Keling, novda qismlaridan birini, masalan, oldingi qismini tashlab, biz qoldirgan qismni ko'rib chiqaylik .
Biz, go'yo, tananingg cheksiz yaqin zarralarini bir-biriga bog'laydigan son-sanoqsiz buloqlarni kesib tashlaganimiz sababli, endi ikki qismga bo'lingan, novda kesiminingg har bir nuqtasida, bu zarralar o'rtasida paydo bo'lgan elastik kuchlarni qo'llash kerak. tananingg deformatsiyasiga .
novdaningg tashlangan old qisminingg harakatini unga qo'llaniladigan tashqi kuchlar bilan almashtiramiz. ichki kuchlar (2b-rasm ) . Ushbu ichki kuchlar tananingg chap qismiga qo'llaniladigan tashqi yukga qarshi turadi .
Mashhur Puinsot teoremasidan foydalangan holda nazariy mexanika qoidalariga muvofiq ichki kuchlarningg cheksiz tizimi (1804) bir nuqtaga qisqartirilishi mumkin - kesmaningg og'irlik markaziga . Natijada asosiy vektor R ni olamiz va asosiy moment M (2-rasm, c ). Biz ularni x o'qi bo'ylab tarkibiy qismlarga ajratamiz , y va z . E'tibor bering, x va y kesmaningg og'irlik markazidan o'tadigan asosiy o'qlardir .
Natijada biz paydo bo'ladigan oltita ichki kuch omilini olamiz uningg deformatsiyasi vaqtida novda kesimida : uchta kuch N , Q x , Q y (2-rasm, d ) va uchta moment M x , M y , M z (2-rasm, e ).
N kuch uzunlamasına kuch deb ataladi , Q x , Q y - ko'ndalang (yoki kesish ) kuchlar , z o'qi atrofida moment M z - moment , o'qlar haqida momentlar x , y M x , M y - egilish momentlari .
Shuni ta'kidlash kerakki, ichki kuch omillari R asosiy vektorini tashkil etuvchi vektor miqdorlardir va koordinata o'qlari bo'ylab bosh moment M. Shuningg uchun, masalan, bo'ylama kuch N asosiy vektor R ningg novda o'qiga proyeksiyasi deb aytish noto'g'ri , chunki vektorningg proyeksiyasi vektor miqdori emas, balki skalerdir .
Yuqorida ta’kidlaganimizdek, tananingg yo'q qilinishi faqat ushbu oltita ichki kuchlar ta'sir qiluvchi tashqi yukni muvozanatlashtira olsgana sodir bo'lmaydi biz ko'rib chiqayotgan novda qismi.
Shuningg uchun, biz tayoqningg bizdan qolgan qismini muvozanatlashtiramiz .
muvozanat tenglamalarini yozamiz :
SX = 0; SY = 0; SZ = 0; S M x =0; S M y =0; S Mz =0 .
Ushbu tenglamalardan tayoqningg ko'rib chiqilayotgan kesimida paydo bo'ladigan ichki kuchlar aniqlanadi.
Ma'lum bo'lishicha:
- uzunlamasına kuch N - kesilgan novdaningg istalgan qismiga, z o'qiga ta'sir qiluvchi barcha kuchlarningg ( faol va reaktiv ) proyeksiyalari yig'indisiga teng ;
- ko'ndalang kuchlar Q x , Q y tayoqningg har qanday qismiga, x o'qiga va ta'sir qiluvchi barcha kuchlarningg proyeksiyalari yig'indisiga teng. y mos ravishda;
- moment Mz uzunlamasına o'qga nisbatan novdaningg har qanday qismlariga ta'sir qiluvchi barcha kuchlarningg momentlari yig'indisiga teng z ;
- egilish momentlari M x , M y tayoqningg har qanday qismiga ta'sir etuvchi barcha kuchlarningg x o'qlariga nisbatan momentlari yig'indisiga teng va y mos ravishda.
bezovta qiluvchi kuch
|
qo'zg'atuvchidan elastik poydevorga ta'sir qiluvchi kuch, tizimningg majburiy tebranishlarini keltirib chiqaradi.
|
|
|
Do'stlaringiz bilan baham: |
