 
eksperiment qoya,  sonra  skeylinq  apararaq  bizi  maraqlandıran 
miqyas üçün  cavabı ala bilərik. Buna görə də oxşarlıq üsulları 
müasir fizika arsenalında kifayət qədər fəxri yer tutur. 
7.Hidrоdinamik  qeyri  tarazlıq.  Turbulentlik  anlayışı. 
Real  mayenin  xüsusiyyətindən  və  sürətindən  asılı  olaraq  axın 
laminar və turbulent ola bilər. Təbəqəli axın laminar axındır. 
Belə axında maye hissəcikləri bir təbəqədən digərinə keçmirlər, 
sürətin  cərəyan  borusunun  oxuna  perpendikulyar  proyeksiyası 
sıfır olur. Axın elə ola bilər ki, sürətin göstərilən proyeksiyası 
sıfırdan  fərqli olsun.  Onda  mayenin hissəcikləri bir təbəqədən 
digərinə keçərək qarışacaq təbəqəli hərəkət  pozulacaqdır. Belə 
hərəkət turbulent hərəkət adlanır. Laminar hərəkətdən turbulent 
hərəkətə  keçid  Reynolds  ədədinin  böhran  qiyməti  ilə 
xarakterizə  olunur.  Reynolds  ədədi,  axında  götürülmüş 
müəyyən  kütlənin  kinetik  enerjisinin,  onun  özü  boyda 
yerini dəyişməsi zamanı sürtünmə qüvvəsinə qarşı görülən 
işə  nisbətinə  bərabərdir,  Re  ilə  işarə  olunur  və  kubik  həcm 
üçün aşağıdakı düsturla hesablanır: 







l
l
l
l
l
l
F
m
A
E
isi
quvv
sur
enerji
kinetik
or
swr
or
sur
k





2
2
3
.
2
.
2
2
.
2
.
.
Re
     (9.7) 
Məsələn,  Reynolds  ədədinin  böhran  qiyməti  1200  olduqda  su 
laminar  axından  turbulent  axına  keçir.    Reynolds    ədədinin 
daha  bir  mühüm  güclü  cəhəti  vardır. 
l
,
,
,



 kəmiyyətləri  
özlüyündə  çox  geniş  diapazonda  dəyişə  bilərlər;  boru  kapilyar 
da  ola  bilər,  onlarla  metr  diametrli  aerodinamik  boru  da  ola 

 
 
 
bilər.  Cavab  hər  halda  universaldır  və  o  yalnız  Reynolds 
ədədinə  söykənir.  Reynolds  ədədinin  eyni  bir  qiymətində 
l
,
,
,



 parametrlərinin  qiymətləri  ilə  fərqlənən  hərəkət 
oxşar  hərəkət adlanır. Bu şəraitdə  mayenin hərəkət mənzərəsi 
yalnız  öz  xarakteristikalarının  miqyasına  görə  fərqlənirlər.  Bu 
deyilənlər  qazlara  da  aiddir.  Bu  cür  asılılıq  isə  yuxarıda 
dediyimiz  kimi  oxşarlıq  qanunu  adlanır  və  onun  əsasında  bir 
eksperimental  situasiyadan  digərinə keçid durur.  
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 

110 
 
MÜHAZIRƏ 10 
Elastiki deformasiya və mexaniki gərginlik 
 
1.  İdeal  elastiki  cisim.  Xarici  qüvvənin  təsiri  altında 
bütün  bərk  cisimlər  öz  ölçüsü  və  formasını  dəyişirlər,  yəni 
deformasiya  edirlər.  Xarici  qüvvənin  təsiri  kəsildikdən  sonra 
cisim  öz  əvvəlki  ölçü  və  formasını  alarsa  belə  deformasiya 
elastiki  deformasiya  adlanır.  Elastiki  deformasiya  zamanı 
xarici qüvvənin gördüyü iş deformasiya olunmuş cismin elastik 
potensial  enerjisinə  çevrilir.  Cisimdə  xarici  qüvvənin  əksinə 
yönəlmiş  elastik  qüvvə  yaranır,  xarici  təsir  kəsildikdən  sonra 
bu  qüvvə  cismi  əvvəlki  vəziyyətinə  qaytarır.  Xarici  qüvvənin 
təsiri  kəsildikdən  sonra  cisim  öz  əvvəlki  ölçü  və  formasını 
almırsa  belə  deformasiya  plastiki  deformasiya  adlanır. 
Metalların  soyuq  emalı-  ştamplama,  döymə  və  s.  plastiki 
deformasiyaya  əsaslanmışdır.  Deformasiyanın  elastiki  və  ya 
plastiki  olması  yalnız  materialdan  deyil,  tətbiq  olunan 
qüvvədən  də  asılıdır.    Elastiki  deformasiya  yalnız  o  zaman 
müşahidə  edilir  ki,    cismə  təsir  edən  qüvvə  hər  bir  cismin 
elastiklik  hüdudundan    kiçik  olsun.  Əgər  qüvvə  bu  həddi 
keçirsə  deformasiya  plastiki  olur.  Cisimlərin  elastiki  və  ya 
plastiki  cisimlərə  ayrılması  müəyyən  dərəcədə  şərtidir.  Bütün 
deformasiyalar  dəqiq  yanaşmada  xarici  qüvvənin  təsiri 
kəsildikdən  sonra    tam  yox  olmur,  buna  görə  də  plastikdirlər. 
Lakin  qalıq  deformasiya  kiçikdirsə  onu  nəzərə  almamaq  olar. 
Bu  zaman  qalıq  deformasiyanın  qiymətinin  nə  qədər  olması 
konkret şəraitdən asılıdır. 
Biz  cisimləri  ideal  elastiki  hesab  edəcəyik.  Yalnız  elastiki 
deformasiyaya  məruz  qala  bilən  ideallaşmış  cisim  belə 
cisimdir.  Real  cismə  tətbiq  edilən  qüvvələr  elastiklik  həddini 
aşmırlarsa  bu  cür  ideallaşmadan    istifadə  etmək  olar.  İdeal 
elastiki  cisim  üçün  təsir  edən  qüvvə  ilə  onun  yaratdığı 
deformasiya  arasında  birqiymətli  asılılıq  mövcuddur.  Plastiki 

 
 
 
deformasiya halında bu cür birqiymətli  asılılıq mövcud deyil. 
Plastiki  deformasiyadan  əvvəl  və  sonra  hər  iki  halda  xarici 
qüvvənin təsir etməsinə baxmayaraq cisimin müxtəlif formaya 
malik  olması  bunu  təsdiq  edir.  Biz  kiçik  deformasiyanın 
öyrənilməsi ilə məşğul  olacağıq. 
2.  Elastiki  deformasiya  və  mexaniki  gərginlik.  Huk 
qanunu.    Deformasiya həndəsi baxımdan 4 cür olur: dartılma 
(sıxılma),  sürüşmə,  əyilmə  və  burulma.  Fiziki  baxımdan 
axırıncı  iki  növ  deformasiya  dartılma  (sıxılma)    və  sürüşmə 
deformasiyalarının birlikdə yaranması nəticəsində baş verir.    
 3.  Dartılma  (sıxılma) 
deformasiyası.  Tutaq  ki, 
uzunluğu  l
0
  və  en  kəsiyinin 
sahəsi  S  olan  çubuq  F 
qüvvəsinin  təsiri  ilə 

l 
qədər elastik deformasiyaya 
uğramışdır  (bu  zaman  onun 
en 
kəsiyinin 
sahəsi 
azalacaqdır, bu dəyişmə çox 
kiçik  olduğundan  nəzərə 
almamaq olar).  
 
 
Şəkil  10.1 
Huk qanununu ifadə edən (işarə nəzərə alınmır) 
F=k

l 
düsturunun  hər  tərəfini  Sl
0
  hasilinə  (çubuğun  ilk  həcminə) 
bölək. Onda  
0
0
1
1
l
l
S
k
l
S
F



  və ya  
0
0
l
l
S
l
k
S
F


  və ya  


E

  (10.1) 
alarıq.  Axırıncı  düstur  Huk  qanunu  olub  çubuğun  elastik 
uzanma  (sıxılma)  deformasiya  qanununu  ifadə  edir.  Burada 
S
F


 mexaniki  gərginlik  olub,  vahid  səthə  düşən  qüvvəni 

112 
 
göstərir, BS-də vahidi  Paskaldır, 
0
l
l



 nisbəti deformasiya və 
ya  nisbi  uzanma  adlanır,  adsız  kəmiyyətdir,  E  isə  dartılmada 
(sıxılmada)  Yunq  modulu  adlanır,  cismin  ölçülərindən  asılı 
olmayıb  yalnız  cismin  materialından  asılıdır,  Pa-la  ölçülür, 
E
1


 isə  elastiklik  əmsalı  adlanır.  Yunq  modulu  ədədi 
qiymətcə  çubuğu  özü  boyda  uzatmaq  üçün  lazım  olan 
gərginliyə  bərabər  kəmiyyətdir.  (10.1)  düsturu  yalnız  elastik 
deformasiya  üçün  doğrudur.  Bu  qanunun  ödəndiyi  hüdud 
elastiklik  hüdudu  və  ya  mütənasiblik  hüdudu  adlanır.  Bu 
hüduddan  böyük  deformasiyalarda  xətti  asılılıq  pozulur  və 
cismin deformasiyası başqa qanunlarla ifadə olunur. 
Şəkil  10.1-dən  görünür  ki,  dartılma  deformasiyası  zamanı 
çubuğun  en  kəsiyinin  sahəsi  azalır,  yəni  çubuq  uzandıqda  o 
uzanmaya perpendikulyar istiqamətdə sıxılma deformasiyasına 
uğrayır. Deformasiya zamanı çubuğun həcmi sabit qalırsa belə 
deformasiya  affin  deformasiya  adlanır.  Müxtəlif  bərk 
cisimlərin  uzununa  deformasiyası  zamanı  yaranan  eninə 
deformasiya  müxtəlif  olur.  Ancaq  onların  nisbəti  əksər  bərk 
cisimlər  üçün  sabit  kəmiyyət  olub  0,25-ə  bərabərdir.  Bu 
kəmiyyət Puasson əmsalı adlanır, 

 ilə işarə olunur və 
||





 
düsturu  ilə  hesablanır.  Burada 
||

 –  uzununa, 


 –  eninə  nisbi 
deformasiyadır. 
Uzununa  deformasiya  zamanı  eninə  deformasiyanın 
yaranmasını nəzərə  aldıqda elastiklik  əmsalı ilə  Yunq  modulu 
arasındakı əlaqə aşağıdakı kimi olur: 
E
)
1
(
)
2
1
)(
1
(








. 
Doğrudur  bərk  cisimlər  üçün  Puasson  əmsalının  nəzərə 
alınması  onun  elastiklik  əmsalını  o  qədər  də  dəyişmir.  Lakin 
başqa  maddələrdə  (məsələn,  polimerlərdə)  elastiklik  əmsalı 

 
 
 
nəzərə  çarpacaq  dərəcədə  dəyişir.  Bu  dəyişiklik  həmin 
maddələrdə mexaniki dalğaların yayılmasında özünü göstərir. 
4.  Sürüşmə  deformasiyası.  Tutaq  ki,  düzbucaqlı  çubuğun  alt 
oturacağı    bərkidilmiş  və  onun  üst  oturacağına  toxunan 
istiqamətdə  F  qüvvəsi  təsir  edir.  Onda  çubuğu  təşkil  edən 
laylar bir birinə nəzərən sağa doğru sürüşəcəklər və yan üzlər 

 
bucağı  qədər  sağa  meyl  edəcəklər.  Sürüşmə  deformasiyasında 
nisbi  deformasiya  olaraq 

  bucağı  qəbul  edilir.  Doğrudan  da, 

-nın  kiçik  qiymətlərində 



tg
l
l


0
 düsturunda 



tg
 
götürsək, 



 alınır (şəkil 10.2).  
 
Şəkil  10.2 
 
Onda  (10.1)  düsturuna  analoji  olaraq  sürüşmə  deformasiya 
qanununu aşağıdakı kimi yazmaq olar: 


G

                                   (10.2) 
Burada  G-sürüşmə  modulu  adlanır,  Pa-la  ölçülür,  ədədi 
qiymətcə 1 radian sürüşmə bucağı yaradan mexaniki gərginliyə 
bərabərdir. 
Cismin 
ölçülərindən 
asılı  olmayıb,  onun 
materialından  asılıdır.  Sürüşmə  modulunun  tərs  qiyməti 
G
1
 
sürüşmə  əmsalı  adlanır.  Əksər  materiallar  üçün  sürüşmə 
modulu Yunq modulunun yarısından kiçik olur. 
5. Əyilmə. Tutaq ki, düzbucaqlı çubuq bir ucundan divara 
bərkidilmiş,  digər  ucundan  isə  onun  səthinə  toxunan 
 

114 
 
istiqamətdə  F  qüvvəsi  təsir  edir  (şəkil  10.3)  və  çubuq  şəkildə 
göstərildiyi  kimi  əyilir.  Bu  əyilmə  deformasiyasıdır.  Bu 
deformasiyada  çubuğun  üst  səthi  dartılır,  alt  səthi  isə  sıxılır, 
səthlər 
bir-birinə 
nəzərən 
sürüşürlər.  Deməli,  əyilmə 
deformasiyası uzanma, sıxılma və  sürüşmə deformasiyalarının 
eyni zamanda təzahürüdir. 
 
Şəkil 10.3 
 
Çubuğun uzunluğu 

, eni a, qalınlığı b, elastiklik modulu E 
olarsa F qüvvəsinin təsirilə onun sərbəst ucunun əyilmə oxu 
2
3
4
Eab
F


 
düsturu  ilə  hesablanır.  Çubuq  hər  iki  ucundan  sərbəst  olaraq 
dayaqlar  üzərində  olduqda  onun  mərkəzinin  əyilmə  oxunu 
tapmaq  üçün  bu  düsturda  F  əvəzinə 
2
F
, 

 əvəzinə 
2

 yazmaq 
lazımdır. Onda əyilmə oxunu hesablamaq üçün  
   
2
3
4Eab
F


                                (10.3) 
ifadəsi alınır. 
6.  Burulma.  Silindrik  çubuğun  alt  oturacağını  bağlayıb 
üst  oturacağına  toxunan  istiqamətdə  cüt  qüvvə  (qiymətcə 
bərabər,  istiqamətcə  bir  birinin  əksinə  yönəlmiş  və  cismin 
müxtəlif  nöqtələrinə  tətbiq  edilmiş  qüvvə  cüt  qüvvə  adlanır) 
tətbiq  etdikdə  cismin  layları  bir-birinə  nəzərən  sürüşür  və 
uzunluqları  dəyişir.  Bu  deformasiya  burulma  deformasiyası 

 
 
 
adlanır (şəkil 10.4).  
Göründüyü 
kimi, 
burulma  deformasiyası  da 
uzununa 
(sıxılma) 
və 
sürüşmə  deformasiyalarının 
kombinasiyasından 
ibarətdir.  Silindrin  bütün 
nöqtələrində 
deformasiya 
eyni 
deyildir; 
silindrin 
mərkəzindən  uzaqlaşdıqca 
deformasiyanın 
qiyməti 
artır. 
 
 
Şəkil 10.4 
Silindrin  burulma  deformasiya  qanunu  aşağıdakı  düsturla 
ifadə olunur: 
M=N

 
Burada 

  -  burulma  bucağı,  M-cüt  qüvvələrin  momenti,  N-
burulma  modulu  olub,  sürüşmə  modulu  ilə  əlaqəsi  aşağıdakı 
kimidir: 
G
l
r
N
2
4



                               (10.4) 
Burada r-silindrin radiusu, l-onun uzunluğudur. 
7.  Plastik  deformasiya.  Plastik  deformasiya  toxunan 
gərginliyin  təsiri  altında  baş  verə  və  iki  üsulla  həyata  keçə 
bilər. 
1.Müstəvi boyunca sürüşmə  mexanizmində kristalın bir atom 
təbəqəsi  digər  təbəqə  boyunca  atomlararası  məsafənin  tam 
mislinə bərabər diskret kəmiyyət qədər sürüşür. 
Sürüşmə  zolaqları  arasındakı  aralıqda  deformasiya  baş 
vermir.  Plastik  deformasiya  zamanı  bərk  cisim  öz  kristallik 
quruluşunu  dəyişmir  və  elementar  qəfəsdə  atomların  düzülüşü 
saxlanılır.  Atomların  ən  sıx  düzülüşü  olan  kristalloqrafik 
müstəvi  sürüşmə  müstəvisi  hesab  olunur.  Təzyiqlə  emal 
zamanı deformasiyanın bu növü ən xarakterikdir. 

116 
 
2.İkiləşmə  kristalın  bir  hissəsinin  digər  hissəsinə  simmetrik 
vəziyyətə 
dönməsidir. 
Simmetriya 
müstəvisi 
ikiləşmə 
müstəvisi  hesab  olunur.  Ikiləşmə  adətən  həcmə  mərkəzləşmiş 
və heksaqonal qəfəs quruluşlu kristalların plastik deformasiyası 
zamanı  yaranır,  deformasiya  sürətinin  yüksəlməsi  və 
temperaturun azalması ilə ikiləşməyə meyl artır. 
Ikiləşmə  yalnız  xarici  qüvvənin  təsiri  altında  deyil,  plastik 
deformasiya  olunmuş  cismin  tab  alınması  zamanı  da  yarana 
bilər.  Ikiləşməyə  kiçik  deformasiya  dərəcələrində  nail  olmaq 
olar. 
8.  Gərginlik-deformasiya  diaqramı.    Yuxarıda  qeyd 
edildi  ki,  deformasiyanın  kiçik  dəyişmələrində  gərginliyin 
deformasiyadan  asılılığı  xətti  olur.  Deformasiyanın  sonrakı 
artmasında bu asılılıq mürəkkəb xarakter daşıyır. Şəkil 10.5-də 
əksər  materiallar  üçün  xarakterik  olan  gərginlik-deformasiya 
diaqramı  göstərilmişdir.  Şəkildə  OA  parçası  Huk  qanununa 
tabe  olan  hissədir.  D  nöqtəsi  cismin  dağılmasına  (qırılmasına) 
uyğundur.  Bu  nöqtəyə  uyğun  gərginlik  dağılma  gərginliyi  və 
ya  möhkəmlik  hüdudu  adlanır    və 

d
  ilə  işarə  olunur.  A 
nöqtəsinə uyğun gərginlik elastiklik hüdudu gərginliyidir və 

m
 
(mütənasiblik hüdudu) ilə işarə olunur. 
 
Şəkil  10.5 

 
 
 

m
 =

d
 olarsa,  belə cisim  kövrək  cisim adlanır. Kövrək cisim 
elastiklik hüdudunda dağılır. AD hissəsi plastik deformasiyaya 
uyğundur.  A  nöqtəsindən  başlayaraq  S  nöqtəsinə  qədər 
deformasiya 
gərginliyə 
nisbətən 
daha 
çox 
artır. 
Deformasiyanın  bu  xarakteri  BS  hissəsində  özünü  daha  aydın 
göstərir.  Plastik  deformasiya,  əsasən  bu  hissədə  yaranır. 
Müxtəlif  materiallar  üçün  bu  hissənin  boyu  müxtəlif  olur. 
Məsələn,  yüksək  keyfiyyətli  poladda  bu  hissə  demək  olar  ki, 
müşahidə  olunmur.  SD  hissəsində  gərginliyin  artma  sürəti 
yenidən  yüksəlir  və  D  nöqtəsində  cisim  dağılır.  S  nöqtəsində 
cisim  xarici  təsirdən  azad  edilərsə 

q
  qədər  qalıq  deformasiya 
yaranır.  Elastik  deformasiya  yox  olur  və 

  -

  diaqramında 
deformasiyanın  bərpa  yolu  onun  inkişaf  yolundan  aralı  keçir. 
Bu  yollar və 

 oxu arasında qalan sahə ədədi qiymətcə plastik 
deformasiya  zamanı  cismin  vahid  həcminə  düşən  enerji  (w) 
itkisinə bərabər olub aşağıdakı düsturla hesablanır (şəkil 10.6): 



q
d
Sl
W
w




0
0
)
(
 
 
 
 
Şəkil 10.6 
 
 
 
 
Gərginliyin  deformasiyadan 
asılılıq  funksiyası  aşkar 
şəkildə  məlum  olarsa,  bu 
düstur  vasitəsi  ilə  vahid 
həcmdəki  potensial  enerjini 
hesablamaq 
olar. 
Misal 
olaraq  elastiklik  hüdudunda 
cismin  potensial  enerjisini 
hesablayaq. 
Elastiklik 
hüdudunda 
gərginliyin 
deformasiyadan 
asılılığı 


E

   şəklindədir.  Bu 

118 
 
ifadəni  inteqral  altında  yerinə  yazaq  və  0-dan 

m
-ə  qədər 
inteqrallayaq: 



q
m
E
d
E
w




0
2
2
. 
Bu  elastik  deformasiyanın  vahid  həcmə  düşən  potensial 
enerjisidir. Buna inanmaq üçün bu düsturda 
S
l
k
E
0

  və 
0
l
l
m



 
yazmaq kifayətdir. Doğrudan da bunları yerinə yazsaq 
0
2
2
0
2
0
)
(
2
1
)
(
2
1
Sl
l
k
l
l
S
l
k
w




 
olar.  Burada 
2
2
l
k

elastik  deformasiyanın  potensial  enerjisi,  Sl
0
 
isə cismin həcmidir. 
Cismin  plastiklik  (özlülük),  kövrəklik  və  s.  mexaniki 
xassələri  deformasiya  sürətindən  və  temperaturdan  asılıdır. 
Çox  böyük  sürətli  deformasiyalarda  cisim  özünü  kövrək 
material  kimi  aparır.  Hətta  suyu  çəkiclə  vurduqda  şüşə  kimi 
qəlpələrə parçalanır.