Самостоятельная работа по предмету: Электромагнитные поля и волны

а) суточный ход; б) сезонный ход.
Откуда появляется и куда исчезает спорадический слой – никто сказать не может.

3.3 Электрические параметры ионосферы. Плазменная частота.

В ионосфере есть положительные заряды и отрицательные электроны. Если излучать Э.М. волну, то они выстраиваются и приобретают направление по полю, следовательно, появляется конвекционный ток. Раз есть ток, то он должен создавать магнитное поле.
Т.к. все остальные заряды больше, то всем, кроме тока электронов пренебрегаем.
Полная плотность тока: 
Поле волны в конкретной фиксированной точке ионосферы: 
Плотность тока смещения и плотность тока электронов: 
Плотность полного тока: 
Первый закон электродинамики: 
В выражении 4 нам неизвестна только скорость движения электрона.
Для ее определения воспользуемся уравнением движения электрона поля Е: – число соударений электронов; - изменение количества движения электронов за единицу времени. То есть при каждом соударении электрон теряет количество движенияmV.
Решение дифференциального уравнения 5 мы ищем в виде: 
Подставим в выражение 5 =>
Получив выражение для скорости, запишем уравнение Максвелла:

Сопоставим с уравнением : 
Где комплексная диэлектрическая проницаемость: 
Приравняв у выражения 10 вещественные и мнимые части, мы находим электрические параметры ионосферы:

Для рассматриваемого диапазона волн (гектометрового): 

Плазменной частотой называется 
Если подставим значения  , то получим, что плазменная частота равна:

Плазменная частота – это концентрация электронов, которая зависит от высоты.

Рефракция в ионосфере – отражение луча.
3.4. РРВ вертикально падающих на ионизированный слой. Критическая частота. ВЧХ.
Возьмем за основу модель ионосферы – просто параболический слой на Рис.11 слева.
Дальше начинаем излучать на частотах вверх вертикально.
На частоте f1 излучаем – волна проходит ионосферу. Ионосфера прозрачна.
На частоте f3 до высоты z1 нормально, а далее отрицательный показатель епсилан => показатель преломления мнимый=> на участке z1-z2 распространения нет. Этот участок для частоты f3 представляет собой барьер. Волна пройти не может и будет отражаться.
Если епсилан >0, то распространение не отличается от ионосферы.
Там, где епсилан=0 происходит отражение Э.М. волны от ионосферы.
В этом случае плазменная частота становится критической частотой ионосферы.
Если мы берем рабочую частоту больше критической частоты, то отражения не будет и слой для этой частоты будет прозрачный.
Для организации односкачкового распространения нужно выбрать рабочую частоту меньше критической частоты.
Критическая частота слоя F – критическая частота всей ионосферы.

Рис. 11
Наглядный пример – Рис.12(а). Рис.12(б) – зависимость критической частоты от высоты ионосферы.

3.5. Закономерности РРВ наклонно падающих на ионизированный слой.
Для нас важней излучать при малых углах.
Воспользуемся уравнениями луча.

Для наклонного падения луча на ионосферу:

Эти параметры регистрируются Рис.13.

Рис. 13
Показатель преломления:

Возьмем за высоту отражения максимальную частоту: 

Выражение 23 – критическая частота наклонно-падающего луча на ионосферу.
Если берем критическую частоту при 0 градусов.

Обычно берут критическую частоту в диапазоне: 
Продемонстрировать это можно на Рис.14.
Мы можем варьировать частотой, а можем варьировать углом наклона.
Вводится еще одно понятие – максимально применимая частота– та частота, при которой луч падает на минимальное расстояниеDminот излучателя.
Обычно рабочую частоту используют: 
Потому что меньше, чем 0,7 преобладает поле рассеянья структуры. А при частотах, больше чем 0,9 идут сильные затухания.
В ионосферном распространения – в месте локатора до ионосферы идут земные волны, потом идет зона молчания, затем идут ионосферные волны.
Рис. 15