Yarimo’tkazgichlarning yana bir muhim xususiyati ular elektrik o’tkazuvchanligining temperaturaga o’ta sezgirligidir

ε* — dielektrik singdiruvchanlik nisbiy koeffitsienti. Optik fononlarning ^ωe^{takroriyligi q to’lqin son o’zgarishi bilan kam o’zgaradi, shuning uchun uni} o’zgarmas deb olish mumkin.

Energiyaning saqlanishini ifodalaydigan

tenglamadan ikki yechim topiladi:

Bunda

(24)

(25)

Birinchi yechim fonon yutilishiga, ikkinchisi esa, fonon chiqarilishiga mos keladi.

1. 
   Yuqori temperaturalar (kT>>ħω_eyokik>>q_o) sohasini qarab chiqaylik. Bu holda fonon yutish va chiqarishda ham. q_min—0, q_max=2k, bundan tashqari N_q=kT/ħω²>1.
   

Yuqoridagi (17) integral ostidagi ω₀( q ) o’rniga (23) ifoda bo’yicha ω( q ) ni qo’yamiz, integralni hisoblab, ushbu natijani olamiz:

(26)

Bu ifodadan τ2T^-1bo’ladi degan xulosa kelib chiqadi. Erkin yugurish yo’li

(27)

Agar elektronning o’rtacha energiyasi ekanligini e’tiborga olsak, bo’ladi, ya’ni o’rtacha erkiy yugurish yo’li temperaturaga

bog’liq emas.

2. 
   Endi past temperaturalar sohasida optik tebranishlar bilan elektron (kovak)ning qanday o’zaro ta’sirlashishi masalasiga to’xtalamiz. Bu holda fononlar energiyasi elektronlarning o’rtacha energiyasidan katta, ya’ni kT<<ħω_e. Ravshanki, elektron energiyasi fonon chiqarishga yetarli emas, elektron fonon yutishi mumkin, binobarin,elektronning to’qnashishi elastik bo’lmaydi. Ammo bu hodda ham muayyan hisoblash usuli yordamida t relaksatsiya vaqtini kiritish mumkin: past temperaturalarda elektron fonrn yutishi mumkin, bunda u kT ga nisbatan katta ħω_eenergiyaga ega bo’ladi va deyarli ana o’shanday energiyali fononni chikaradi, lekin uning harakat yo’nalishi o’zgaradi.
   

Tegishli hisoblashlar orqali bu holdagi relaksatsiya vaqti uchun quyidagi ifoda keltirib chiqarilgan

(28)

2.