Muhit polyarizatsiya turlari

U Fresnel ellipsoidi deb ataladi.
Keling, bir o'qdan o'tgan yorug'likning bir nechta holatlarini tahlil qilaylik
3-rasm
z
Ez
ne
E ̎ z
Kristall tushgan to'lqindagi E vektor Z o'qi bo'ylab yo'naltirilsin, keyin X o'qi bo'ylab tarqaladigan tushuvchi to'lqin uchun (2-rasm)
E=E_z=E_oz exp iꞷ (6)
Kristalning ichida, agar uning optik o'qi Z o'qiga parallel bo'lsa, to'lqin tarqaladi.
Eʹ= Eʹ_z= Eʹ_oz exp iꞷ (7)
To'liq o'xshash fikrlash bizni holatga olib boradi, agar E || Y, ya'ni. kristallni tark etgandan so'ng, yorug'lik mos keladigan o'qga parallel ravishda tekis polarizatsiyaga ega.
Endi tushayotgan nurdagi E vektor YZ tekislikda yotsin va Z o'qi bilan a burchak hosil qilsin (4-rasm).


4-rasm
E ni E_z va E_y komponentlarga parchalaymiz, keyin E vektorlarining o'zaro perpendikulyar tebranishlari bo'lgan ikkita to'lqin kristalda tarqaladi.Ular turli tezliklarga ega bo'ladi.
va (8)
Kristalning qalinligiga qarab, E "z" va "E" y o'rtasida d fazalar farqi paydo bo'ladi va shuning uchun umumiy holatda, chiqishda elliptik polarizatsiyalangan to'lqin olinadi.
Tabiiy yorug'lik ikki muhit orasidagi interfeysga ixtiyoriy burchak ostida va E vektorining ixtiyoriy yo'nalishi bo'yicha tushganda, umumiyroq holatni ko'rib chiqaylik (4-rasm). Koordinatalar sistemasi o'qlarini, kristallning bosh o'qlarini va yorug'lik to'lqinini shunday yo'naltiramizki, n e || Z, n o || X, keyin ko'rib chiqilayotgan ish tekis bo'ladi.
E zz
Tabiiy to'lqinni ikkita tekis to'lqin E z va E y bilan almashtirib, biz hosil bo'lamiz.


5-rasm



(9)
Chunki ne≠no, keyin ph₁≠ph₂, demak, kristalda turli yo'nalishdagi o'zaro perpendikulyar vektorlari E bo'lgan ikki xil to'lqin tarqaladi. Birinchi marta bu hodisa Erasmus Bartolini tomonidan kashf etilgan va Gyuygens buni to'lqin pozitsiyalaridan kelib chiqqan holda tushuntirgan. Bu ikki marta sinishi deb ataldi.
Ikki marta sinishi Gyuygensning konstruktsiyalarida aniq tasvirlangan. Ikki vosita (havo - kristall) orasidagi interfeysga tekis to'lqin tushsin. Agar kristall bir o'qli va optik jihatdan musbat bo'lsa va optik o'q ommaviy axborot vositalari orasidagi interfeysga parallel bo'lsa, u holda kristalldagi yorug'likning tarqalishi Fresnel sirtlari bilan ifodalanishi mumkin. Ular oddiy va favqulodda to'lqinlarning tezlik vektorining oxiri bilan tavsiflanadi.
6 -rasm

Bizning holatimizda oddiy to'lqinning tarqalishi shar bilan, favqulodda to'lqinniki esa yarim o'qlari V o va V e bo'lgan aylanish ellipsoidi bilan tasvirlangan. Shaklda. 6-rasmda Gyuygensning konstruksiyalari ko‘rsatilgan bo‘lib, ular kristalda “oddiy n₀” va “favqulodda n_e” ikkita to‘lqinning turli yo‘nalishlarda tarqalishini ko‘rsatadi.

Kristallardan o'tadigan yorug'lik to'lqinlari interferentsiyani ko'rsatadi. Ushbu tadbirlar juda rang-barang va mazmunli. Kristallarning interferentsiya rangiga qarab, kristallarning o'qini, optik o'qlarning yo'nalishini va sinishi indeksining anizotropiyasini baholash mumkin.