Радиотехник тизимлар назарияси асослари

mr'
(2.1.3)
_ _
mp -mn
buyerda/w-keltirilganmassa, 
M ~
™P +™„
m
~2'
mp = mn - m
bo‘lgani uchun 
M  = m2l2m = m!2 bo‘ladi.
Har qanday sistema potensial o‘ra kengligida va chuqurligida bog‘langan 
holda bo‘lishi uchun (2.1.3) potensial shaklda bo‘lishi kerak. (2.1.3) ifodadan 
sistema barqarorligi 
U0 va r2 ga bogiiq:
h 1
(2.1.4)
m
(2.1.4) ifodadan deytron uchun 
r0 = 1,5 • 10-13 sm deb potensial o ‘ra 
chuqurligini hisoblash mumkin:
52
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

r0-m
_________ 10^ __________
2
-
10-25
-
1,6
-
10-24
-
1,6
-
10-6
= 30 
M eV '
Deytronningbog‘lanishenergiyasi 
/,E = 2 ,2 2 M eV ,pastkinetikenergiya 
holati o ‘ra chegarasiga yaqin, ya’ni deytron beqaror. M a'lum ki, energiyasi 
30 
MeV, bu tinch holat energiyasiga nisbatan ju d a kichik, demak nuklonlar 
yadroda nerelyativistik harakat qiladi.
Hozirgi ko‘pgina tasavvurlarga ko‘ra, deytron nuklonlarining o‘zaro bo‘sh 
bog‘langanligi, nuklonlar orasidagi m asofaning yadro kuchlari ta ’sir 
sferasidan katta bo‘lishligi sababli deb qaraydi. Shuning uchun nuklonlari 
birmuncha vaqti potensial tashqarisida 
(r > r0) bo‘ladi.
Deytronda nuklonlar qisqa masofada ta ’sirlashganligi tufayli deytron 
bo‘sh (g‘ovvak) bog‘langan bo‘ladi, bundan tashqari uyg‘ongan holatga 
ega bo‘la olmaydi. Haqiqatan ham, birinchi uyg‘ongan holat P-holat, bu 
holatga orbital moment / = 1 to ‘g ‘ri keladi. Markazdan qochma energiya 
deytron bog ianish energiyasidan otrib ketadi.
F.
t m j
d U K _
m 3 2 
dr 
r
m 2& 2r 2 _ 
\M \2 _ h 2l ( l + l)
3
~
3
_
3
’
m r 
m r 
mr
U
m if
h 2l ( l  + 1) 
M R 2
= 4 
M e V .
Deytron spini va juftligi 1“ = 1+. Deytron spini spektral chiziqlaming 
o ‘ta n o z ik stru k tu ra sid a n , ju ftlig i d e y tro n ish tiro k id a b o ia d ig a n
reaksiyalardan aniqlangan.
Spini 
1= 1 boiishligi deytronda proton va neytron spinlari parallel ekanligi 
natijasidir. Deytronning bunday holati