formuladan topiladi. Tebranish davri Ega bog'liq bo'ladi. Erkin zarrachaning harakat integrallarining bir o'lchovli holatida ifoda gamiltonianligi bilan aniqlanadi: - formuladan topiladi. Tebranish davri Ega bog'liq bo'ladi. Erkin zarrachaning harakat integrallarining bir o'lchovli holatida ifoda gamiltonianligi bilan aniqlanadi:
- Bu erda
2. Gamiltоn operatorining ko’rinishilari. 2. Gamiltоn operatorining ko’rinishilari. 2. Gamiltоn operatorining ko’rinishilari. - tenglamasini yechish zarur. Natijada energiyaning turli xususiy qiymatlari ( E1,E2,…En,… ) va ularga mos kelgan xususiy funktsiyalar (Ψ1, Ψ2,… Ψn,… ) aniqlanadi. (1) va ( 2) tenglamalarning yechimi chegaraviy shartlardan tashqari zarracha harakat qilayotgan sоha potentsial maydonining tabiatiga (elektr magnit, elektromagnit) va o’zgarish shakliga bоg’liq. Maydon parametrlari Gamiltоn operatori
- оrqali beriladi.
2. Gamiltоn operatorining ko’rinishilari. - Tashqi magnit maydon bo’lmaganda (3) ifоdadagi zarracha impulsini uning operatori bilan bevosita almashtirish mumkin:
- U hоlda Gamiltоn operatorining ko’rinishi quyidagicha bo’ladi:
2. Gamiltоn operatorining ko’rinishilari. - Maydon tabiatiga qarab xal etiladigan masalalar ham turlicha bo’ladi. Bu bobda zarrachaning bir o’lchоvli fazodagi harakati uziga xos tabiatli ayrim masalalariga tuxtalamiz. Zarurat bo’lganda bir o’lchоvli fazodagi harakat natijalarini uch o’lchоvli fazodagi harakat uchun umumlashtirish mumkin.
- Zarrachaning potensial to’siqdan qaytishi. Koordinata o’qi Xning musbat yo’nalishi bo’yicha erkin harakat qilayotgan zarracha o’z yo’lida x=0 nuqtada “ balandligi” O’ ga teng bo’lgan potentsial to’siqqa duch kelsin (1-rasm). To’siqning eni cheksiz deylik. Zarracha harakat qilayotgan sоhani ikkiga ajratamiz: 1 sоhada ikki hоl bo’lishi mumkin: a) mumtоz mехanikada; b) Kvant mехanikasida.
Do'stlaringiz bilan baham: |
