Elektrotexnika materiallari

t
t
U
U


bunda; U
t
– berilgan impulsdagi teshish kuchlanishi, kV: U
t50
–50 Gs chastotali 
o’zgaruvchan yoki o’zgarmas kuchlanishdagi teshish kuchlanishi, kV. 
Bir jinsli bo’lmagan elektr maydonidagi impuls koeffitsienti 

 

1,5. 
Gazda sodir bo’ladigan teshilish ta’sir etayotgan elektr maydon turiga bog’liq. 
Bir jinsli elektr maydoni yassi yuzali, chekkalari yumaloq shaklli qo’ziqorinsimon 
elektrodlar, yoki oralaridagi masofa diametridan uncha katta bo’lmagan ikki shar 
orasida hosil qilinadi. Bunday maydonda teshilish kuchlanishining gaz harorati va 
bosimiga bog’liq ma’lum qiymatida to’satdan ro’y beradi. Kuchlanish manbai 
katta quvvatga ega bo’lsa, elektrodlar orasida uchqun razryadi emas, balki yoy 
razryadi sodir bo’ladi. 
Gazning elektr mustahkamligi haroratga teskari, bosimga esa to’gri 
proporsionaldir. Gazning harorat va bosimi kam o’zgarganda teshilish kuchlanishi 
gazning zichligiga bog’liq bo’ladi:
U
t
=U
to

, 
Bunda; U
to
- normal sharoit (t =20
0
C: p

0,1 Mpa) dagi teshilish kuchlanishi: U
t
-
berilgan harorat va bosimdagi teshilish kuchlanishi. 
Havoning nisbiy zichligi 

quyidagicha hisoblanadi: 

---

91 
273
386
,
0


t
P

bunda t-harorat, 
0
C: p-gaz bosimi, mm sim. ust. 
2.31-rasm. Gaz mustahkamligini va bosim orasidagi o’zgarish grafigi 
Bosim yuqori bo’lganda gaz zichligi ortib, molekulalar orasidagi masofa 
qisqaradi va elektronlarning erkin harakatlanish masofasi (

) qisqaradi (2.31-
rasm). Natijada teshilish kuchlanishning katta qiymatlarida sodir bo’ladi. Gaz 
bosimi kamaytirilsa, uning elektr mustahkamligi pasayadi va bosimning mal’um 
qiymatidan boshlab elektr mustahkamlik orta boradi. Bu gaz hajmidagi 
molekulalar sonining keskin kamayishi va elektronlar gaz molekulalari bilan 
to’qnashuvining pasayib ketishi orqali isbotlanadi. Kuchli vakuumda elektr 
teshilish elektronlarning elektrod yuzasidan ajrab chiqish hodisasi (sovuq 
emissiya) bilan tushuntiriladi. Bunda elektr mustahkamlik ancha yuqori qiymatga 
erishadi. Bu esa yuqori chastotali kuchlanish uchun mo’ljallangan vakuum 
kondensatorlarini yasashda qo’l keladi. Yuqori bosimli gazlar yuqori kuchlanishli 
apparatlar uchun izolyatsiya sifatida shuningdek kabellar va yuqori kuchlanishli 
kondensatorlar tayyorlashda ishlatiladi.
73
Bir jinsli bo’lmagan elektr maydonida gazning teshilish jarayoni o’zgacha 
bo’lib, kuchlanganlik yuqori qiymatga ega nuqtada toj ko’rinishidagi razryad 
vujudga keladi. Maydon kuchlanishli yuksaltirilsa, toj razryad uchqun yoki yoy 
razryadga o’tadi. Agar igna – tekislik elektrodlari oralig’idagi gazning elektr 
mustahkamligini tekshirsak, ignaga musbat kuchlatish (impuls) berilganda oraliqda 
sodir bo’lganda teshilish kuchlanishining qiymati ignaga manfiy kuchlanish 
73
T.K. Basak. Electrical engineering materials. New Age Intenational, Nil edition. USA, 2009. 63-bet 

---

92 
berilgan holdagina ancha past bo’ladi (igna deganda uchi konus shaklli elektrod 
nazarda tutilmoqda). Bu quyidagicha tushuntiriladi. Gazning ionlanishi igna 
yaqinida vujudga keladi, chunki bu yerda maydon kuchlanganligi o’zining yuqori 
qiymatiga ega bo’ladi. Igna atrofida musbat zaryadlangan ion (molekula) lar 
“buluti” hosil bo’ladi. Ignada musbat kuchlanish bo’lganida esa bunday hajmiy 
zaryad igna uzunligining sun’iy o’sishiga va elektrodlar orasida razryadlanish 
masofasining qisqarishiga olib keladi. 
Qattiq dielektrik yuzasi yaqinida havoda hosil bo’lganida razryad yuza 
qoplanish razryadi deb ataladi. Mazkur razryad odatda elektrodlar orasida faqat 
havo bo’lgan holdagiga qaraganda ancha past kuchlanishlarda ro’y beradi. Razryad 
kuchlanishining qiymati elektr maydon tuzilishi (elektrod va dielektrikning 
shakli)ga maydon chastotasi, dielektrik yuzasining holati va havo bosimiga 
bog’liqdir. Havo nisbiy namligining ortishi izolyatorning razryad kuchlanishini 
ancha pasaytiradi.